

oy, x U bewegt sich nt der konstanten Geschwin- 
ae “digkeit v im Sinne der negativen x-Achse zurück 
bis in die Nähe von Ut. U? bleibt in Ruhe. 
; mb. ‘Die Uhr U? wird durch eine äußere Kraft 
Im zur. ‚Ruhe gebracht. 
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Einstein: Dialog über Einwände gegen die Relativitdtsclivori¢. 
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4. U: bewegt sich mit de RG Geschwin- 
digkeit v in Richtung der positiv en x-Achse big in, 
die Nähe von U? U? bleibt in Ruhe. ~ 
5. Es entsteht ein nach der negativen x-Achse' 
gerichtetes Schwerefeld, welches die Uhr U? zur. 
Ruhe bringt. Dann Versehwinder das Schwerefeld’ 
wieder. U? wird hierbei durch eine äußere Kraft 
im Zustand der Ruhe gehalten. 
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Es ist Be im re zu behalten, daß in der 
linken und in der rechten Spalte genau der näm- 
F liche Vorgang beschrieben ist, nur bezieht sich die 
a die’ _ Beschreibung rechts auf das Koordinaten- 
system K’. Gemäß beiden Beschreibungen ist die 
i Uhr U? am Ende des betrachteten Prozesses gegen- 
4 über, der Uhr Ut um einen bestimmten Betrag 
d zürückgeblieben. Bei Beziehung auf das Koordi- 
 natensystem K’ erklärt sich dies Verhalten folgen- 
dermaßen: "Während der Teilprozesse 2 und 4 
| \ geht zwar die mit der Geschwindigkeit v bewegte 
| fq Uhr U* langsamer als die ruhende Uhr U2. : Aber 
| dies Zuriickbleiben wird überkompensiert durch 
| einen schnelleren Gang von Ut während des Teil- 
iJ prozesses 3. Nach der allgemeinen Relativitits- 
theorie geht nämlich eine Uhr desto schneller, je 
‘4 höher das Gravitations-Potential an dem Orte ist, 
| an dem sie sich befindet, und es befindet sich 
während des. Teilprozesses 3 U? tatsächlich an 
I ‘einem Orte höheren Gravitations-Potentials als 
1 Die Rechnung ergibt, daß dies Vorauseilen 
‚gerade doppelt so viel ausmacht, als das Zurück- 
bleiben während der toner 2 und 4. Durch 
diese ‘Betrachtung wird das von dir angeführte 
Paradoxon vollständig aufgeklärt. 
e: 'Krit.: Ich sehe in der Tat, daß du dich sehr 
| geschickt aus der Schlinge gezogen hast, ‚aber ich 
; müßte lügen, wenn ich mich für vol:kommen 
| befriedigt erklärte. Der Stein des Anstoßes ist 
nicht. beseitigt, sondern nur an eine andere Stelle 
gerückt. Deine Überlegung zeigt mir. nämlich nur 
| den Zusammenhang der soeben erédrterten: Schwie- 
i _ rigkeit mit einer andern Schwierigkeit, die eben- 
Fi schon oft vorgebracht worden ist.; Du hast 
das | Paradoxon gelöst, indem du den Einfluß eines 
relativ zu K’ herrschenden. (Gravitationsfeldes auf 
die, Uhren: in Rechnung ‚zogst.. Ist..aber, dieses 
* - Gravitationsfeld nicht etwas -bloB - Fingiertes ? 
eine. Existenz wird doch. nur durch die Koordi- 
enwahl. vorgetäuscht. Wirkliche Gravitations- 
Ider sind- doch stets durch. Massen erzeugt, und 
innen nicht durch „geeignete Koordinatenwahl 
„Verschwinden. gehracht, werden. „Wie. sallte 










Beschreibung links auf das Koordinatensystem K, 
system definiert werden kann, nn es in ben 
zug auf das System K nicht Terbanden ist. Hierin, 
liegt keine besondere Merkwürdigkeit, wie man 
leicht an folgendem, der klassischen Mechanik ent... 
nommenen Boioial erkennt. Niemand zweifelt 
an der „Realität“ der kinetischen Energie, da’; 
man sonst dazu käme, die Realität der Energie ., 
überhaupt zu leugnen. Es ist aber klar, daß die 
kinetische Energie .eines Körpers von dem Be 
wegungszustande des Koordinatensystems abhängig. 
ist; durch passende Wahl des letzteren kann ‚man 
es offenbar herbeiführen, daB die kinetische 
Energie der fortschreitenden Bewegung eines 
Körpers in einem bestimmten Augenblick irgen& 
einen. vorgegebenen, positiven Wert oder der 
Wert Null annimmt. In dem speziellen Fall, daß. 
alle Massen gleich gerichtete und gleich große; 
Geschwindigkeit haben, kann man durch passende: 
Wahl des Koordinatensystems die gesamte kine- 
tische Energie zu Null machen. Die Analogie 
scheint mir eine vollständige zu sein. : 
Statt zwischen „real“ und „nichtreal“ wollen 
wir deutlicher unterscheiden ‘zwischen Größen, 
welche dem physikalischen System als solchem zu- 
kommen (unabhängig von der Wahl des Koordi-; 
natensystems) und solehen Größen, welche vom 
Koordinatensystem abhängen. Das: Nächstlie- 
gende wäre, zu verlangen, daß die Physik in ihre 
Gesetze nur Größen der ersteren Art einführen. 
solle.. fs hat sich jedoch erwiesen, daß dieser, 
Weg praktisch nicht realisierbar ist, wie schon die 
Entwicklung der klassischen - Mechanik . deutlich, 
gezeigt; hat. Man könnte z. B. daran denken, und, 
hat auch wirklich versucht, in die Gesetze der. klas- 
sischen- Mechanik statt der Koordinaten nur. die, 
Abstände der materiellen Punkte von , einz 
ander einzuführen; man .könnte a priori- erwary. 
ten, daß auf solche Weise. sich das Ziel der Rela-,; 
tivitätstheorie am, einfachsten: erreichen ließe: .Dig 
wisgensehaftliche Entwicklung aber hat diese Ver; 
mutung nicht bestätigt, Se kann ‘das Koordia 
natensystem nicht .entbehren,. muß. also: in ‚den, 
Koordinaten Größen verwenden, die sich. nicht. als. 
Ergebnisse von definierbaren. Messungen auffassen 
lassen. -Nach. der allgemeinen. Relativitätstheorie 
sind: die wier. Koordinaten.- des raum- zeitlicher 
Kontinuums sogar ganz willkürlich wählbare, jeder; 
selbständigen physikalischen Bedeutung .erman;, 
gelnde Parameter. Ein Teil jener Willkür. ‚haftet, 
aber auch denjenigen .Größen (Fe! 'dkomponenten), 
an, mit deren Hilfe wir die physikalische ‚Realität, 
beschreiben. Nur gewissen, im allgemeinen ziem; 
lich komplizierten Ausdrücken, die aus Feldkom- 
