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Der Wettkampf zweier Welt- 
ı = © anschauungen in der Physik’). 
Ei ‘on Privatdozent Dr. Stanislaw Loria, Krakau. 
IF Inhalt: De Thermodynamische Weltanschauung. II. Das 
| Weltbild der Atomistik. III. Der Konflikt und das 
Problem. IV. Die Lösung des Problems. 
% ; 
Thermodynamische Weltanschauung. 
 § 1. Gegen Mitte des XIX. Jahrhunderts 
- legten R. Mayer, Joule und Helmholtz den Grund- 
stein unter den monumentalen, unverwiistlichen 
Bau der Thermodynamik. Sie formulierten das 
, Prinzip der Erhaltung der Energie, stellten die 
_ Unmöglichkeit des „Perpetuum mobile“ fest und 
Enden somit den Schlüssel, der die Bilanz der 
Einkommen und Ausgaben in der ewig tätigen 
Werkstätte der Natur zu entziffern gestattet. 
Jedem Körper bzw. jedem Körpersystem kann 
eine, nur von seinem augenblicklichen Zustande 
abhängige Zahl (E) zugeordnet werden. Sie stellt 
seinen momentanen Energievorrat dar. Ihre 
Änderung darf als Maß der dem System zuge- 
führten oder von ihm gelieferten Arbeit, der von 
ihm verausgabten bzw. absorbierten Wärme an- 
‚gesehen werden. - 
Aber schon in den Jahren 1850 und 1852 be- 
nerkten Clausius und Kelvin, daß der Satz von 
er Erhaltung der Energie allein zur Bestimmung 
es tatsächlichen Weltgeschehens nicht ausreichen 
ann. Es wäre diesem Prinzipe gemäß nicht un- 
öglich, daß ein Stein, anstatt zu fallen, sich aus 
die dann aufgespeicherte Energie durch ent- 
‚sprechende Wärmeabgabe kompensiert werden. Es 
iderspricht auch keineswegs dem ersten Haupt- 
atze der Thermodynamik, daß ein heißer Körper 
er kälteren Umgebung Wärme entziehe und auf 


4) In einem der früheren Hefte dieser Zeitschrift 
< . 50, 11. Dez. 1917) hat Herr A. Einstein dem 
_ unlängst verstorbenen polnischen Physiker M. v. Smo- 
luchowski einen warmen Nachruf gewidmet und seine 
_ Verdienste für die Entwickelung der modernen Atom- 
lehre hervorgehoben. Die Abhandlungen v. Smolu- 
howskis können, infolge ihrer mathematischen Aus- 
tattung, nur von Fachphysikern studiert werden. Die 
rundideen aber und insbesondere die wichtigsten Er- 
em Naturforscher, welcher mit den allgemeinen 
ipien der Physik vertraut ist, zu eigen gemacht 
rden.‘ Auch bieten die dort behandelten Probleme 
m wissenschaftlich Denkenden so viel allgemein- 
losophisches Interesse, daß es mir geboten schien, 
‘in populärer Form einem größeren Leserkreise zu- 
änglich zu machen. Das Verzeichnis sämtlicher Ab- 
ndlungen v. Smoluchowskis findet der Leser in dem 
satze von A. Sommerfeld, Phys. Zeitsch. Bd. 18, 
22, 8. 4. 
Herausgegeben von 
Dr. Arnold Berliner una Prof. Dr. August Pütter 
12. April 1918. 
igenem*Antriebe in die Höhe erhebe; nur müßte 
ebnisse seiner theoretischen Betrachtungen können 

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Heft 15. 


ihre Kosten sich noch höher erhitze, oder daß 
Luft sich in einem Raume selbständig verdichte 
und den Energiezuwachs durch entsprechende Ab- 
kühlung vergüte. . 
§ 2. In der gewöhnlichen, alltäglichen Er- 
fahrung treten jedoch derartige Erscheinungen nie 
auf. Alles was sich in unserer Umgebung ab- 
spielt, alles was in Zeiträumen, welche mit der 
Lebensdauer eines Individuums, einer Generation 
oder der ganzen Menschheit vergleichbar sind, in 
der materiellen Welt geschieht, ist irreversibel. 
Was sich einmal zugetragen hat, kann nie wieder 
spurlos rückgängig gemacht werden. Der Verlauf 
der Erscheinungen in der Natur spielt sich in einer 
Richtung ab; und wenn die Wissenschaft ein 
treues Bild des Naturgeschehens liefern soll, so 
muß sie auch die Richtung anzugeben wissen, in 
der sich die Zustandsänderungen eines geschlosse- 
nen, von der übrigen Welt isolierten und sich 
selbst überlassenen Systems in lückenloser Kette 
abspielen werden. Ein solches System wird, so- 
fern es sich nicht etwa zufällig von Anfang an 
im indifferenten Gleichgewichtszustande befindet, 
mit der Zeit solchen Veränderungen unterliegen, 
als ob es auf vorgeschriebenem Wege einem be- 
stimmten Endziele zustrebe. Clausius und Kelvin 
berufen sich auf die Beobachtung und stellen fest, 
daß bei diesen Veränderungen der Wärmeüber- 
gang immer nur vom heißen zum kalten Körper 
vor sich geht, daß kein arbeitender Motor auf 
Kosten der dem Kühler entnommenen Wärme ge- 
trieben werden kann. Auf diese Beobachtung 
stützen sie weiterhin die Behauptung, daß es mög- 
lich ist, die aufeinander folgenden, aber in bezug 
auf Energieinhalt einander äquivalenten Zustände 
des Systems gesetzmäßig zu numerieren. Es ge- 
nügt zu diesem Zwecke, das System vom Anfangs- 
zustande in einen beliebigen der nächstfolgenden 
möglichen Zustände auf umkehrbarem, fiktivem 
Wege (Carnot) zu überführen. In entsprechenden 
Übergangsstadien muß man dann dem System 
gewisse Wärmemengen zu- oder abführen. Notiert 
man alle diese Wärmemengen als Einkommen bzw. 
Ausgaben, dividiert jeden Posten durch die Tem- 
peratur (7), bei welcher diese Transaktion er- 
folgte und zieht endlich, die Bilanz des ganzen 
Unternehmens, so bekommt man für jeden Zu- 
stand des Systems eine Zahl (9), die um 0 
größer ausfällt, je kleiner das T war. 
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Diese Zahl bezeichnet man nach Clausius mit 
dem Namen Entropie. Sie erlaubt das sog. 
zweite Prinzip der Thermodynamik in einem 
Satze zu formulieren. Er besagt: Ein geschlosse- 
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