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-stoffmolekiils zugrunde, das folgende Konstitu- 
tion besitzt: Zwei positive Kernet), je von der 
Ladung + e stehen sich im Abstand 2 b gegen- 
ber. In einer Ebene, die die Verbindungslinie 
der Kerne senkrecht in der Mitte teilt, bewegen 
sich 2 Elektronen diametral gegenüber, auf 
einem Kreise vom Durchmesser 2a, jedes mit dem 

h 
Impulsmoment Im Das System ist im Gleich- 
| gewicht, wenn a=bY3 ist; dann ist das Modell 
in allen seinen Pivicnsmanes und Geschwindig- 
_ keiten vollständig festgelegt. Infolge seiner 
| Symmetrie besitzt es im Normalzustande kein 
| elektrisches Moment. Wird es dagegen von einer 
| äußeren Lichtwelle getroffen, so wird die Be- 
 wegung seiner Elektronen gestört, sie weichen 
| von der normalen Bahn ab, geraten in Schwin- 
gungen und erzeugen so ein mit der Zeit perio- 
disch wechselndes elektrisches Moment. Dadurch 
| aber wird der ursprüngliche Gang der primären 
| Welle in charakteristischer Weise verändert, d. h. 
| ¢s entsteht Dispersion?). Die hier auftretenden 
| Schwingungen der Elektronen sind nicht Schwin- 
3 ungen um Gleichgewichtslagen, wie beim quasi- 
elastischen Modell, sondern Schwingungen um 
stabile Bahnen; auch ist die Bindung der Elek- 
| tronen im Gegensatz zu den klassischen Disper- 
_ sionstheorien von Drude, Voigt u. a. anisotrop 
(d. h. das Elektron ist nach verschiedenen Rich- 
| tungen hin verschieden stark gebunden). Der 
Dei der Epmesehen Theorie war schlagend : 


e 
“Heiner Wert von =) löst sich auf und es gelingt, 
=‘, e ; 
mit dem normalen Wert von En die Beobachtun- 
gen sehr befriedigend darzustellen. Dabei ist 
| jetzt, was besonders hervorzuheben ist, in der 
Formel für den Brechungsquotienten keine ein- 
 zige Konstante mehr willkürlich verfügbar. Viel- 
mehr ist die Dispersionsformel aus universellen 
_ Größen zusammengesetzt. 
ps Nach derselben Methode und mit ähnlichem 
| Erfolg hat Scherrer die Drehung der Polarisa- 
_ tionsebene im Magnetfeld fiir das Wasserstoff- 
‚ molekül behandelt. 
In sehr umfassender Weise hat endlich Som- 
A  merfeld kürzlich auf derselben Grundlage die 
| Theorie der Dispersion und der Magnetorotation 
erweitert. Dabei hat er, nach einer nochmaligen 

1) Wasserstoff ist bekanntlich zweiatomig. 
_ *) Man hat sich dies so zu denken: es sei c die 
1 eschwindigkeit der primären Welle im Vakuum. Die 
\ Schwingungen der Elektronen erzeugen eine vom Mole- 
| kül ausgehende sekundäre Welle. Alle diese sekundären 
| Wellen setzen sich mit der primären zusammen und 
| bilden so eine Welle mit veränderter Fortpflanzungs- 
geschwindigkeit g, deren Wert von der Schwingungs- 
zahl der primären Welle abhängt. Das aber ist ge- 
rade die Erscheinung der Dispersion. Der Brechungs- 
quotient ist = 
bu: € 
WET Reiche: Die Quantentheorie. 
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Prüfung und Verbesserung der Rechnungen von 
Debye und Scherrer, seine- Betrachtungen auch 
auf das Sauerstoff- und Stickstoffmolekül aus- 
gedehnt. Der Vergleich mit den Beobachtungen 
führte zu dem merkwürdigen Ergebnis, daß man 
bei diesen komplizierten Modellen nicht mehr mit 
dem einfachen Bohrschen Quantenansatz (Im- 
pulsmoment jedes Elektrons gleich einem ganzen 
5 h ; : 
Vielfachen von oa durchkommt; vielmehr zeigte 
sich, daß man den Ansatz in charakteristischer 
Weise abändern müsse, um mit den Messungen 
im Einklang”%Zu bleiben. Im Anschluß an das 
empirische Material stellte er dabei für Elek- 
tronenringe im Molekül eine Quantenregel äuf, 
in der auch die Zahl der Elektronen im Ring 
eine Rolle spielt. Ob und wie man dieses sonder- 
bare Resultat auch theoretisch begründen kann, 
müssen weitere Untersuchungen lehren. 
IX. Ausblick. 
In den vorangehenden Betrachtungen ist es 
versucht worden, in großen Umrissen die wich- 
tigsten Züge der Quantenlehre, ihres Ursprungs 
und ihrer Entwicklung herauszuschälen. Uber- 
blickt man den jetzt vor uns stehenden "Bau von 
seinen Grundmauern bis zu seinen höchsten 
Stockwerken, so kann man sich eines Gefühls der 
Bewunderung nicht erwehren, der Bewunderung 
für den Mut der Wenigen, die sich mit klarem 
Blick, gegen den Widerstand der Überlieferung, 
für die Notwendigkeit der neuen Lehre einsetzten 
und damit das Fundament für die erstaunlichen 
Erfolge legten, die der Quantentheorie in so, 
kurzer Zeit beschieden waren. Dennoch wird 
jeden, der die Quantentheorie studiert, eine ge- 
wisse Enttäuschung beschleichen,;, denn wir 
müssen uns eingestehen, daß wir, trotz weitgehen- 
der Formulierung ihrer Regeln, dem Kern der 
Sache noch kaum um einen Schritt näher gekom- 
men sind. Daß es. quantenmäßig ausgezeichnete 
Zustände von mechanischen und elektrischen Sy- 
stemen gibt, scheint sicher zu sein. Aber wo liegt 
die tiefere Ursache verborgen, die dieses Sprung- 
hafte in der Natur erzeugt? Ist es etwa die 
positive Elektrizität, die uns .des Rätsels Lösung 
bringen wird? Und selbst wenn wir uns das Ziel 
nicht so weit stecken, bleibt eine Fülle unbeant- 
worteter Fragen offen: noch ist nicht einmal die 
Entscheidung erbracht, ob wirklich, wie es die 
erste Plancksche Theorie verlangt, nur die quan- 
tenmäßig erlaubten Zustände die einzig existie- 
renden sind, oder ob nicht, nach Plancks zweiter 
Fassung, auch die Zwischenzustande möglich 
sind. Noch wissen wir nicht, wie-es mit der 
Strahlung steht. Breitet sie sich so aus, wie es 
die klassische Undulationstheorie verlangt, oder 
hat auch sie einen Quantencharakter? Gibt es 
überhaupt Kugelwellen oder ist nicht vielmehr, 
wie Einstein bei einer Ableitung des Planckschen 
Gesetzes auf Grund des Bohrschen Modells kürz- 
lich zeigte, die Strahlung-einseitig gerichtet, wie 
