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kann also daran denken, die Radiumtherapie in 
Zukunft durch die viel billigere und ihrer Inten- 
sitat nach leichter zu steigernde Behandlung mit 
Röntgenröhren zu ersetzen. Eine Schwierigkeit, 
die sich aber vielleicht teilweise überwinden läßt, 
liegt dabei nur in der großen Ausdehnung der 
Röntgenröhren, die ihre Einführung in den Kör- 
per ausschließt. 
6. Folgerungen für die Kristallographie und 
Chemie. 
Wie in der Einleitung bemerkt wurde, hat 
nicht nur die Physik der Röntgenstrahlen von 
den neuen Methoden entscheidende Förderung er- 
fahren, sondern auch die Kristallographie und die 
Chemie. Ganz besonders die Kristallographie. 
Die regelmäßige Anordnung der Atome im Raum 
ist keine Hypothese mehr, sondern eine Tatsache. 


Fig. 10. 
In Fig. 10 ist die Struktur von Steinsalz nach 
den Untersuchungen von Bragg wiedergegeben. 
Die dunklen Kreise mögen Na-Atome, die hellen 
Ol-Atome darstellen. Wir haben ein kubisches 
Gitter einfachster Bauart, in dem die beiderlei 
Atome abwechseln. Über die Größe der Atome 
und ihre gegenseitige Bindung erfahren wir zu- 
nächst nichts; die gegenseitige Lage der Atom- 
mittelpunkte aber und ihre Abstände können als 
sicher gelten. 
Dieselbe Struktur kommt auch, mit etwas ab- 
geänderten Abständen, den verwandten Salzen 
Chlorkalium (Sylvin), Bromkalium, Jodkalium 
usw. zu. Dabei ergibt sich aus dem Vergleich der 
Bilder dieser Reihe eine wichtige Bemerkung iiber 
die Wirkungsweise der einzelnen Atome. Schon 
aus früheren Versuchen an nicht-kristallinen 
Substanzen konnte man schließen, daß jedes Atom 
bei der Bestrahlung mit Röntgenstrahlen nach 
Maßgabe seines Atomgewichtes reagiert, daß also 
Brom (Atomgewicht 80) doppelt so stark wider- 
strahlt wie Kalium (Atomgewicht 39). Daraus 
folgt, daß bei Bromkalium und um so mehr bei 
Jodkalium das Brom- resp. Jodgitter maßgebend 
für das entstehende Interferenzbild sein wird, 
daß dagegen beim Chlorkalium (Atomgewicht des 
Chlors gleich 35) das Chlorgitter und das Kalium- 
gitter etwa gleich stark beteiligt sind. Die Rönt- 
genbilder des Chlorkaliums zeichnen sich daher 
durch besondere Einfachheit aus und entsprechen 
einer würfelförmigen Anordnung, bei der alle 
Eeken der Würfel durch gleichartige oder besser 
Sommerfeld: Die neueren Fortschritte in der Physik der Röntgenstrahlung. 
[ Die Natur- 
wissenschaften 
gesagt gleichwirksame Atome besetzt sind, einem 
einfachen kubischen Gitter, bei dem sich die theo- 
retischen Verhältnisse natürlich am leichtesten 
übersehen lassen. ; 
Zur Struktur der Zinkblende ZnS kommen 
wir von Fig. 10 aus, wenn wir das Gitter der 
Cl-Atome als ganzes derart verschieben, daß die- 
selben nicht mehr die Seitenflächen des hier ab- 
gebildeten großen Würfels der Na-Atome hal- 
bieren, sondern seine Raumdiagonale vierteln. 
Wir haben also das eine Gitter gegen das andere 
in der Figur um ein gewisses Stück, z. B. nach 
rechts oben, zu verschieben. Außerdem haben wir 
dann z. B. die schwarzen’ Kreise als Zinkatome, 
die hellen als Schwefelatome anzusprechen und 
Py; 
od Y 
a — 
den Maßstab der ganzen Figur, entsprechend dem 
spezifischen Gewicht der Zinkblende, zu modi- 
fizieren. Stellen wir uns nun eine der dreizäh- 
ligen Achsen des so entstehenden Zinkblende- 
modelles vor, z. B. die Diagonale von links unten 
nach rechts oben, und durchlaufen wir dieselbe 
das eine Mal in der einen, das andere Mal in der 
entgegengesetzten Richtung, so treffen wir beide- 
mal eine verschiedene Anordnung der Atome auf 
ihr an: das eine Mal folgt Schwefel auf Zink in 
kurzen Abständen, das andere Mal Zink auf 
Schwefel. Dieser verschiedene Rhythmus in der 
Massenanordnung hat zur Folge, daß die beiden — 
Seiten der Achse physikalisch ungleichwertig ge- 
worden sind, oder, wie man sagt, daß die Achse 
polar ist. Der polare Charakter einer Achse ist 
aber die Vorbedingung für die Erscheinungen der 
Piezo- und Pyroelektrizität, d. h. für das Auf- 
treten ungleichnamiger Elektrizität an den Enden 
dieser Achse unter dem Einfluß von Druck oder 
Erwärmung. In der Tat liefert die Zinkblende 
für diese Erscheinungen ein seit langem bekann- 
tes vorzügliches Beispiel. Wir erwähnen diese 
sinzelheit hier, um daran zu zeigen, daß unsere 
Kristallmodelle kein willkürliches Menschenwerk, 
sondern ein getreues Abbild der Wirklichkeit sind, 
welches sich in allen Konsequenzen an Hand der 
Erfahrung bewährt. Ein weiteres Beispiel dieser 
Art bildet die von Becke gefundene verschiedene 
Löslichkeit der entgegengesetzten Oktaederflächen 
der Zinkblende gegen Basen und Säuren; in der 
Tat wird nach unserem Modell die eine dieser 
Flächen von Zinkatomen, die andere von Schwe- 
felatomen gebildet. 
Dasselbe Gitter wie der Zinkblende kommt 
dem Diamant zu, wenn wir sowohl die Zn-Atome 
wie die S-Atome durch die Atome des Kohlen- 
stoffs ersetzen und zugleich die absolute Größe 
des Gitters in gewisser Weise verkleinern. Die 
Erscheinung der Piezo- und Pyroelektrizität 
kommt dabei natürlich in Fortfall und wird 
beim Diamant auch tatsächlich nicht beobachtet, 
weil bei gleicher Beschaffenheit der beiden Atome 
kein Unterschied in den beiden Seiten der Achse 
mehr stattfindet. Von großem Interesse wäre so- 
dann die Struktur des anderen Kohlenstoff- 
kristalles, des Graphits. Bisher haben die darauf 
. 
>. 
