Th. De Donder. — Interprétation physique 
= 
En vertu de (136), on aura, en outre, 
u' = D. (141) 
La relation (130) devient ici 
D 376 (142) 
ou encore (141) 
T = GD'—3p'e. (142!) 
Pour obtenir les TÉ utilisés par S, il suffira d'utiliser la 
covariance (93 ou 93", Grav.) des tenseurs asymétriques (118). 
Posons maintenant dans (128) 
=) C, (143) 

se 
l'astérisque servant ici à éviter toute confusion avec le r'4 qui 
figure dans (135). 
D'où, en vertu de (128 et Fe 
Re (144) 
l'astérisque sert à éviter toute confusion avec x’ qui figure 
dans (136); on aura 
Here (145) 
et, à cause de (141), 
ue = e[eD' +5]. (146). 
Le symbole u, sera utilisé par S’ quand celui-ci considérera 
le fluide massique étudié comme un fluide parfait, au sens 
indiqué dans notre Gravifique, équation (495). 
Les considérations précédentes concernant u, u',u!, ui 
sont très voisines de celles qu'a développées récemment 
À.-S. Enninérox dans son remarquable traité : The mathema- 
üical Theory of Relativity (*). Nous pensons que, grâce aux 
(*) Cambridge University Press, 1993; voir spécialement pp. 110, 117 et 191. 



