fferenz - 
é N a2 
d 16 
‚unterscheiden. Die Größe /vq bezeichnet Som- 
| merfeld als die Schwingungsdifferenz des Wasser- 
stoffdubletts, ihr numerischer Wert ist theoretisch 
co den in §§ 5 und 13 angegebenen Werten von 
y und a? 
. (85 






































ANH= 0,364 em, + (35! 
Beim Vergleich mit der Beobachtung ist in- 
lessen zu berücksichtigen, daß die in Fig. 9 dar- 
Eliten Strukturen auch bei Benutzung der 
ärksten optischen Mittel nicht vollständig auf- 
löst werden können, sondern als einfache Du- 
| bletts erscheinen. Beim Wasserstoff sind näm- 
| lich die Komponenten etwas breit und verwaschen 
und die Abstände so eng, daß benachbarte Linien 
cht ineinanderflieBen. Was man also als Du- 
blettbreite unmittelbar mißt, ist der Abstand Av'H 
ischen den Schwerpunkten der beiden engen 
niengruppen. Mit Benutzung der theoretischen 
| Intensitaten erhält man für Ha Bar 
| Av' 7 = 0,842 Ava = 0,307 em! 
oder in Wellenlängen umgerechnet: 
AN# = 0,132 A.-E. 
| Bxperimentell wurden die fplgenden Werte ge- 

AVE 



ANA 
Mmenelson 5.0. see es 0,14 A-E | 0,33 cmt 
Fabry und Buisson Sie ya ine saan 0,307 . 
eißner. TRA. Ve. 0,1247 0289 
* Die Übereinstimmung mit dem theoretischen 
| Wert ist eine glänzende. 
— Günstiger für eine Prüfung der Theorie lie- 
n die Verhältnisse bei den wasserstoffähnlichen 
erien (vergl. §§ 5, 10) des ionisierten Heliums 
=2). Denn erstens sind die Heliumlinien 
härfer, zweitens ist infolge des Auftretens des 
aktors x* im Korrektionsglied der Formel (33) 
ie Feinstruktur der Heliumlinien im Vergleich 
den analogen :Linien des Wasserstoffs um das 
Sechzehnfache vergrößert. Diese Messungen sind 
von Paschen (1916) mit aller in der Gegenwart er- 
 reichbaren Genauigkeit ausgeführt worden. 
| «Fig. 10 gibt das theoretische Bild und den expe- 
rimentellen Befund bei zwei verschiedenen Er- 
| regungsarten für .die Grundlinie der Fowler- 
| ae Serie (A — 4686) 
VAN en 
Betrachten wir die in der Figur versinnlich- 
ten Ergebnisse, so sehen wir, daß dieselben den 
‚theoretischen Erwartungen in allen Einzelheiten 
| entsprechen. Unvorhergesehene Komponenten sind 
nicht vorhanden; es fehlen nur die den Quanten- 
ungleichungen eprechenden Linien. IIIa, b 
a) 
H 

243 
bei Gleichstrom, und Id bei Pankencniladune:; die 
Linie IIe ist nicht gemessen worden, weil sich 
eine schwache Linie zwischen zwei starken auf 
der photographichen Platte nicht feststellen 
läßt; einzelne eng benachbarte Linienpaare fließen 
in der Beobachtung zusammen. Die Übereinstim- ° 
mung zwischen Theorie und Erfahrung in dieser 
Figur ist geradezu das Glanzkapitel, der größte 
Triumph der Quantentheorie. 
Nicht weniger gut ist die Ubetemetinnnnie 
fiir die zweite Linie der Pickeringserie, wir wollen 
jedoch dieselbe übergehen und in Fig. 11 die Fein- 
struktur der dritten geben. Entsprechend den 
drei möglichen Endbahnen zerfallen hier, wie in 
Fig. 10, die Komponenten in drei Gruppen I, II, 
III, während jedoch dort die Gruppen I und II 
übereinandergreifen, sind sie hier vollständig ge- 



a>--- 
Qe. =—=-- 
Ken : ty 
f 
Gleichstrom = 

Funken == = 
Fig. 10 
I 
= SR ae (hye 
| | | f 
f  sona f edcba f ed 
<_— —_> 
x on v 
Drea. 
trennt und so eng, daß jede Gruppe in der Beob- 
achtung als eine einzige breite Linie erscheint. 
Die f-Komponenten (welche übrigens teilweise 
den Ungleichungen (34) widersprechen), scheinen 
zu schwach für die Beobachtung zu sein. 
Die Ausmessung aller dieser Feinstrukturen 
liefert als besten experimentellen Wert der 
Schwingungsdifferenz 4 vH 
A vA 0,3645 + 0,0045. 
Die Spektroskopie liefert uns somit drei Gro- 
ßen, welche nach der Theorie aus den Universal- 
konstanten e, u, h aufgebaut sind: nämlich die 
Rydbergsche Zahl N (§ 8), die Änderung der 
Rydbergschen Zahl von Element zu Element in- 
folge der Mitbewegung des Kerns 5 10)..und die 
