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‘und aus diesen drei Beziehungen ergibt sich die 
~Energie mit guter Näherung zu 
San 
(m4 + M2 + 23)? 
3h2 E 
=e 3 See (mn, + No + 23) (n, — Ny): 
Wie die Relativitatskorrektion, hat also auch 
ein elektrisches Feld die Wirkung, daß es die 
Zahl der Energiestufen vermehrt und daher, so- 
zusagen, die in einer Spektrallinie vorhandenen, 
aber zusammenfallenden Freiheitsgrade (Ent- 
stehungsmöglichkeiten) auseinanderzieht und 
sichtbar macht. 
Nach der Bohrschen Frequenzbedingung (16) 
erhält man für. die Schwingungszahl gegenüber 
der Normallage (17) eine Verschiebung vom Be- 
trag 3 
7 
piece. ALS ; 
Sn2xuwec (37 
Z = (m, + ms + ms) (m, — ms) | 
— (Ny + Ny +N3) (Ny — N) 
Wie früher beziehen sich die Quantenzahlen 
m und n auf Anfangs- und Endbahn, für welche 
bei Komponenten einer und derselben Linie resp. 
mıt ms + ms = const. und nı ns + n; — const. 
gilt. 
Aus der Struktur dieses Ausdrucks ersehen 
wir sofort zwei wichtige Eigenschaften des Stark- 
effekts wasserstoffähnlicher Linien: Erstens 
geht die Aufspaltung proportional mit der Feld- 
stärke E, zweitens ist sie symmetrisch. In der Tat, 
vertauschen wir die numerischen Werte von mı 
und mz und gleichzeitig die von nı und ne, so 
wechselt Z das Vorzeichen; d. h. zu jedem posi- 
tiven Av gibt es ein gleich großes negatives. Wir 
haben bereits erwähnt, daß Stark wirklich ein 
solches Verhalten der Wasserstofflinien fest- 
gestellt hatte. 
Der numerische Wert des Koeffizienten ist 
für Wasserstoff (*—=1) 6,43.10—, wenn E in 
volt/em angegeben wird, und deshalb kann man 
für die Verschiebung einer Komponente in der 
Skala der Wellenlängen % schreiben 
AUZMANZ623:10 592 EZ ems 0. GS 
Die Auswahl der möglichen Werte von Z wird 
durch die Sommerfeldschen Ungleichungen (34) 
eingeschränkt, welche in diesem Falle lauten 
m >My, My >My, M3 Ns. « ae ee CS, 
Die, Werte von AA, welche die Rechnung er- 
gab, sind in den nachstehenden Tabellen zusam- 
mengestellt. Dabei wurde als Feldstärke für die 
Linien H, und H, 106000, für H, 109000 und 
für Hs 110000 volt/em angenommen. 
‘Epstein: Anwendungen der Quantenlehre in der Theorie der Serienspektren. 
Tabelle Z (He - Linie). 
























m+ m+ ms = 3 A = 6562,8 A 
+ Berechnet Gemessen 
= M;—N3=21|\m3—nz3=2l+1| p-Komp. | s-Komp.! 
AS has Les eee | On 4}| Int. 4% | Int. | 
el | pasts : | ; 
| A; | | 
51, 14,7 ee | — | 
Ave A120 | 11,5 | 1,2 
si S18 1. 4a / 88 | 11 
2 5,9 1 3,9 | * 6,2' 4 re 
[alt 3,9.) Fa | a 2,6) 1 
0 : A 0 | (1) 0 2,6 
Tabelle II (H - Linie). 
mtmtm—=4 A= 4861,3 A 
Berechnet Gemessen. 
Z | m3—ng=21 mM3—N3—2l-+-1] p-Komp. | s-Komp. 
AR Oe a ee Qm | 4% | Int.| 4a | Int. 
12] 19,4 = [19,4] 3 194| 4 5] 19,8] ı 
10; 16,1 2 [16,1] 3 16,3:| 11,5/| 16,4) 1,109 
81,129 |. 2 1,129 1 * 11391) oie eee 
6 9,7 2 9,7 1 10,0.) -4,8.7 97170, 7 
a. GB 6,5 3 Ba 6,6 [12,6 U 
N 32 Col Ba 1 3,3 1,2). 3.4) 3,3 
Oe a (2) Ne oO), 1 0 1,4] 0 1,4 #1 
Tabelle III (Hy - Linie). 





m tm + m =5 A= 4340,5 A 
Berechnet Gemessen _ 
Z | m3—N3—21|m3—nz3—21+1] p-Komp. | s-Komp. 
Ned NONE Om. 1,42 Int | Int. 
21| 28,0 # — 29,4 | 1(fr.) 
NT [26,6] 4 26,3 | 4 
-18| 28,9] 3 = 23,9 | 10,8 
LF ah [22,7] 4 22,8 11 
16; — 21,3 is wae 
15} 20,0 3 = 19, 91.272 
1310 17,3 2 : 17,3 | 61 
12| 16,0 3 <= 15,9| 2,0 
11| 14,4 cs =a — 
LON 13,3 2 13,3 | 4,3 
Oe THO ne = — 
8| 10,6 2 — 10,6) 1 
Pe 93 2 9,7 | i2 
6; — 8,0 A Re, 
DIN 6,7 2 = 6,6) 155 
al 5,8 ; | _ 
3; — 4,0 (8) | 3,9 | 3,6 
Zale ut 2 — 2,6) 1,6 
1 1,3 5 = — 
Oo; — 0 (3) 0 a2 





Man sieht, daß die Übereinstimmung zwischen 
Rechnung und Erfahrung eine vorzügliche ist. 
Die stärkeren Komponenten liegen genau an deni 
berechneten Stellen, nur bei sehr schwachen Li- — 
nien, deren Lage schwer zu messen ist, sind die 
Abweichungen mitunter etwas größer. Mit einem 
Be | 

