trum 1. Ordnung punktiert hinzugefügt; 
pulsstrahlung. 
Heft 2. | 
14. 1. 1916 
wie die 1., dagegen die 2. Ordnung nur sehr 
schwach erscheint. Für die Erkenntnis des 
Röntgenspektrums genügt uns eigentlich schon 
die 1. Ordnung; unter Befreiung von den Bei- 
trägen der 2. und 3. Ordnung haben wir 
die Fortsetzung der Kurve für das Spek- 
das 
Hinzutreten der höheren Ordnungen liefert 
dann eine erwünschte Probe auf die Richtig- 
keit der zugrunde gelegten theoretischen 
Vorstellungen, die sich in allen Einzelheiten und 
viel genauer, als wir es hier darstellen können, 
quantitativ bewähren. 
Wir haben damit den kontinuierlichen Teil 
des Spektrums besprochen; wir nennen diesen auch 
das Bremsspektrum oder das Spektrum der Im- 
Nach dem, was über Fig. 3b und 
ihre Bedeutung bei Röntgenstrahlen gesagt ist, 
hat die in Abschnitt 1 genannte Bremsstrahlung 
einen analogen Charakter wie das weiße Licht der 
Optik. Gerade die Spektralaufnahmen von der 
Art der Fig. 9 haben aber auch den anderen Be- 
standteil der Röntgenstrahlung, die in Abschnitt 1 
genannte Eigenstrahlung evident gemacht. Die- 
selbe ist in Fig. 9 durch die der kontinuierlichen 
Kurve aufgesetzten Striche A, Bi, Cy; As, Bo, Co; 
As, Bas, Cs markiert. Diese Striche sollen an- 
deuten, daß bei den zugehörigen Winkeln ein un- 
verhältnismäßig starker Ausschlag des Elektro- 
meters (bei der Ionisationsmessung) oder eine un- 
verhältnismäßig starke Schwärzung der Platte 
(bei der photographischen Methode) beobachtet 
wird, der auf einen ganz schmalen Winkelbereich 
beschränkt ist. Die betreffenden Striche sind also 
eigentlich durch sehr hohe und schmale Zacken 
ersetzt zu denken, die die kontinuierliche Kurve 
überragen. Und zwar gehören die Stellen Ai, As, As 
wieder zu derselben Wellenlänge in 1., 2., 3. Ord- 
nung, ebenso die Stellen By, Bo, Bs und Cy, Co, C3 
zu einer zweiten und dritten solchen Welienlänge. 
In Wirklichkeit gibt es nicht nur 3 solche Wellen- 
längen, sondern mehrere, die sich in Serien ordnen 
(sogen. K- und L-Serie) und die in der Figur 
fortgelassen sind, um den Anblick nicht zu ver- 
wirren. Diese Linien entsprechen durchaus den 
Spektrallinien der Optik. Das Gesamtbild wäre 
also, in der Sprache der sichtbaren Optik ausge- 
drückt, ein kontinuierlicher Untergrund mit einer 
Reihe von scharfen, hellen, verschieden gefärbten 
Spektrallinien, wobei sich sowohl der Unter- 
grund wie die Linien in den verschiedenen Ord- 
nungen wiederholen. 
Diese Linien gehören zu größeren Winkeln 
oder Wellenlängen, wie die kontinuierliche Strah- 
lung, sie sind daher weicher wie diese. Z. B. fällt 
die 1. Ordnung der Linien A, B mit der 3. Ord- 
nung des kontinuierlichen Spektrums zusammen. 
Die Wellenlänge von A ist daher etwa 3mal so 
groß wie die des kontinuierlichen Maximums 
i = 0,036 pu, beträgt also etwa A = 0,01 wu, die 
yon B ist nur wenig kleiner. Diese Wellenlangen 
sind charakteristisch fiir das Material der Anti- 
Sommerfeld: Die neueren Fortschritte in der Physik der Röntgenstrahlung. 15 
kathode (in unserem Falle Platin), geradeso wie 
die gelbe Natriumlinie charakteristisch ist für das 
Natrium. Es hat sich nämlich weiter gezeigt, 
daß die charakteristischen Linien der Röntgen- 
strahlung in einfacher Weise zusammenhängen 
mit dem Atomgewicht des Materials der Anti- 
kathode, so daß aus der Lage dieser Linien die 
Bestandteile der Antikathode wiedererkannt 
werden können. Diese Linien verdienen daher 
den Namen ‚„Eigenstrahlung“ und stellen den 
zweiten der in Abschnitt 1 genannten Bestand- 
teile der Röntgenstrahlung dar. Ihrem einfarbigen 
Habitus nach sind sie regelmäßige Schwingungen 
vom Charakter der Fig. 3a. Ihr Zusammenhang 
mit dem Atomgewicht und die scharfe Definier- 
barkeit ihrer Wellenlänge hat bereits tiefgehende 
Aufschlüsse über die Natur der chemischen Ele- 
mente und ihren Aufbau aus Elektronen geliefert. 
Wir haben hier die verheißungsvollen Anfänge 
einer Spektralanalyse in einem Wellenlängenge- 
biet, welches dem kleineren A entsprechend 
1000mal so feine Strukturen zu enthüllen ver- 
mag, wie die Spektralanalyse mit gewöhnlichem 
Licht. 
Damit hat sich der Kreis unserer Betrach- 
tungen geschlossen. Die anfangs aus der Ent- 
stehungsweise der Röntgenstrahlen entwickelten 
Vorstellungen haben sich in der letzten Figur 
glänzend bestätigt; der lichtartige Charakter der 
verschiedenen Bestandteile der Strahlung kann 
nicht mehr in Zweifel gezogen werden und die 
Wellenlänge aller Bestandteile ist einer genauen 
Messung zugänglich gemacht. 
Von besonderem praktischen Interesse ist da- 
bei noch eine Bemerkung über die y-Strahlen des 
Radiums oder des vielgenannten Mesothoriums. 
Man hat schon lange die Ansicht vertreten und 
begründet, daß die y-Strahlen des Radiums (im 
Gegensatz zu den &- und ß-Strahlen, welche fort- 
geschleuderte Teilchen vom Charakter der Kanal- 
strahlen bzw. der Kathodenstrahlen sind) die 
gleiche Natur wie die Röntgenstrahlen haben, 
nämlich daß sie besonders hartes Röntgenlicht 
sind. Die Methode der Kristallinferenzen hat 
(in den bewährten Händen Rutherfords) auch 
diese Ansicht bestätigt und präzisiert. Rutherford 
findet als kürzeste Wellenlänge der Eigenstrah- 
lung von Radium B und Radium C die Größe 
0,0072 wu. Diese Wellenlänge ist nur mehr 5 mal 
so klein als die Wellenlänge 0,036 wy, die wir 
oben für das Maximum einer harten Röntgen- 
röhre in Fig. 10. fanden. Der Zwischenraum, der 
die y-Strahlung von der Röntgenstrahlung trennt, 
ist also nicht entfernt so groß wie derjenige, der 
die Röntgenstrahlung von dem gewöhnlichen Licht 
unterscheidet. Wenn es gelingt, die Spannung 
einer Röntgenröhre auf den 5fachen Wert zu 
bringen (also etwa von 60000 Volt auf 300 000 
Volt), so wird dadurch auch die Strahlung 5 mal 
so hart und die Wellenlänge 5 mal so klein. Mit 
den neuen Konstruktionen von Coolidge und In- 
lienfeld erscheint dies nicht ausgeschlossen. Man 
