Th. De Donder. — Interprétation physique | 

La covariance (163) pourrait aussi s’écrire {comparer avec 103), 
TÔL OL 0T OL, — de! : ds. | (465) 
Utilisons la covariance (345', Grav.). Ici, on aura | 
va = pl2 — yl8 — 0), (166) 
puisque à l'instant t — 0, le spectateur S' est attaché à l'élec- 
tricité en (0. | 
La covariance devient | 

(168) 

IvrerpRÉTATION DE À er De T° Du camp matérieL. — La fonc 
tion caractéristique À du champ matériel a été définie par) 
l'équation (1, compl. IT). Considérons un spectateur S’ entrainé 
par la masse, au voisinage de 0’ et de l'instant initial £ — 0 
On a la covariance (90, Grav.) 
A = A; (169) 
ici, on a, en outre (voir éq. 24 complétée, Grav.), 
Ne ea er (170) | 
Le tenseur asymétrique TŸ du champ matériel est explicitél 
dans les relations (4, compl. Il); il est utilisé par le spectan 
teur S.' Passons au spectateur S' attaché à la masse. Celui-ci 
utilisera le tenseur asymétrique T'Ÿ. Les composantes de cel 
tenseur s’obtiendront en remplaçant les M’. et les M°5 fournis! 
par les équations (520 et 521, Grav.) dans (4, compl. IL); on! 
aura soin d’affecter d’un accent les symboles qui figurent dans! 
ces équations. Enfin, par la covariance (93, Grav.) on obtiendra! 
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