228 
gungszahlen von Ky, und Ly (erste Linie der 
L-Serie) die Beziehungen: 
= e—1) 5-5] 
Yee Ne — 14) | oe ~ + 
wo N die Rydbergsche Zahl bedeutet. 
Die Ahnlichkeit dieser Formeln mit der Bohr- 
schen Formel fiir die wasserstoffähnlichen Serien 
springt derart im die Augen, daß es nahe lag, 
auf Grund des Bohrschen Modells nun auch eine 
Erklärung der Röntgenserien zu versuchen. Dies 
Problem ist von Sommerfeld in Angriff genom- 
men worden, und so ist neben der Theprie der 
optischen Spektren, die in den äußeren Regionen 
des Atoms ihren Ursprung nehmen, eine Theorie 
der Röntgenspektren entstanden, die uns in das 
Innerste des Atoms führt. Danach könnte man 
sich z. B. Kg entstanden denken durch Übergang 
des strahlenden Elektrons aus einer 2-quantigen - 
Bahn (d. h. einer Bahn, für die die Summe der 
Quantenzahlen n+ n’ = 2 ist) in eine 1-quantige 
(s+ s’=1); ebenso würde L„ entstehen beim 
Übergang des Elektrons aus einer 3-quantigen 
in eine 2-quantige Bahn usw. Zugleich ist es 
Sommerfeld gelungen, durch Heranziehen der 
Relativitätstheorie auch hier die Feinstrukturen 
der Linien zu berechnen und auf das Wasser- . 
stoffdublett zurückzuführen. Indessen blieb eine 
große Schwierigkeit bestehen: Wie sollte man sich 
in den Moseleyschen Formeln die von z abzuzie- 
henden Größen 1 und 7,4 (die sogenannten „Kern- 
charakteristiken“) erklären? Die ganzzahlige 
Charakteristik 1 ließ sich vielleicht noch mit 
einer Abschirmung des Kerns durch ein Elektron 
begründen, nicht aber die gebrochene 7,4. Zwar 
zeigte Sommerfeld, daß Moseleys Formel nur eine 
Näherung sei, und daß z. B. Kg besser durch die 
Formel 
(g—1 Dee (2 — 3,5)°] 
1? 22 
Das aber verschlimmerte die 

“VE, =-N 
dargestellt werde. 
Sache natürlich nur, um so mehr, als bei einer ' 
exakten Darstellung von Lz selbst die Nenner 
nicht mehr ganzzahlig blieben. Sommerfeld hat 
dieses Abweichen von der Wasserstoffähnlichkeit 
auf den Einfluß der äußeren Elektronen des Atoms 
zurückgeführt, ist jedoch hier zu keinem befrie- 
digenden Ergebnis gelangt. 
Aus dieser etwas unsicheren Situation ist die 
Theorie durch eine 1917 erschienene Arbeit von 
Debye befreit worden, in der er nachwies, daß 
Sommerfeld im Vertrauen auf die Wasserstoff- 
ähnlichkeit der Röntgenspektren doch wohl zu 
weit gegangen ist. -Nach Debye hat man sich 
den Emissionsakt von K, folgendermaßen zu den- 
ken: In allen Atomen, zum mindesten von z= 11 
an, existiert zunächst dem Kern ein einquantiger 
Ring von 3 Elektronen, der K-Ring. Aus diesem 
Ring wird als Folge eines ,,Absorptionsakts“, d. h. 
einer Energiezufuhr (sei es durch Stoß von Ka- 
Reiche: Die Quantentheorie. — led 
- Elektronen des K-Rings dem Kern näher rücken‘ 
- somit auch die Theorie der Röntgenspekt®en noch 








Die Natur- 
wissonsch 
thodenstrahlen oder durch Absorption von Rönt- 
genstrahlen) ein Elektron abgesprengt und allein 
auf eine weiter außen gelegene zweiquantige Bahn 
gebracht, während die beiden übrig gebliebeneng, 
und, einander diametral gegenüber, auf einem 
einquantigen Kreis den Kern umlaufen. Bei der 
Rückkehr des Systems aus diesem ,,gesprengten“ — 
Zustand in den ursprünglichen Normalzustand 
wird X, emittiert. Hier sind also wesentlich drei 
Elektronen am Emissionsakt beteiligt, während 
bei der Emission der wasserstoffähnlichen Spek- 
tren nur ein springendes Elektron die Linie er- 
zeugt. Ganz analog wie K„ entsteht nach Debye — 
Ks dadurch, daß das aus dem K-Ring abge- 
sprengte Elektron auf eine dreiquantige Bahn ge- 
bracht wird und das System aus diesem gespreng- =| 
ten Zustand in den Normalzustand zurückkehrt. 4 
Es sei noch hinzugefügt, daß kürzlich Vegard 
die Debyesche Theorie auf die L-Serie angewandt — | 
und dabei die Existenz eines zweiquantigen 
L-Ringes von 7 Elektronen gefordert hat. Wenn 
in den Kinderschuhen steckt, so ist doch ein ver- 
heißungsvoller Weg gewiesen, dessen weitere Ver- 
folgung bedeutsame Ausblicke zu bieten verspricht. 
VIII. Die Erscheinungen an den Molekülmodellen. 
Während die Röntgenspektren, und zum Teil 
auch die optischen Spektren, den Atomen der 
Elemente entstammen, und daher ihre Theorie 
an die Atommodelle anzuschließen hat, gibt es 
eine Reihe von Erscheinungen, die wesentlich den 
Molekülen eigentümlich sind, und deren Theorie 
sich daher auf den Molekülmodellen aufbaut. Es 
sind .dies vor allem die Erscheinungen der nor- 
malen Dispersion und der Drehung der Polari- 
sationsebene im Magnetfeld (Magnetorotation). 
Diese Erscheinungen waren bis vor wenigen 
J ahren ausschließlich vom Standpunkt des Thom- 
sonschen Modells, d. h. des quasielastisch ge- 
bundenen Elektrons behandelt worden und bil- 
deten ihrerseits eine starke Stütze für dieses 
Modell. Dennoch zeigten sich auch in dieser 
klassischen Theorie Widersprüche; so ergab sich 
z. B. aus den Dispersionsmessungen unter Zu- — 
erundelegung der Dispersionstheorien von 
pots table 

it 

































Druge, Voigt oder Planck für — ein zu kleiner a 
Wert, im Vergleich zu den direkten Messungen 
an Kathoden- oder ß-Strahlen. Als aber nun das” 
Thomsonsche Modell durch das Rutherford- 
Bohrsche verdrängt wurde, und sich die Erfolge 
der Bohrschen Vorstellungen offenbarten, da 
mußte die Frage entstehen, ob sich nicht auc 
auf Grund dieser neuen Anschauungen eine 
Theorie der Dispersion und Magnetorotation ein- 
wandfrei durchführen lasse.” Den ersten Schritt © 
zur Beantwortung dieser Frage — und zwar im 
positiven Sinne — hat Debye getan, indem er 
die normale Dispersion des Wasserstoffs unter- 
suchte. Er legte dabei seinen Rechnungen ein 

