Heft 10. 
8 3. 1918 
2000 000 Volt nötig sein. Es ist vollständig ausge- 
‚schlossen, in den Röntgenröhren eine solche mit den 
Hilfsmitteln, welche uns heute zur Verfügung stehen, 
‘auch nur angenähert zu erreichen. Aus den ange- 
Deren Daten folgt auch, daß die Frequenz der 
Gammastrahlen von Radium C etwa 100 mal größer als 
‘die der weichen Gammastrahlen von Radium B ist. 
Bei der Untersuchung der Betastrahlen im Magnet- 
felde erhält man eine Reihe von einzelnen Gruppen von 
Betastrahlen (magnetisches Spektrum), deren Geschwin- 
digkeit man durch verhältnismäßig einfache Messungen 
‘bestimmen kann. Die zur Erzeugung von Kathoden- 
strahlen von derselben Geschwindigkeit notwendige 
Spannung ist nachstehend angegeben: 
Betastrahlen von Radium B. 









Gruppe | Intensität Spannung 
A | stark 333 200 
B sehr stark 261 000 
Cc sehr stark 203 900 
D sehr stark 151 400 
E . stark 50 300 
F sehr stark 57 600 
Betastrahlen von Radium C. 
Gruppe | Intensität Spannung 
A mittel stark 2 102 000 
B mittel stark 1 751 000 
C mittel 1 671 000 
D mittel 1 409 000 
E mittel stark 1 328 000 
F mittel 1 149 000 
G mittel stark 1 031 000 
H mittel stark 594 000 
K stark 516 000 
: L mittel 246 000 
M : mittel 259 000 
N mittel 181 000 
a _ Sieht man von den letzteren drei Gruppen des Ra- 
_ dium C von geringer Geschwindigkeit ab, so liegen die 
Fr eur Erzeugung seiner Betastralilen nötigen Spannun- 
gen zwischen 500 000 und 2 000 000 Volt, was fast voll- 
kommen mit den oben für seine Gammastrahlen gefun- 
denen Werten übereinstimmt, die auf Grund der Ab- 
‚sorption in Aluminium und Blei ermittelt worden 
waren. Daraus folgt mit Wahrscheinlichkeit, daß die 
beobachteten Gruppen der Betastrahlen von einer Um- 
_ wandlung der Schwingungsenergie der Frequenz y nach 
der Quantenbeziehung E=h.y in Elektronenform 
_ herriiliren, und daß man demnach aus der Energie der 
_ Betastrahlen nach der Quantentheorie die Wellenlänge 
der Gammastrahlen berechnen kann. Dieselbe Folge- 
_ Tung ergibt sich auch aus den für Radium B ange- 
_ gebenen Zahlen. Dabei erfolgt die Umwandlung der 
Gamma- in Betastrahlen in einzelnen und nicht in 














@ Mit Hilfe der angegebenen Quantenbeziehung könnte 
woman, falls dieselbe allgemein für die Umwandlung von 
Gamma. in Betastrahlen gelten sollte, aus dem ma- 
gnetischen Spektrum der Betastrahlen die Wellenlängen 
der Gammastrahlen berechnen. Es wäre dies ein aus- 
gezeichnetes Hilfsmittel, um zu kürzeren Wellenlängen 
als die Kristallanalyse gestattet, vorzudringen, wo diese 
nach Versuchen von Rutherford zu versagen scheint, 
sei es, daß sich in diesem Bereich die einzelnen Linien 
Physikalische Mitteilungen. 
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überlagern, oder sei es aus dem Grunde, daß hier die 
Wellenlänge schon von der Größe der Gitterkonstanten 
ist. Der Linienreichtum der magnetischen Betastrah- 
lenspektren weist darauf hin, daß die Gammastrah- 
len- und wahrscheinlich allgemein dıe Extremhoch- 
frequenzspektra der schweren Elemente im allgemeinen 
ebenso kompliziert gebaut sind als im sichtbaren Ge- 
biet. 
Röntgenstrahlen und Quantentheorie. Untersucht 
man das Röntgenstrahlenspektrum nach der Braggschen 
Methode und hat man den reflektierenden Kristall so 
eingestellt, daß eine bestimmte Wellenlänge der all- 
gemeinen Strahlung auf die Ionisierungskammer fällt, 
so beobachtet man keine allgemeine Strahlung, bis nicht 
das Potential V einen solchen Wert erreicht hat, daß 
es der Quantenbeziehung genügt; e.V=h.w (e das 
elektrische Elementarquantum, Ah die Plancksche Kon- 
stante, v die Frequenz). Mit darüber hinaus wachsen- 
der Spannung wächst die Intensität eines kleinen Be- 
zirkes der allgemeinen Strahlung zunächst verzögert, 
dann nahezu konstant an. Im Gegensatz dazu treten 
die K-Serien des Rhodiums nur bei Potentialen auf, 
die größer sind als die der Quantenbeziehung ent- 
sprechenden, nämlich dann, wenn die Spannung groß 
genug ist, um eine allgemeine Strahlung von der Wel- 
lenlänge der y-Linie zu erzeugen, bei welcher die 
plötzliche Änderung der Absorption einsetzt. Wahr- 
scheinlich gilt dieses Gesetz auch für die K-Serien 
aller Elemente. Die Intensität der charakteristischen 
K-Linien nimmt dann mit weiter wachsender Spannung 
nicht linear zu, wie (angenähert) die der allgemeinen 
Strahlung, sondern beschleunigt, und zwar für alle 
K-Linien im gleichen Verhältnis (D. L. Webster, 
Phys. Rev. 7, S. 599, 1916). So war bei den be- 
treffenden Untersuchungen bei einem Potential von 
23,0 Kilovolt weder durch Ionisierungsmessungen, noch 
auf photographischem Wege eine Spur der K-Linien zu 
entdecken, während sie bei 23,3 Kilovolt eben nach- 
zuweisen waren. Für die Plancksche Konstante ergibt 
sich aus den Messungen im Mittel der Wert 6,53 . 107. 
diese Zahl liegt zwischen der von Planck angegebenen 
(6,42. 10-2) und der von Millikan und Hull gefunde- 
nen (6,59.10-%). Diese Ergebnisse lassen sich er- 
klären, wenn man annimmt, daß die X-Strahlen den 
klassischen elektromagnetischen Gesetzen gehorchen, 
und die Quantenbeziehungen von einer Eigenschaft der 
Oszillatoren herrühren, die absorbierte Energie in 
einem nicht strahlenden Systeme aufzuspeichern. Aus 
der Tatsache, daß es für jedes Potential eine nicht 
zu überschreitende obere Grenze für die Frequenz der 
Röntgenstrahlen gibt, folgt dann auf Grund dieser 
Voraussetzungen, daß auch die allgemeine Strahlung 
aus Wellenzügen und nicht aus Impulsen besteht, und 
daß somit die X-Strahlen von Oszillatoren von be- 
stimmten Frequenzen ausgesandt werden, welche kon- 
tinuierlich über das ganze Spektrum verteilt sind. 
Dieser Schluß wird auch durch das Verhalten der Ab- 
sorption gestützt, welche mit wachsender Frequenz 
allmählich abnimmt, um in der Nähe jeder charakte- 
ristischen Serie plötzlich anzuwachsen. Nimmt man 
weiterhin an, daß derselbe Mechanismus, welcher die 
charakteristische Fluoreszenzstrahlung emittiert, auch 
diejenige Strahlung aussendet, welche direkt durch den 
Stoß der Kathodenstrahlen ohne wahre Fluoreszenz ent- 
steht, so läßt sich auch das ganze vorher beschriebene 
Verhalten der K-Strahlen erklären. 
Das Spektrum des Quecksilberdampfes. Franck 
und Hertz hatten nachgewiesen, daß der Zusammen- 
stoB zwischen Quecksilberatomen und Elektronen, 
