4 Sommerfeld: Die neueren Fortschritte in der Physik der Röntgenstrahlung. 
bewegungen. Die elektrische Kraft dieser Se- 
kundärstrahlung ist der Richtung 1 ‘parallel, so 
daß in der anderen zu s transversalen Richtung 3 
(parallel zu p) keine Kräfte auftreten. Die se- 
kundäre Strahlung s ist daher bereits vollkommen 
polarisiert. In dem Radiator Re, auf den der 
Strahl s weiterhin auffallen möge, werden daher 
nur Elektronenbewegungen von der einheitlichen 
Richtung 1 hervorgerufen. Diese senden ter- 
tiäre Strahlen ¢ aus, deren Vorhandensein durch 
Schwärzung einer photographischen Platte oder 
durch den Ausschlag eines Elektroskops nachge- 
wiesen werden kann. 
nun z. B. in der Richtung ? parallel p nach- 
gewiesen werden, aber nicht in der zur Elek- 
tronenbewegung 1 longitudinalen Richtung. Um 
dies anzudeuten, ist die Strahlung ¢ für die letz- 
tere Richtung in der Figur punktiert eingezeich- 
net. Das Fehlen von tertiärer Strahlung in die- 
ser letzteren Richtung ist der experimentelle 
Nachweis für die Polarisation der sekundären 
Strahlung und damit zugleich für die Transver- 
salitat der primären Strahlung (vgl. hierzu die 
obigen Ausführungen über den gleichzeitigen 
Nachweis von Polarisation und Transversalität 
beim sichtbaren Licht). 
3. Wellenlänge und Beugung der Röntgenstrahlen. 
Die verschiedenen Farben des Lichtes charak- 
terisiert man bekanntlich durch die verschiedenen 
Wellenlängen desselben. Die Wellenlänge nimmt 
von Rot nach Blau hin ab. Die Wellenlänge des 
gelben Natriumlichtes ist etwa 600 pu"), die des 
blauen Lichtes etwa 400 py. Im weißen Licht 
sind alle möglichen Wellenlängen oder Farben 
durcheinander gemischt. Durch ein Prisma oder 
durch die Wassertröpfehen im Regenbogen werden 
die Farben auseinandergelegt. 
Zur Erläuterung des Wortes Wellenlänge be- 
trachten wir Fig. 3a. Sie stellt den Schwin- 
gungszustand bei einfarbigem Licht längs eines 
Strahles zu einer bestimmten Zeit dar. Die Wel- 
lenlänge A ist die Strecke, nach deren Durch- 
schreitung sich der Zustand wiederholt. Indem 
sich der ganze Zustand mit der (sehr großen) 
Lichtgeschwindigkeit in der Strahlrichtung ver- 
schiebt (in der Figur durch den Pfeil angedeutet), 
erhalten wir an jedem Punkte des Strahles ein 
in der Zeit schnell pulsierendes Wechselfeld, durch 
das wir am Anfang der vorigen Nummer das 
Licht in elektromagnetischer Auffassung er- 
klärten. 
Während Fig. 3a den regelmäßigen Vorgang 
des einfarbigen Lichtes darstellt, möge Fig. 3b 
den regellosen Vorgang des weißen Lichtes ver- 
anschaulichen. Wie sich mathematisch zeigen 
läßt und wie trotz Goethes Farbenlehre aus der 
1) Bekanntlich bedeutet die in der Mikroskopie 
ständig benutzte Einheit des u ein tausendstel Milli- 
meter, die Einheit des pp ein millionstel Millimeter 
oder ein tausendstel u. Zur Orientierung sei bemerkt, 
daß die Größe der roten Blutkörperchen 7 u = 7000 un 
beträgt. 
Solche Strahlen ¢ können 
Die Natur- 
wissenschaften 
spektralen Zerlegung des weißen Lichtes durch 
ein Prisma augenfällig wird, läßt sich ein der- 
artiger Vorgang bei all seiner Regellosigkeit 
immer durch passende Zusammensetzung von 
regelmäßigen „Sinusschwingungen“ nach Art der 
Fig. 3a herstellen; indem man die verschiedener | 
Wellenlängen % von Fall zu Fali in geeigneten 
Stärken nimmt, kann man jeden Vorgang von 
der Art der Fig. 3b erhalten. Die längs der 
Farbenskala wechselnden Stärken der Einzel- 
farben definieren das Spektrum des zusammen- 
gesetzten oder weißen Schwingungsvorganges. 
Die spriehwörtliche geradlinige Ausbreitung 
der Lichtstrahlen, wie wir sie in der (scheinbar) 
scharfen Schattengebung eines undurchsichtigen 
Körpers beobachten, besteht streng genommen 
zu Recht nur in dem idealen Grenzfall eines Lich- 
tes von der Wellenlänge 4 = 0. Das wirkliche 
Licht mit seiner zwar kleinen, aber doch mef- 
baren Wellenlänge 4 wird durch jedes Hindernis 
etwas aus seiner geradlinigen Bahn abgelenkt, 
„gebeugt“, und zwar um so mehr, je größer seine 
Wellenlänge ist. Die Farbenringe, die man an 
einer beschlagenen Fensterscheibe beobachtet, 
sind Beugungserscheinungen an den Wassertröpf- 

Fig. 3a, b. 
chen oder den Eiskristallen des Niederschlages. 
Sie zeigen allemal Rot außen, Blau innen, d. h. 
Rot wird mehr gebeugt wegen seiner größeren 
Wellenlänge als Blau. Würde man die Größe 
der abbeugenden Tropfchen kennen, so könnte 
man aus der Größe des Beugungswinkels für jede 
Farbe deren Wellenlänge bestimmen. Da diese 
Tröpfchengröße aber nicht bekannt ist, so wird 
man zu einem scharf ausmeßbaren Beugungs- 
hindernis greifen, z. B. einem feinen Spalt (oder 
noch besser zu einem System von Spalten, einem 
Gitter, vgl. Nr. 4). Aus der Messung des Spaltes 
und der Ausmessung des Beugungsbildes ergibt 
sich dann die Wellenlänge, also z. B. die ein- 
zangs genannten Zahlen für Gelb und Blau. 
Alles dieses läßt sich unmittelbar auf den Fall 
der Röntgenstrahlen übertragen. Fig. 3a und 
3b können bei entsprechend kleiner gedachtem,- 
Maßstabe die beiden Bestandteile der Ro 
strahlung veranschaulichen, die am Schlusse von 
Abschnitt 1 unterschieden wurden. : Die „Eigen- 
strahlung“, welche in einem regelmäßigen Aus- 
schwingen der von den Kathodenstrahlen getrof- 
fenen Elektronen des Antikathodenmaterials be- 
steht, kann durch Fig. 3a dargestellt werden. 
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