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Heft 1. 
7. 1. 1916 
dieser Richtungen nunmehr durch eine weitere 
hinzukommende Bedingung eingeschränkt ist, 
wird es nicht mehr für jede Wellenlänge, sondern 
nur noch für einzelne passend ausgewählte Wel- 
lenlängen solehe Richtungen geben, in denen eine 
Verstärkung durch Interferenz stattfindet, d. h. 
unser Raumgitter entwirft keine vollständigen 
Spektren für alle in der auffallenden Strahlung 
enthaltenen Wellenlängen mehr, sondern wählt 
einzelne, seinen Dimensionen entsprechende Wel- 
lenlängen aus und wirft sie nach einzelnen Strah- 
lenrichtungen in den Raum hinaus. Eine photo- 
graphische Platte, welche hinter dem Raumgitter 
aufgestellt wird, zeigt daher einzelne Flecke, deren 
einer z. B. rot, der andere grün usw. gefärbt wäre, 
wenn die Platte wie eine Lumiéreplatte farben- 
empfindlich wäre. Die Flecke werden symmetrisch 
zu den Symmetrieebenen des Gewebes auftreten, 
wenn das einfallende Licht senkrecht zu den Ge- 

webeschichten eintritt, es werden also bei einem 
rechteckigen Gewebe je 4 Flecke von entsprechen- 
der Lage und Farbe auftreten, entsprechend den 
beiden Symmetrieebenen des Gewebes parallel zu 
den Rechteckseiten, bei einem quadratischen Ge- 
webe sogar je 8 entsprechende Flecken, ent- 
sprechend den 2 Paaren von Symmetrieebenen 
parallel den Seiten und den Diagonalen des Qua- 
drates, beidemal vorausgesetzt, daß auch die Tie- 
fenanordnung der Schichten dieselbe Symmetrie 
gegen die Einfallsrichtung des Lichtes hat. 
Freilich läßt uns, was die Herstellung eines 
solehen Raumgitters betrifft, die Webetechnik im 
Stich. Aber die Natur liefert uns in ihren Mei- 
sterwerken, den Kristallen, eine Raumstruktur 
von ganz ähnlicher Art und von viel feineren Ab- 
messungen, wie das hier postulierte Raumgewebe. 
Schon lange haben die Mineralogen die Anschau- 
ung ausgebildet, daß ein Kristall eine regelmäßige 
Sommerfeld: Die neueren Fortschritte in der Physik der Röntgenstrahlung. 7 
Anordnung der Kristallatome im Raum sei, welche 
im Falle des regulären oder kubischen Systems 
einen würfelförmigen Aufbau haben müßte, ge- 
radeso wie unser Gewebe mit quadratischen Ma- 
schen. Wenn eine solche Atomanordnung vom 
Lichte getroffen wird, so strahlt jedes Atom aus, 
indem die Elektronen im Inneren des Atoms durch 
die elektrischen Kräfte des Lichtes zum Mit- 
schwingen veranlaßt werden, und diese Strah- 
lungen werden sich nach einzelnen Richtungen 
und für einzelne Wellenlinien durch Interferenz 
verstärken. Wir vergleichen also die Atome des 
Kristalles etwa den Zwischenräumen zwischen un- 
seren Gewebemaschen. 
Wir müssen nun die quantitativen Verhältnisse 
dieses Vorganges etwas näher betrachten im An- 
schluß an die Bemerkungen 1 bis 4 auf Seite 6 
über die Größenverhältnisse eines Beugungs- 
gitters. Die Abstände der Atome in einem 
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Kristall sind verschieden, je nach dem Atom- 
gewicht seiner Bestandteile und der Dichte des 
Kristalls, haben aber, wie man schon lange weiß, 
etwa die Größe 0,1 wu. Das ist viel kleiner als 
die Wellenlänge des sichtbaren Lichtes, die grö- 
Ber als 0,1 » ist. Nach unserer Bemerkung 3, 
nach der a größer als X sein muß, kann daher 
unser Kristallgitter in gewöhnlichem Licht nicht 
als Beugungsgitter wirken. Wir brauchen dazu 
vielmehr ein Licht, dessen Wellenlänge kleiner, 
aber — ebenfalls nach der Bemerkung 3 — nicht 
viel kleiner als der Atomabstand a wäre. Solches 
Licht sind nun die Röntgenstrahlen, deren Wel- 
lenlänge ja nach Abschnitt 3 von der Größenord- 
nung 0,01 py. sein sollte. Gerade diese quanti- 
tative Überlegung war es, die Laue bei seiner 
Entdeckung leitete. Sein Ziel war, entsprechend 
der obigen Bemerkung 4 aus dem bekannten a 
das unbekannte oder nur ungefähr bekannte A der 
