de la relativité générale. 
"OS . 
| covariances et aux spectateurs S, S' et S', ces définitions et 
_ théorèmes gagnent ici en précision. 
Si le fluide étudié par S' n’est pas parfait (au sens de la 
mécanique), S' remplacera le tableau carré (formé par les trois 
premières lignes et les trois premières colonnes) qui figure 
dans (134) par le tenseur bien connu de Cauchy, de l’élasticité 
ordinaire. 
VARIATION DE LA MASSE, EN RELATIVITÉ RESTREINTE, POUR S. — 
Considérons la transformation de Lorentz (559, Grav.), per- 
mettant de passer du spectateur S au spectateur S’ utilisant tous 
deux l’espace-temps de Minkowski. 
La covariance (118) fournit explicitement, pour ce chan- 
gement de variables, les formules (573, Grav.). 
On a ici 
T: UT D 
1 NT AT 
TM EeT Ut (147) 

D'où 
T4 où © (148) 
Posons, comme au (136) et au (145), 
RER ep (149) 
Mais, en vertu de (913, Grav.), on a 
EE &(—7e+ Sp) ou —_ pe: 
c 
donc 
p = pl. (150) 
