14 Sommerfeld: Die neueren Fortschritte in der Physik der Röntgenstrahlung. 
mäßig reflektiert werden bei dem einmal ange- 
nommenen Winkel zwischen einfallendem Strahl 
und Kristallflache. Vermindert man diesen 
Winkel, so wird auch die zugehörige Wellenlänge 
kleiner, vergrößert man ihn, so wird sie größer. 
Die Braggsche Reflexion ist also, wie wir sagten, 
ein selektiver Vorgang. 
Aus den letzten Bemerkungen ergibt sich fol- 
gende Methode, um durch Reflexion das Spektrum 
der Röntgenstrahlung zu ‘entwerfen, d. h. den 
Anteil festzustellen, den die verschiedenen 
Wellenlängen zu dem Gesamtvorgang der Rönt- 
genstrahlung beitragen. Man läßt ein scharf aus- 
geblendetes dünnes Bündel Röntgenstrahlen auf 
einen Kristall auffallen, den man langsam dreht. 
Dabei möge die ursprüngliche Orientierung des 
Kristalles etwa so gewählt sein, daß bei ihr 
streifende Inzidenz des Röntgenstrahles statt- 
findet. Auf einer photographischen Platte, die 
man in den Weg der reflektierten Röntgenstrahlen 
stellt, rufen die nacheinander reflektierten 
Wellenlängen die ihnen zukommenden Schwär- 
zungen hervor, und zwar an verschiedenen Stellen 

Fig. 8. 
der Platte. Z. B. würde der äußerste Rand des 
Bildes, der dem Schnitt der Platte mit der ver- 
längerten Ebene des Kristalls entspricht, bei dem 
Vorgange der streifenden Inzidenz von der 
Wellenlänge 0 aufgezeichnet werden (falls es eine 
solche gäbe), die zunächst anschließenden Teile 
des Bildes werden den kleinen, die entfernteren 
Teile den größeren Wellenlängen und gleichzeitig 
den kleineren bzw. größeren Winkeln zwischen 
Kristallplatte und Einfallsrichtung entsprechen. 
Da die photographischen Schwärzungen ein Maß 
für die Intensität der sie erzeugenden Strahlung 
sind, so liefert unser Photogramm ein Bild der- 
jenigen Stärke, in der jede Wellenlänge an der 
Gesamtstrahlung beteiligt ist. Indem man die 
Schwärzung über das ganze Photogramm hin aus- 
photometriert, kann man die Stärke jeder Wellen- 
länge durch eine Zahl oder übersichtlicher durch 
die Höhe einer Kurve wiedergeben. 
Eine derartige Kurve zur Veranschaulichung 
der spektralen Verteilung ist in Fig. 9 darge- 
stellt (nach Darwin und Moseley, übrigens nicht 
auf photographischem Wege, sondern nach der 
Tonisationsmethode gewonnen, wobei der reflek- 
tierte Strahl sich nicht durch die Schwärzung 
einer Platte, sondern durch die Ionisierung einer 
Zelle bemerklich macht und die Ablesungen, die 
zur Aufzeichnung der Kurve verwendet werden, 
nicht am Photometer, sondern am Elektrometer 
gemacht werden), Um die einzelne Stelle des 
[ Die Natur- 
wissenschaften 
Spektrums zu kennzeiehnen, sind, als Aufschrift 
an der Abszissenachse, die Winkel (zwischen ein- 
fallendem Strahl und Kristallplatte) angegeben, 
aus denen wir im Sinne der Fig. 8 leicht auf die 
zugehörigen Wellenlängen zurückschließen können. 
Es kommen bei den wirklichen Verhältnissen © 
harter Röntgenröhren, wie man sieht, nur die 
kleinen Winkel in Betracht. Der Kristall war 
Ferrocyankalium, die Röhre hatte eine Platin- 
antikathode. 
Die Lücke in der Kurve bei 0° zeigt zunächst, 
daß man bei streifender Inzidenz nıcht beobachten 
kann. Die Kurve steigt nun von kleinen Ordi- 
naten rapide an bis zu einem Maximum, welches 
bei etwa 144° erreicht wird und fällt ebenso 
schnell wieder ab.. Die zum Spektralmaximum 
gehörige Wellenlänge ist unter den obwaltenden 
Umständen 0,036 wy, was vorzüglich paßt zu den 
aus den stärksten Flecken aus Fig. 6 und 7 ge- 
zogenen. Folgerungen. Mit der zweiten Erhebung 
der Kurve hat es folgende Bewandtnis: Wie wir 
sahen, werden unter gegebenem Winkel außer 





Einfallswirkel 
| | a al a= 
BGO ER ede Sage 
Fig. 9. 
einer bestimmten Wellenlänge A auch ihre Bruch- 
. A “a 
teile 9° 3° reflektiert. Dementsprechend 
wird eine gegebene Wellenlänge X nicht nur „in 
1. Ordnung“ unter einem gewissen kleinsten 
Winkel, sondern auch „in 2., 3. Ordnung“ je unter 
demjenigen größeren Winkel reflektiert, der in 
1. Ordnung die Wellenlängen 22, 3%, . . reflek- 
tieren würde. Deshalb erscheint unser Spektral- 
maximum in mehreren Auflagen nicht nur in 
1. Ordnung bei 115°, sondern auch in 2. und 
3. Ordnung bei etwa 3° und 4°. Die 3. Ordnung 
ist der breite Anstieg, auf dessen Höhe die Marken 
Aı, By angebracht sind; die 2. Ordnung markiert 
sich nur wenig als eine Unregelmäßigkeit auf 
dem Anstieg zum 3. Maximum. Es ist durch die 
besondere Struktur des benutzten Kristalles be- 
dingt, daß hier die 3. Ordnung fast ebenso stark 
