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ir die optischen Serien der beiden ersten Ele- 
ente hat es uns, jedenfalls zum Teil, eine Er- 
ärung geliefert. Auch konnte Sommerfeld 
igen, daß man durch Verallgemeinerung des 
ernfeldes (d. h. Abweichen vom Coulombschen 
eld) die Rydberg-Ritzschen Serienformeln für 
e Alkalien gewinnt. Ein vielversprechender 
nfang für eine Quantentheorie der Spektral- 
en war somit geschaffen. 
Bei dieser Sachlage mußte sich von selbst die 
ge aufdrängen, ob denn das Atommodell bei 
iner jetzigen Vervollkommnung imstande war, 
Starkeffekt zu erklären, d. h. die Aufspaltung 
Linien im elektrischen Felde. Hatte doch, 
e erinnerlich, gerade in diesem Punkte das 
tere Thomsonsche Modell völlig versagt. Und 
stand es ferner mit dem Zeemaneffekt, der 
fspaltung im Magnetfeld? Konnte das neue 
odell diese Erscheinung ebenso gut erklären 
ie das alte? Beide Fragen sind positiv beant- 
ortet worden. Was den Starkeffekt anlangt, 
mnte Epstein, unter Heranziehung der moder- 
n Qvu@ntensitze, für mehrere Freiheitsgrade 
igen, daß das Modell eine Aufspaltung der Spek- 
allinien im elektrischen Feld liefert, die z. B. 
im Wasserstoff die Beobachtungen von Stark 
it bewundernswerter Genauigkeit und Vollstän- 
gkeit wiedergibt. Nicht ganz so erfolgreich ist 
e Theorie bis jetzt dem Zeemaneffekt gegen- 
r gewesen. Zwar gelang es Debye und Sommer- 
ld, den normalen: Zeemaneffekt (Triplett senk- 
ht zu den Kraftlinien) aus dem Modell her- 
aszuholent); jedoch versagte das Modell, trotz 
erücksichtigung der Relativitätskorrektion, bei 
Erklärung der anomalen Zeemaneffekte und 
allem der von Paschen und Back entdeckten 
atsache, daß auch bei Linien mit komplizierter 

ld allmählich das normale Triplett ausbildet, 
ichsam infolge einer Zerstörung der Fein- 
Hier müssen weitere Untersuchungen 
larheit bringen. - 
II. Die Quantentheorie der Röntgenspektren. 
Parallel mit der Ausgestaltung dieser Theorie 
er optischen Spektren. hat sich in den letzten 
'ahren auf derselben Grundlage eine Theorie der 
öntgenspektren entwickelt, die schon tiefe Ein- 
blicke in die Lehre vom Aufbau der Atome ge- 
attet hat. Die Forschungen von Barkla, W. 
. und W. L. Bragg, Moseley und Darwin, Sieg- 
ahn und Friman u. a. haben erwiesen, daß beim 
ıfprall von Kathodenstrahlen auf die Anti- 
athode eines Röntgenrohres zwei Arten von 
öntgenstrahlen entstehen: erstens die ,,Brems- 
ahlung“, bestehend aus einem ausgedehnten 
ontinuierlichen Bereich von Wellenlängen (ähn- 
ch wie der kontinuierliche Grund der sichtbaren 
Spektren); zweitens die „charakteristische Strah- 
1) Dabei ergab sich allerdings die richtige Kompo- 
nentenzahl (3) nur für Ha, während für die höheren 
asserstofflinien überzählige Komponenten auftraten, 
einstruktur sich bei stärker werdendem Magnet- 
Reiche: Die Quantentheorie. 


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lung“, ein typisches Linienspektrum, das aus 
scharfen Spektrallinien besteht, . deren Lage so 
wesentlich und ausschließlich von dem Material 
der Antikathode abhängt, daß man durch Be- 
-trachten dieses Spektrums sofort eindeutig auf 
dieses Material schließen kann. So stellt sich 
hier der optischen Spektralanalyse von Bunsen 
und Kirchhoff eine Réntgenspektralanalyse der 
Elemente an die Seite. Dabei hat sich gezeigt, 
daß das charakteristische Röntgenspektrum eine 
reine Atomeigenschaft ist, und zwar eine addi- 
tive. Untersucht man z. B. das Spektrum, das 
eine Antikathode aus Messing (Kupfer und Zink) 
erzeugt, so findet man sowohl die Linien des 
Kupfers,,als auch die des Zinks unverändert an 
derselben Stelle, an der sie bei den einzelnen 
Elementen.Kupfer und Zink liegen; neue Linien 
entstehen nicht. Nach alledem wird man ver- 
muten, daß das Linienspektrum im Atom der 
Antikathode entsteht und dort durch, die auf- 
treffenden Elektronen des Kathodenstrahls aus- 
gelöst wird. Es zeigte sich ferner die wichtige 
Tatsache, daß sich die Linien des charakteristi- 
schen Spektrums, ebenso wie die Linien der 
optischen Spektren, in Serien einordnen lassen. 
So hat man bisher eine kurzwellige K-Serie auf- 
gefunden, eine langwelligere L-Serie und jüngst 
eine noch langwelligere M-Serie. 
Das Merkwürdigste an diesen Spektren aber 
ist ihr gesetzmäßiger Zusammenhang mit der 
Ordnungszahl ihres Elementes im periodischen 
System. Zeichnet man sich die Lage einer- be- 
stimmten Linie (etwa der ‚ersten Linie der 
K-Serie, Ka) für die aufeinanderfolgenden, Ele- 
mente des Systems auf, so offenbart sich ein 
durchaus stetig fortschreitender Gang: die Lage 
der Linie rückt mit wachsender Ordnungszahl 
immer mehr nach kurzen Wellen vor. 
die Regelmäßigkeit dieses Vorrückens derart, daß 
man Lücken im periodischen System oder falsche 
Stellung eines Elements sofort an dem zw großen 
Sprung erkennt. Nun ist aber nach der Annahme 
von Rutherford, v. d. Broek und Bohr die Ord.-, 
nungszahl eines Elements nichts anderes als seine 
Kernladungszahl, d. h. die Zahl der positiven Ele- 
mentarladungen seines Atomkernes, Hält man 
damit die eben besprochene Beziehung zusammen, 
nach der das stetige Fortschreiten der Kern- 
ladungszahl sich in der Lage der Röntgenlinien 
widerspiegelt, so wird man zu der Auffassung 
gedrängt, daß der Ort der Entstehung der Rönt- 
genspektren die unmittelbare Nachbarschaft des 
Kerms sein muß, also das Innerste des Atoms; 
denn in dieser Region wirkt der Kern am stärk- 
sten, am wenigsten gestört durch die äußeren 
Elektronen des Atoms, und daher wird sich auch 
dort das Anwachsen der Kernladung am reinsten 
äußern. 
In quantitativer Hinsicht wurde der Zusam- 
menhang zwischen der Lage der Röntgenlinien 
und der Ordnungszahl z zuerst empirisch von 
Moseley formuliert. Er fand für die Schwin- 
Dabei ist- 
