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welche durch ein elektrisches Feld beschleunigt werden, 
bei Geschwindigkeiten unter 4,9 Volt elastisch erfolgt. 
Erst bei dieser Geschwindigkeit vermögen die Elek- 
tronen ihre Energie beim Zusammenstoß abzugeben. 
Dieselbe wird, mindestens teilweise, von dem Queck- 
silberdampf wieder ausgestrahlt, und zwar zeigt das 
Spektrum nur eine einzige Linie bei 253,67 um. Es 
ist das diejenige Frequenz, welche auf Grund der 
Quantentheorie zu erwarten ist, wonach das Produkt 
aus elektrischem Elementarquantum und Spannung 
gleich dem aus der Planckschen Konstanten und der 
Frequenz ist. Diese Ergebnisse sind von J. T. Tate 
(Phys. Rev. 7, S. 686, 1916) bestätigt worden; die 
kritische Geschwindigkeit wurde dabei zu 4,90 + 0,03 
Volt bestimmt. Anzeichen für ein sekundäres Maxi- 
mum in der Stromspannungskurve wiesen dabei auf 
die Möglichkeit anderer Artea ven Zusammenstößen 
bei höheren Spannungen hin. In der Tat sind solche 
zu erwarten, bei denen die von den Elektronen ab- 
gegebene Energie in der Form des bekannten Viel- 
linienspektrums des Quecksilbers wieder ausgestrahlt 
wird. Die Versuche lehrten nun, daß bei Geschwindig- 
keiten zwischen 5 und 10 Volt das Spektrum nur aus 
der einen Linie 253,67 pp besteht. Bei einer Ge- 
schwindigkeit ‚von 10,0 +0,3 Volt beginnt das Viel- 
linienspektrum an der Anode zu erscheinen; mit wach- 
sendem Potential nimmt dann die Länge der Linien 
gegen die Kathode hin zu. Bei 10,0 Volt tritt auch 
in den Stromspannungskurven ein sehr deutlicher Knick 
auf, während ein solcher bei 4,9 Volt nicht zu beob- 
achten ist. Daraus wird geschlossen, daß bei einer Ge- 
schwindigkeit von 10,0 Volt, die übrigens nahe über- 
einstimmt mit dem aus der Bohrschen Atomtheorie 
folgenden Wert von 10,2 Volt, der Quecksilberdampf 
merklich ionisiert wird, während die Ionisierung bei 
4,9 Volt weit weniger vollständig ist. Vielleicht erfolgt 
bei dieser Geschwindigkeit überhaupt keine Abtrennung 
der Elektronen vom Quecksilberatom, sondern nur eine 
Erregung der an dasselbe gebundenen Elektronen. 
Untersuchungen über die Abhängigkeit des Isola- 
tionswiderstandes und der Dielektrizitätskonstante 
des Glimmers von der Feldstärke und der Temperatur, 
welche E. H. Poole (Phil. Mag. (6) 34, S. 195, 1917) 
angestellt hat, führen zu dem Ergebnis, daß diese in 
Feldern bis zu 3 Megavolt/em und bis zu Temperaturen 
von 230° © unabhängig von den beiden Größen ist. 
Die gefundenen geringen Änderungen ließen sich we- 
nigstens einwandsfrei durch die Wirkung der am 
Rande einsetzenden Glimmentladung erklären, welche 
eine Vergrößerung der Belegungsflächen des Glimmer- 
kondensators veranlaßt. Im Gegensatze dazu nimmt 
der Isolationswiderstand sowohl mit wachsender Feld- 
stärke (X), wie auch mit steigender Temperatur stark 
ab. Die Dichte des Leitungsstromes (C) wuchs z. B. bei 
einer Glimmersorte bei Steigerung des Potentials von 
0,64 auf 2,07 Megavolt/em (bei einer konstanten Tem- 
peratur von 159,5 0 C) von. 0,027 auf 1,105 Mikro- 
ampere/em? und bei Änderung der Temperatur von 
13,59 auf 227,59 C (bei konstanter Feldstärke) von ' 
0,058 auf 4,57 Mikroampere/em?. Die Beobächtungen 
lassen sich recht gut durch die Gleichung darstellen 
C=a.X.ebz. Die Größe a hängt von der Glimmer- 
sorte ab und wächst ferner stark mit der Temperatur 
an, und zwar bei der einen Glimmerart mit etwa der 
16., bei einer anderen mit der 15,47. Potenz der abso- 
luten Temperatur. Die absoluten Werte von a waren 
für die beiden untersuchten Glimmer bei 9° C 3,286 
und 5,245. Der Isolationswiderstand des ersteren war 
Physikalische Mitteilungen. [ 



Be on 
also etwa 110-mal größer als bei der zweiten und würde 
erst bei 1090 C auf denselben Wert wie bei diesem a 
sunken sein. Trotz dieser Verschiedenheit ist aber * 
die Abhängigkeit von der Temperatur in beiden Fällen 
nahezu dieselbe. . (ae Ä 
Auch die Größe b hat für die beiden untersucht 
Glimmerarten. nahezu identische Werte (0,794 und 
0,787), im Gegensatz zu dem Verhalten von a ist sie | 
aber von der Temperatur vollkommen unabhängig. 
Dieses Ergebnis steht im Widerspruch mit dem Max- 
wellschen Gesetz der Geschwindigkeitsverteilung der 
Elektronen, wenn man nicht die unwahrscheinliche 
Voraussetzung machen will, daß die mittlere Elek- 
tronenenergie unabhängig von der Temperatur ist. Das 
starke Anwachsen des Leitungsstromes im Glimmer 
mit steigender Temperatur könnte man dann durch die 
Annahme erklären, daß die Austrittsarbeit der Elek- 
tronen aus den Atomen eine mit wachsender Tempera- 
tur abnehmende Funktion derselben sei. 
d 
4 
are 
Wird ein Metalldampf, z. B. Quecksilber, durch den ~ 
Stoß der von einer Glühkathode ausgehenden Elek- ~ 
tronen erregt, so beginnt bei Steigerung der Potential- — 
differenz zwischen den Elektroden bei einer solchen 
von 4,9 Volt die Linie 2536,7 aufzutreten, wie Frank 
und Hertz beobachtet hatten. Die zu ihrer Erregung 
nötige Energie entspricht vollkommen dem durch die 
bekannte Quantenbeziehung geforderten Wert H=h.v. 
Ähnliche Verhältnisse sind inzwischen auch bei den 
Dämpfen von Cadmium, Zink und Magnesium im Va- — 
kuum aufgefunden worden. R. W. Wood und 8. Okane — 
(Phil. Mag. (6) 34, S. 177, 1917) haben nun ‚unter- 
sucht, ob die Quantenbeziehung für das Auftreten 
des Einlinienspektrums auch beim Natriumdampf gilt. 
Sie fanden, daß zur Erregung der Nebenserie ein Po- 
tential von 2,34 Volt notwendig war, während die D- 
Linien erst verschwanden, als die Potentialdifferenz 
auf 0,5 Volt erniedrigt wurde. Dieser Wert ist nicht 
etwa durch Kontaktpotentiale gestört, wie Versuche 
mit verschiedenen Elektroden und auch mit besonderen 
Anordnungen zeigten. Diese Spannung ist so niedrig, 
daß zur Erregung der D-Linien schon das in dem 
Heizdraht herrschende. Potentialgefälle genügt, Es 
waren deshalb auch besondere Anordnungen nötig, um 
die hierdurch hervorgerufenen Störungen zu vermeiden. 2 
Nach der Quantentheorie würde sich das zur Erregung 
der D-Linien nötige Potential zu 2,1. Volt berechnen, 
so daß der experimentell ermittelte Wert bedeutend — 
niedriger liegt. Für das Einlinienspektrum des 
Natriumdampfes scheint also die Quantenbeziehung zu 
versagen. — Zu den Arbeiten haben. sich übrigens 
Röhren aus Pyrexglas von der Corning- Co, gut be 
währt, das von dem Natriumdampf nur wenig ange- 
griffen wird und andererseits einen, sehr geringen 
Ausdehnungskoeffizienten besitzt, so daß es sich fast 
so gut wie geschmolzener Quarz verhält. : hg 
@. Berndt, Berlin-Friedenau. 











Auf Einladung der Kommission der Wolfskehl-Stif- 
tung der Königlichen Gesellschaft der Wissenschafterg 
zu Göttingen wird Herr Max Planck in Göttingen an 
13.—17. Mai, 9—11 Uhr, einen Vortragszyklus über 
Quantentheorie mit anschließender Diskussion abhalten. 
Die Themata seiner Vorträge sind: 0 
1. Einleitung. Entropie und Wahrscheinlichkeit. Hohl- 
raumstrahlung. u tise 
2. Materielle Systeme mit einem Freiheitsgrad. 
3. Materielle Systeme mit einigen Freiheitsgraden, — 
4. Materielle Systeme mit vielen Freiheitsgraden. 
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Für die Redaktion verantwortlich: Dr. Arnold Berliner, Berlin W9. 
Verlag von Julius Springer in Berlin W 9. — Druck von H.S. Hermann in Berlin SW 

