Heft a 
7.1. 1916 
















nun das Licht kein transversaler Vorgang, son- 
dern kamen darin auch longitudinale Schwin- 
gungen vor, so wiirden letztere offenbar unge- 
hindert durch beide Nicols hindurchgehen und 
‚es fände keine vollständige Auslöschung statt. 
) Ganz ebenso haben wir uns den Schwingungs- 
vorgang bei den Röntgenstrahlen zu denken. Von 
dem Brennfleck der Antikathode, in dem die Ka- 
thodenstrahlen auftreffen, gehen nach allen Seiten 
hin Röntgenstrahlen aus und längs jedes dieser 
Strahlen pflanzen sich elektromagnetische Stö- 
rungen fort, deren Kräfte senkrecht gegen den 
betreffenden Strahl gerichtet sind. Das so aus- 
strahlende Röntgenlicht ist im wesentlichen dem 
natürlichen Licht einer Flamme zu vergleichen, 
d. h. die verschiedenen Schwingungsrichtungen um 
den Röntgenstrahl sind im wesentlichen gleich- 
berechtigt. Des genaueren haben wir dabei 
zwischen den beiden Bestandteilen des Röntgen- 
lichtes zu unterscheiden, die am Schlusse der 
vorigen Nummer unterschieden wurden, der 
Eigenstrahlung und der Bremsstrahlung. Die 
erstere ist vollkommen unpolarisiert, entsprechend 
ihrer Entstehungsweise aus den ungeregelten und 
zufälligen Anstößen, welche die Atome der Anti- 
kathode von den Kathodenstrahlen erleiden. Die 
Bremsstrahlung dagegen ist teilweise polarisiert; 
sie hat eine Vorzugsrichtung nach der Ebene, die 
man durch die Richtung des ankommenden Ka- 
thodenstrahles und des gerade in Betracht ge- 
zogenen Röntgenstrahles legen kann. Diese Po- 
larisation ist für das Verständnis des Bremsvor- 
ganges sehr interessant, indessen ist sie so 
schwach, daß sie nur den feinsten physikalischen 
Messungen zugänglich ist und für die praktische 
Verwendung der Röntgenstrahlen kaum in Be- 
tracht kommt. Wir werden weiterhin davon ab- 
sehen und das ursprüngliche oder ,,pri naire“ Rönt- 
genlicht, wie schon gesagt, dem natürlichen einer 
Flamme vergleichen. 
Leider gibt es im Gebiete der Röntgenstrahlen 
keinen so einfachen Apparat wie das Nicolsche 
Prisma der Optik, um Polarisation zu erzeugen. 
Daher wird auch der wirkliche experimentelle 
Nachweis der Transversalität des Röntgenlichtes 
weniger einfach und direkt wie der entsprechende 
Nachweis für das sichtbare Licht. Zur Erklärung 
des Weges, aus welchem dieser Nachweis tatsäch- 
lich gelingt, müssen wir vielmehr folgendes vor- 
ausschicken. 
Wenn Röntgenstrahlen auf irgendeinen Kör- 
per auffallen, so bewirken sie dort das Auftreten 
neuer Röntgenstrahlen, die von der Erregungs- 
stelle geradlinig nach allen Seiten hin ausgehen. 
| Man nennt sie sekundäre Röntgenstrahlen, die 
"ursprünglichen primäre. Läßt man die sekun- 
dären Röntgenstrahlen wiederum neue Strahlen 
erregen, so erhält man tertiäre Röntgenstrahlen. 
Das Verständnis der Eigenschaften dieser sekun- 
dären und tertiären Röntgenstrahlen wird nun 
durch folgende Vorstellung ermöglicht. Den von 
Röntgenstrahlen getroffenen Körper (wir wollen 
= 

Nw. 1916 
‚Sommerfeld: Die neueren Fortschritte in der Physik der Röntgenstrahlung. 3 
ihn kurz den Radiator nennen) denkt man sich 
aus Atomen und diese irgendwie aus Elektronen 
(Elementarladungen, wie in den Kathodenstrah- 
len) aufgebaut, von denen wir irgendeines ins 
Auge fassen. Die elektrische Kraft des auftref- 
fenden primären Röntgenstrahls greift an un- 
serem Elektron an und bewegt dasselbe in ihrer 
Richtung. Eine in wechselnder Bewegung be- 
griffene elektrische Ladung sendet aber elektro- 
magnetische Strahlung aus, und zwar vorzugs- 
weise senkrecht gegen die Richtung der Be- 
wegungsänderung; in dieser Richtung selbst 
strahlt sie nicht aus.. Die Fig. 1 gibt ein Bild 

- 7m 
1 
C a 
q ML 
Fig. 1. Fig. 2 
dieser Strahlungsverteilung: c ist die Ruhelage 
des Elektrons, 1 1 die Richtung, in der es ge- 
stört wird. Die Hauptausstrahlung findet trans- 
versal gegen 1 1 statt und möge ihrer Intensität 
nach durch den Pfeil ca dargestellt werden; in 
der longitudinalen Richtung 1 1 selbst ist die 
Intensität null, in einer mittleren Richtung cm 
hat die Intensität eine mittlere Größe. Natür- 
lich hat man sich die Figur rund um 1 1 als 
Achse gedreht zu denken, da die Zeichenebene 
nichts vor irgendeiner Ebene ‘durch 1 1 voraus 
hat. Die Begründung der Fig. 1 stützt sich auf 
die Gesamtheit unserer elektromagnetischen Er- 
fahrungen, wie sie in der mathematischen Theo- 
rie der Elektrizität niedergeleet ist. Kine Er- 
läuterung großen Maßstabes können wir in den 
drahtlosen Stationen sehen, indem wir 1 1 mit 
einer Antenne (teils über der Erde, teils als 
Gegengewicht unter der Erde angeordnet), ca 
mit dem Erdboden vergleichen; auch eine in Be- 
trieb gesetzte Antenne strahlt nicht in ihrer 
eigenen Richtung und maximal in der dazu senk- 
rechten. 
Betrachten wir nun in Fig. 2 den primären 
Strahl p, der auf einen ersten Radiator Rı (etwa 
eine Paraffinplatte oder einen Pappkarton) auf- 
fällt. Die längs p fortgepflanzten elektrischen 
Kräfte, die irgendwie transversal gegen p ge- 
richtet sind, können wir immer in die zwei senk- 
rechten Komponenten 1 und 2 auflösen. Die zeit- 
lichen Durchschnittswerte beider sind gleich stark, 
wenn das primäre Röntgenlicht unpolarisiert 
war. Betrachten wir nun das sekundäre 
Röntgenlicht s, welches in der Richtung 2 
ausgesandt wird. Nach Fig. 1 verdankt 
dieses seine Entstehung lediglich den pri- 
mären elektrischen Kräften der Richtung 1 und 
den dadurch in Rı hervorgerufenen Elektronen- 
2 
a 
