36 Mitteilungen aus verschiedenen Gebieten. [vine 
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liche Lücke. Durch Versuche von 0. W. Richardson 1917) sucht den Unterschied in dem Verhalten der — 
und ©. B. Bazzoni (Phil. Mag. [6] 34, 8. 285, 1917) beiden Röntgenröhrentypen ‚aufzuklären. Er geht — 
ist dieselbe wesentlich verkleinert. Klar ist von vorn- von dem Grundgedanken aus, daß die sekun- — 
herein, daß man, wenn man zu kleineren Wellenlängen dären Elektronen, welche den Antikathodenbrenn- | 
fortschreiten will, jedwede Absorption durch feste Kér- fleck mit großer Geschwindigkeit verlassen, bei 
per und auch durch das emittierende Gas vermeiden den neuen Röhren infolge eines an der Aunty ae 
muß. Es muß deshalb die Weglänge der Strahlen, die kathode herrschenden Potentialgefälles wieder zur Ant 
bei den Versuchen von Lyman etwa 2 m betrug, kathode zurückgelenkt werden und daher gar nicht. 
wesentlich verkürzt werden; ferner muß das Gas sehr zur Wirkung auf die Röhrenwandung kom ZU 
rein sein und auch gegen alle Verunreinigungen durch dieser Annahme zwingt eine Anzahl von Versuchen 
von dem Apparat abgegebene Gase geschützt sein. 
Um die Abmessungen des Apparates stark verringern 
zu können, wurde auf die Photographie des Spektrums 
verzichtet. Die Wellenlänge der erregten Strahlung 
wurde vielmehr aus der Geschwindigkeit der Elek- 
tronen berechnet, welche von ihr an einer Metallplatte 
ausgelöst wurden. Die Geschwindigkeit wiederum 
wurde durch die Stärke desjenigen Magnetfeldes er- 
mittelt, welches die Elektronen in eine Kreisbahn von 
vorgeschriebenem. Krümmungsradius zwang. Der ganze 
Spektralapparat bestand somit aus einem geeigneten 
Quarzrohr mit den nötigen eingeschmolzenen Elek- 
troden. Auf diese Weise ließen sich in Helium, das 
durch einen starken Thermionenstrom erregt wurde, 
noch Strahlen bis zur Wellenlänge von 420 A. E. her- 
unter nachweisen. 
Diese Methode wurde dazu benutzt, um die Grenz- 
schwingungen von Helium, Wasserstoff und Queck- 
silberdampf zu bestimmen; nach allen Serienformeln 
häufen sich nämlich die Linien im Ultraviolett immer 
mehr an, da ihre Abstände mit abnehmender Wellen- 
länge immer kleiner werden, um schließlich an einer 
Stelle, der ultravioletten Grenze, aufeinanderzufallen. 
Diese Grenzwellenlänge ergab sich für Helium zu 470 
bis 420 (und zwar wahrscheinlich nahe 420), für 
Wasserstoff zu 830 bis 950 (wahrscheinlich nahe 900) 
und für Quecksilberdampf zu 1000 bis 1200 A. E. 
Diese Wellenlängen ergaben sich als unabhängig vom 
Erregungspotential. Nun besteht zwischen der Grenz- 
frequenz y und dem lonisierungspotential V des be- 
treffenden Gases die Quantenbeziehung e.V=h.v 
(e das Elementarquantum). Wählt man für V die aus 
der Bohrschen Theorie folgenden Werte von 13,6 Volt 
für Wasserstoff, 29,3 für Helium und 10,5 für Queck- 
silber, so ergeben sich die Grenzwellenlängen zu 909, 
422 und 1180 A. E., was innerhalb der Fehlergrenzen 
mit den Beobachtungen übereinstimmt. Experimentell 
wurden für die Ionisierungspotentiale von Wasserstoff 
und Helium 10,4 und 20 Volt gefunden, wonach die 
Grenzen ihrer Spektra bei 1188 und 618 A. E. liegen 
müßten, was im Widerspruch zu den obigen Beobach- 
tungen steht. Es scheint demnach, als wenn das 
Stoßionisierungspotential durch die Absorption der 
Strahlung verringert wird. B. 
Die Elektrizitätsleitung im extremen Vakuum (Die 
Doppelschicht im Auftreffpunkte der Kathoden- 
strahlen). Die Erzeugung der Röntgenstrahlen in der 
Lilienfeldröhre hat neben anderen auch den Unter- 
schied gegenüber den Vorgängen in einer gewöhnlichen 
Röntgenröhre, daß bei ihr die grüne Fluoreszenz der 
}laswandung nicht zu beobachten ist. Sie hatte bei 
den alten Röhren ihren Grund in der aus der Anti- 
kathode austretenden sekundären Elektronenstrahlung, 
die beim Auftreffen die Glaswandung zum Leuchten 
brachte. Lilienfeld (Ber. der math.-phys. Klasse der 
Kgl. Sächs. Ges. der Wiss. zu Leipzig Bd. 69, S. 45, 



























































an gasfreien Röntgenröhren. Es zeigt sich nämlich, 
daß die gewöhnliche Glasfluoreszenz auch bei einer 
Lilienfeldröhre auftritt, aber nur in einem schmalen 
Ring, der hinter der Antikathode liegt und nur von 
Elektronen getroffen werden kann, die die Antikatho- 
denoberfläche in einem sehr spitzen Neigungswinkel 
verlassen haben und von dem elektrischen Potential 
gefälle in ihrer Bahn nach hinten umgebogen worden. 
sind. Außer dieser gewöhnlichen Fluoreszenz zeigt die 
Lilienfeldröhre aber auch in dem vorderen von de 
Röntgenstrahlen durchdrungenen Glasteil eine schwache 
Fluoreszenz, die von der Röntgenstrahlung selbst her- 
rührt. Die weiteren Versuche hatten den Zweck, nach- 
zuweisen, ob in der Nähe der Antikathode wirklich 
ein starkes Potentialgefälle vorhanden und welcher Art, 
es ist. Dazu wurde unter anderem eine Röhre be- 
nutzt, bei der in unmittelbarer Umgebung der Antie 
kathode eine elektrische Entladung vor sich gehen 
und (dadurch das Potentialgefiille beseitigt werden 
konnte. Der Versuch erbrachte den Beweis, daß e 
tatsächlich möglich ist, durch eine solche zusätzlich 
Leitfähigkeit den die sekundären Elektronen zurück- 
haltenden, dicht an der Antikathode liegenden Span- 
nungsabfall zu zerstören. Der Spannungsabfall rührt 
nach Ansicht des Verfassers von einer elektrisc 
Doppelschicht her, die sich im extremen Vakuum in- 
folge Aufpralls der primären Elektronen vor der An 
kathode bildet und die durch sie hindurchfliegen 
sekundären Elektronen zurückhält. Es wird aber n 
nichts darüber ausgesagt, in welcher Weise sie zusta 
kommt und wie sie nach Richtung und Lage zur Au 
kathode beschaffen ist. Die Entscheidung darü 
wird späteren Versuchen vorbehalten. Die Arbeit e 
hält ferner noch die Diskussion einer Lochkame 
aufnahme des Antikathodenbrennfleckes, die eig 
tümliche Figuren zeigt und deren Zustandekomn 
auf eine Polarisation der Röntgenstrahlen zurück 
führt wird. Das Auftreten von polarisierten Röntgen 
strahlen wird mit dem Vorhandensein der oben er 
wähnten Doppelschicht in Beziehung gebracht. 
P. La 
Die selbsthärtende Siederöhre, das Tiefentherapier 
rohr. Die Erzeugung härtester Röntgenstrahlen er 
fordert eine möglichst hohe Spannung. Die neu 
Röhre von Wine (Münch. Med. Wochenschr., 17. Jul 
1917) ist eine Röhre der alten Bauart, in der mai 
das Vakuum so einstellt, daß möglichst hohe Sp 
nungen an den Elektroden liegen. Da aber eine so 
Röhre im härtesten Stadium sehr bald keinen Str 
leitet, schickt man in die neue Röhre durch ein Pa 
diumréhrehen sehr kleine Gasmengen. Das Gas, 
beim Stromdurchgang in der Röhre gebunden 
wird so dauernd ersetzt. Die Schwankungen der 
menge in der Röhre lassen sich so klein machen, da 
der Betrieb konstant ist. Die Versuche an 22 Röh 
hatten gute Ergebnisse, 1 


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