6 Sommerfeld: Die neueren Fortschritte in der Physik der Röntgenstrahlung. 
tiges Gitter, in welchem Falle das hindurch- 
tretende Licht zur Beobachtung kommt. In der 
Figur ist der letztere Fall angenommen, der für 
die Übertragung auf die Röntgenstrahlinterferen- 
zen zunächst Interesse hat. Dementsprechend sind 
die Gitterstriche als durchsichtige Streifen zu 
denken, die auf einen undurchsichtigen Metall- 
belag geritzt sind. Auf die Breite dieser Streifen 
kommt es nicht wesentlich an, sondern auf ihren 
Abstand a und ihre regelmäßige Aufeinanderfolge. 
Indem man sich von jedem Gitterstrich nach 
allen Seiten Strahlen ausgehen denkt, erkennt 
man aus der Figur, daß es eine bestimmte Rich- 
tung gibt, in der sich diese Strahlen vorzugs- 
weise verstärken werden, diejenige nämlich, für 
welche der ,,Gangunterschied“ AC zweier Nach- 
barn gerade gleich X ist. Zur Begründung dessen 
müssen wir an das wohlbekannte Interferenzprin- 
zip der Optik erinnern. Indem man sich zwei 
Wellenlinien nach Art der Fig. 3a übereinander- 
gelegt denkt, sieht man, daß sie sich vollständig 
aufheben, wenn Berg auf Tal fällt, der Gang- 
unterschied also eine halbe Wellenlänge beträgt, 
Jaß sie sich dagegen auf das Doppelte verstärken 





Pigs. 
- beim Gangunterschied A, wo Berg auf Berg fällt. 
Haben die beiden Wellenzüge irgendeinen Gang- 
unterschied, so wird die gegenseitige Schwächung 
oder Verstärkung keine so vollständige sein, wie 
in den beiden vorangestellten Fällen. Handelt 
es sich nun nicht um zwei, sondern um außer- 
ordentlich viele Wellenzüge, die von außerordent- 
lich vielen Gitterelementen ausgehen, so wird der 
Fall größtmöglicher Verstärkung so sehr alle an- 
deren Fälle an Wirksamkeit der Lichterscheinung 
überwiegen, daß wir sagen können: im allgemeinen 
werden die von den einzelnen Gitterstrichen aus- 
gehenden Strahlen durch gegenseitige Interferenz 
ausgelöscht. Nur wenn ihr Gangunterschied ge- 
nau eine Wellenlänge beträgt (Spektrum erster 
Ordnung) oder ein genaues Vielfaches davon 
Spektrum höherer Ordnung), wird eine lichtstarke 
Beugungserscheinung wahrgenommen. In der 
Fig. 5 ist angenommen, daß der Gangunterschied 
AC je zweier Nachbarstrahlen beispielsweise 
gleich 3 A sei; die Richtung AC, BO’ usw. gibt 
also die Richtung, in welcher Licht von der Wel- 
lenlänge } im Spektrum 3. Ordnung abgebeugt 
wird. 
[ Die Natur- 
An unsere einfache Figur schließen mehrere 
Bemerkungen an, die auch für die Interferenz 
und Beugung der Röntgenstrahlen entscheidend 
sind: 1. Jede Wellenlänge wird nach einer an- 
deren Riehtung abgebeugt, im Beugungsspektrum 
erscheinen die verschiedenen Farben auseinander- 
gelegt, gerade so wie im Beugungsspektrum der 
Wassertröpfehen oder wie im Regenbogen. 2. Das 
Beugungsspektrum zweiter Ordnung wird stärker 
abgebeugt, wie dasjenige erster Ordnung, das Beu- 
gungsspektrum dritter Ordnung stärker wie das 
der zweiten Ordnung usf. Ist etwa a gleich 10 4, 
so wird es 10 solche Beugungsspektren geben, wo- 
bei die Richtung des 10. Spektrums in die Gitter- 
ebene selbst fallen würde und nicht mehr beob- 
achtet werden könnte. 3. Der Strichabstand a 
darf nicht kleiner sein als A; denn sonst gäbe 
es überhaupt keine Beugungsspektren. Er darf 
aber auch nicht sehr groß gegen A sein; denn 
sonst würde z. B. das Spektrum erster Ordnung, 
welches das wirksamste und lichtstärkste ist, zu 
nahe mit dem direkt durchgehenden Lichte seiner 
Richtung nach zusammenfallen und von diesem 
nicht zu unterscheiden sein. 4. Mıßt man a 
unter dem Mikroskop und beobachtet den Beu- 
gungswinkel z. B. im Spektrum erster Ordnung 
für die gelbe Natriumlinie, so kann man daraus 
“ die Wellenlänge dieser Linie nach der Figur be- 
rechnen oder konstruieren. 
Eine Beugungserscheinung, die jedermann 
schon oft beobachtet hat, besteht darin, daß man 
durch ein feines rechteckiges Gewebe nach einer 
starken, nicht zu ausgedehnten Lichtquelle visiert. 
Man sieht dann die Beugungsfigur des „Kreuz- 
gitters“, d. h. eine Folge von Wiederholungen der 
Lichtquelle in der einen und der dazu senkrechten 
anderen Fadenrichtung des Gewebes sowie in den 
Diagonalrichtungen, wobei jedes Beugungsbild 
farbig umsäumt ist (Rot nach außen, weil es stär- 
ker gebeugt wird). Die Erklärung ist ganz die- 
selbe wie beim einfachen Strichgitter; man muß 
nur eine räumliche Konstruktion statt der ebenen 
Zeichnung der Fig. 5 machen. 
Schließlich denken wir uns statt des ebenen 
ein räumliches Gewebe hergestellt, ein ,,Raum- 
wissenschaften 
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gitter“, indem wir eine große Zahl von gleich- eo 
beschaffenen Gewebelagen mit gleichen Zwischen- 
räumen übereinanderschichten, wobei wir uns 
noch zum Überfluß ein drittes System von Fäden 
senkrecht zu den beiden ersten eingezogen denken 
können, welches die aufeinanderfolgenden Lagen 
verbindet. Auch dieses Gebilde wird besondere 
Richtungen aufweisen, in denen eine Verstärkung 
des Lichtes durch Interferenz stattfindet. Diese 
Richtungen müssen die richtige Lage im Sinne 
der Fig. 5 (resp. der räumlich erweiterten Kon- 
struktion, von der soeben die Rede war) haben, 
und zwar sowohl hinsichtlich der Gitteröffnungen 
zwischen der einen und der anderen Lage der 
Fäden sowie hinsichtlich derjenigen Zwischen- 
räume, die bei der Schichtung unserer Gewebe 
nach der Tiefe offen bleiben. Da die Auswahl 
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