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ungefähr wie 6:1. — Die Folgerungen des Verfassers 
auf Seite 75 oben sind nicht die einzigen, welche man 
aus der Millerschen Tafel Seite 74 ziehen kann. Aus 
dieser Tafel geht besonders auch hervor, daß die Kosten 
der Wasserkraftanlagen mit der wachsenden Größe der 
Anlage abnehmen. Von Ihering führt dies erst auf 
Seite 78 Zeile 12 von oben an. 
Im übrigen ist auf die Kritik. 2. Feifels vom 1. Ja- 
nuar 1917 in der „Werkstattstechnik“ zu verweisen, 
welche mit den Worten schließt: „Nach dieser Aus- 
lese, die sich noch wesentlich erweitern ließe, kann 
nicht behauptet werden, daß der eingangs erwähnte 
Versuch (in knapper Form einen. Überblick über den 
heutigen Stand der Wasserkraftmaschinentechnik zu 
geben) über den bescheidensten Anfang hinausgekom- 
men ist.‘ Th. Rümelin, Berlin-Zehlendorf. 
Zuschriften an die Herausgeber. 
Zur Frage der Ölflecke auf Seen. 
Zu der diesen Gegenstand betreffenden interessan- 
ten Mitteilung des Herrn Prof. Halbfaß (Naturw. V, 
Heft 30, S. 496) möge mir noch eine kurze theoretische 
Bemerkung gestattet sein. 
Aus eigener Erfahrung kann ich leider über das 
von ihm beschriebene Auftreten der sogenannten Öl- 
flecke auf ausgedehnten Seeoberflächen nicht mitreden, 
da es mir nie vergönnt gewesen ist, mich längere Zeit 
an einem See aufzuhalten. Meine eigenen Beobachtun- 
gen beziehen sich daher nur auf kleinere teichartige 
Gewässer, bei denen man von dem Vorhandensein einer 
beträchtlichen Oberflächenverunreinigung überzeugt 
sein konnte, und wo die wellenfreien Stellen auch stets 
an demjenigen Ufer auftraten, gegen welches der Wind 
hinwehte, so daß sich die Verunreinigung dort an- 
sammeln mußte. 
Die von Halbfaß beobachteten, mit der Bewölkung 
rasch wechselnden Flecke verdanken offenbar ihren 
Ursprung einem anderen Anlaß, und dennoch scheint 
es mir durchaus nicht unwahrscheinlich, daß es sich 
auch hier um Differenzen der Oberflächenspannung an- 
statt um solche der Dichte handelt. 
Nehmen wir an, die Oberfläche des Sees sei _nor- 
mal, jedoch nicht vollkommen rein, die relative Anomal- 
fläche z. B. = %. Eine normale Oberfläche ist außer- 
ordentlich empfindlich gegen lokale Erwärmung; wird 
eine Stelle derselben durch einen heißen Körper be- 
strahlt, so genügt die kleine Verringerung der Ober- 
flächenspannung, welche hierdurch entsteht, um eine 
lebhafte Strömung der äußersten Oberflächenschicht 
nach den umgebenden kälteren Gebieten hervorzurufen, 
den von mir (Naturw. V, Heft 9, S. 137) erwähnten 
„Wärmestrom“. Solche die Spannung ausgleichenden 
Wärmeströme könnten nun auch sehr wohl von den 
sonnenbestrahlten Stellen des Sees zu den nicht be- 
strahlten stattfinden. Im Schatten einer Haufen- 
wolke würde die Oberfläche sich von allen Seiten her 
zusammenziehen und hierdurch ihre Verunreinigung 
derart anwachsen, daß eine merkliche Wellendämpfung 
einträte, wozu ja nicht einmal eigentliche Anomalie er- 
forderlich ist. 
Allerdings setzt diese Erklärung voraus, daß die 
glatten Stellen im Schatten, die gekräuselten in der 
Sonne liegen, was ich aus der Zuschrift von Halbfaß 
nicht deutlich ersehen kann. Ferner müßte man den 
Oberflächenzustand des Sees in größerer Entfernung 
vom Ufer kennen und wissen, ob die oben über den- 
selben gemachte Annahme ungefähr zutrifft, Jeden- 
Zuschriften an die Herausgeber. —, Physikalische Mitteilungen. 
| Die Natur- 
wissenschaften 
falls wäre eine Untersuchung über die Oberflüchen- 
spannung der natürlichen Gewässer, wie Seen und Flüsse, 
von großem Interesse. Ein Mittel zur Unterscheidung 
normaler und anomaler Stellen der Wasseroberfläche 
wäre u. a. das schnellere oder langsamere Platzen den 
Blasen, welche durch Ruderschläge im Wasser erzeugt 
werden. 
Braunschweig, den 4. Februar 1918. 
Agnes Pockels 
Physikalische Mitteilungen. 
Durch die Untersuchung der Absorption sehr 
harter Röntgenstrahlen, wie sie von einer hochbean- 
spruchten Coolidgeröhre geliefert werden, in Blei und 
Aluminium wird EZ. Rutherford (Phil. Mag. (6) 34, 
S. 153, 1917) zu interessanten Ergebnissen hinsichtlich 
der Wellenlänge der durchdringendsten Gamma- 
strahlen geführt, Er findet zunächst, daß der Ab- 
sorptionskoeffizient für Blei bei einer Steigerung der 
Röhrenspannung von 79000 auf 155 000 Volt nur 
wenig, von 27 bis auf 22 abnimmt, dann bis 144 000 Volt 
konstant auf diesem letzteren Werte hleibt, um bei 
weiter bis 196000 Volt wachsender Spannung stark 
(bis 8,5) abzunehmen. Auch mit wachsender Dicke 
der Bleischirme (0,7 bis 7,0 cm) bei konstanter Span- 
nung geht der Absorptionskoeffizient u stark zurück. 
Dieses anscheinend merkwürdige Verhalten erklärt sich 
leicht daraus, daß die untersuchte Strahlung nicht 
homogen ist, und daß Blei auf die Strahlen, deren 
Wellenlänge mit der seiner Absorptionsbande überein- 
stimmt (0,149 A. E.), eine sehr starke Absorption aus- 
übt. Für Aluminium nimmt der Absorptionskoeffi- 
zient von 0,38 auf 0,23 bei Änderung der Spannung von 
92 000 bis 183 000 Volt ab. 
Auch die Messungen bei den sehr hohen Spannun- 
gen bilden eine zum mindesten angenäherte Bestätigung 
der Ansicht, daß für die Maximalfrequenz der von einer 
Coolidgeröhre emittierten Strahlung die Quantenbe- 
ziehung E=h.v gilt. Berechnet man auf Grund der- 
selben die Wellenlängen, so erhält man die folgenden 
Werte, zu welchen auch die Massenabsorptionskoeffi- 
zienten (p/Dichte) in Aluminium und Blei hinzuge- 
fügt sind: 





Wie man daraus ersieht, ist der Massenabsorptions- 
koeffizient der härtesten Röntgenstrahlen in Alumi- 
nium etwa dreimal, in Blei sogar noch 20-mal größ 
als der der Gammastrahlen von Radium C. Nu 
kennen wir das Gesetz nicht, nach welchem u/o mit der 
Frequenz in diesem Bereiche variiert. Man kann des- 
halb die Wellenlängen jener Gammastrahlen nur ange- 
nähert schätzen. Sie muß sicherlich bedeutend kleiner 
als 0,062 A. E. sein und wird etwa zwischen 0,02 und 
0,007 A. E. liegen. Zur Erzeugung so kurzwelliger 
Röntgenstrahlen würde eine Spannung von 600000 bis 
' 
eta wen a 
34.000 0,147 0,154 1,50 h 
92.000 0,135 0,14 F 
102 000 0,122 3,00 
144 000 0,086 0,11 . 
183 000 0,068 0,085 1,05 
196 000 0,063 0,75 
Gammastrahlen 
von RaC ? 0,026 0,042 | 



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