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7. 1. 1916 
Jeder solehen Eigenstrahlung entspricht eine be- 
stimmte Wellenlänge; jede Eigenstrahlung ist 
einer Spektrallinie eines leuchtenden Gases, also 
einer bestimmten Farbe zu vergleichen. Die 
we  2mahlüng‘, welche von dem Aufprall je 
eines Kathodenteilchens ausgeht, wird in einer 
einmaligen kurzen Störung, einem „Impulse“ be- 
stehen, eine Folge von solchen Vorgängen also 
wird durch die Fig. 3b des weißen Lichtes dar- 
gestellt sein. Die Aufgabe, die der Spektral- 
analyse der Röntgenstrahlen zu stellen ist, wird 
darin bestehen, die Wellenlänge X der Eigenstrah- 
lung und die Zusammensetzung des „weißen Rönt- 
genlichtes“ aus verschiedenen Wellenlängen zu er- 
mitteln. 
Schon lange ehe man an eine wirkliche Spek- 
tralanalyse der Röntgenstrahlen denken konnte, 
hat man die Anschauung begründet, daß die wei- 
chen Röntgenstrahlen den größeren Wellenlängen 
oder den breiteren Impulsen, die harten Röntgen- 
strahlen den kleineren Wellenlängen oder den 
jaheren Impulsen entsprächen. Daß auch bei den 
weichsten Röntgenstrahlen die Wellenlänge viel 
kleiner sein müsse, als beim sichtbaren Licht, 
zeigt ihre gegenüber dem Licht immer noch große 
Durchschlagskraft. 
Das gegebene Mittel zur Bestimmung der Wel- 
lenlänge ist auch bei den Röntgenstrahlen die 
Beugung. Diese wird allerdings wegen der klei- 
neren Wellenlänge viel geringer sein wie beim 
Licht; oder anders ausgedrückt, man muß viel 
engere Spalte benutzen, um eine merkliche Beu- 
gung zu erhalten. Die bei den Beugungsaufnah- 
men (von Haga und Wind u. a.) benutzten Spalte 
hatten eine keilförmige Gestalt; sie verengen sich 
von einigen 20 u bis zu wenigen u. Die Beu- 
gungsbilder selbst können natürlich nicht mit 
dem Auge, sondern nur mit der photographischen 
Platte beobachtet werden. Statt farbiger Ränder 
zeigen sie nur größere oder geringere Schwär- 
zungen, die ausphotometriert werden müssen. 
Herr Kollege P. P. Koch hat solche Beugungs- 
photogramme mit den von ihm ausgebildeten ver- 
feinerten Photometermethoden ausgemessen. Aus 
den von ihm ermittelten Schwärzungsverteilungen 
‚ konnte ich die durchschnittliche Wellenlänge, die 
von einer harten Röntgenröhre ausgesandt wird, 
aus dem Photogramm eines keilförmigen Spaltes 
zu etwa A — 0,04 un berechnen. Diese Wellen- 
länge ist also noch 10000 mal kleiner als die 
des kurzwelligen sichtbaren Lichtes. Ich will so- 
gleich vorweg nehmen, daß die alsbald folgenden, 
nach der Laueschen Methode ausgeführten, viel 
sichereren Wellenlängenbestimmungen die gefun- 
we Größenordnung bestätigt haben. 
Zur Veranschaulichung dienen Fig. 4a und 
4b, die aus einer Arbeit von Koch entnommen 
sind. Sie geben beide die linke Hälfte der Auf- 
nahme eines keilförmigen Spaltes, dessen geo- 
metrischer Schattenriß durch die gestrichelte 
Linie angedeutet ist (die rechte Hälfte ist sym- 
metrisch zu der Mittellinie MM des Spaltes hin- 
Sommerfeld: Die neueren Fortschritte in der Physik der Röntgenstrahlung. 5 
zuzudenken). Die eingezeichneten ausgezogenen 
Linien stellen Kurven gleicher Schwärzung auf 
der photographischen Platte dar, wobei die Größe 
der Schwärzung von der Mitte MM nach der 
Seite hin abnimmt. Bei fehlender Beugung 
(Wellenlänge % = 0) würde Schwärzung nur 
innerhalb des geometrischen Schattenrisses vor- 
handen sein. Wir erkennen also in beiden Bildern 
das Vorhandensein einer Beugung. Das Charak- 
teristische ist aber, daß Fig. 4a mit einer sehr 
weichen, Fig. 4b mit einer harten Röhre auf- 
‚genommen ist, und daß bei ersterer die seitliche 
Ausdehnung des Bildes viel größer ist als bei 
letzterer. ‘Zu der weicheren Röhre gehört also 
stärkere Beugung und größere Wellenlänge resp. 
breitere Impulse, zu der härteren Röhre schwä- 
chere Beugung und kleinere Wellenlänge resp. 
schmälere Impulse. 













Fig. 4b. 
Die Beugungsaufnahmen haben also zu einer 
erstmaligen Schätzung der Wellenlänge der Rönt- 
genstrahlen geführt, und zwar von der Ordnung 
!/ioooo der Lichtwellenlänge; überdies haben sie 
den lichtartigen Charakter der Röntgenstrahlen 
und den schon früher vermuteten Unterschied 
zwischen harten und weichen Röntgenstrahlen 
nach der Größe ihrer Wellenlänge bestätigt. 
4. Der Kristall als Beugungsgitter. 
Einer der wirksamsten Spektralapparate der 
Optik ist das Gitter (Strichgitter, Rowlandgitter). 
Seine Güte (Auflösungsvermögen) hängt von der 
Anzahl seiner Striche ab. In Fig. 5 sind die 
Gitterstriche senkrecht zur Zeichenebene zu den- 
ken; ihr Abstand ist a genannt. Die Lichtwelle 
fällt in der Figur senkrecht gegen die Gitter- 
striche, also in der Zeichenebene und beispiels- 
weise zugleich senkrecht gegen die Gitterebene 
ein. ‘Das Gitter kann entweder als Reflexions- 
gitter verwandt werden, in welchem Falle das 
Spektrum des auffallenden Lichtes im reflektier- 
ten Lichte entworfen wird, oder als durchsich- 
