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und andererseits ohne dasselbe, so gibt der Quotient der 
beiden Werte die photometrische Ökonomie, d. h. das 
Verhältnis der von der Lichtquelle ausgesandten Ener- 
gie, welche vom Auge als Licht wahrgenommen wird, 
zu der gesamten ausgestrahlten Energie. Nach vor- 
läufigen Messungen von Karrer beträgt diese für die 
amerikanische Normal-(Wallrat-)Kerze 0,24 %, für 
eine Nernstlampe, die mit 0,8 Amp. brennt, 1,08 %, für 
eine Kohlenfaden-Glühlampe, welche 4 Watt/Kerze ver- 
braucht, 0,45 %, für Wolframlampen mit einem Ver- 
brauch von 1, 1,1 und 1,25 Watt/Kerze 1,997 %, 
1,84 % bezw. 1,65 %, für eine Nitralampe 2,93 %, für 
Gasglühlicht, je nach Gasverbrauch, Glühkörper und 
Zylinder 0,24 bis 1,26% und für eine Quecksilber- 
bogenlampe 30,5 %. (Die letztere Zahl dürfte wohl zu 
hoch sein.) Im allgemeinen sind demnach unsere Vor- 
richtungen zur künstlichen Beleuchtung vielmehr Heiz- 
als Lichtquellen. 
Bei allen Bestimmungen der Massen und der Dich- 
ten der Himmelskörper, einschließlich der Erde, hat 
man die stillschweigende Annahme gemacht, daß die 
Newtonsche Gravitationskonstante unabhängig von der 
Temperatur sei. Nach Untersuchungen von P. E. Shaw 
(Nature 96, S. 143, 1915), die sich allerdings nur bis 
250° C (!) erstrecken und über die bisher alle näheren 
Angaben, welche eine Nachprüfung ermöglichen könn- 
ten, fehlen, ist dies aber nicht der Fall, sie wächst 
vielmehr um 1.10—5 für jeden Grad Temperatursteige- 
rung. Das würde bei Annahme einer Sonnentempe- 
ratur von rund 6000° eine Erniedrigung des bisher 
für ihre Masse angenommenen Wertes um 6 % be- 
deuten, vorausgesetzt, daß man die Messungen bis 
dahin extrapolieren darf. Ein analoges Resultat gilt 
auch für die Masse der Erde. Alle Beobachtungen zu 
ihrer Bestimmung liefern immer nur das Produkt aus 
der Gravitationskonstante und der Masse. Da wir 
ihre mittlere Temperatur nicht kennen, so können wir 
nach Obigem ihre Gravitationskonstante und damit auch 
ihre Masse nicht berechnen. Ebenso liefert jede astro- 
nomische Bestimmung der Massen der verschiedenen 
lIfimmelskörper immer nur jenes Produkt und nie- 
mals die Masse selbst. Für die astronomischen Rech- 
nungen ist dies glücklicherweise bedeutungslos, da in 
diese nur das Produkt aus der Masse und Gravitations- 
konstante eingeht. 
Eine neue Methode zur Bestimmung der Ampli- 
tude von Schallwellen haben P. P. Lewis und L. 
P. Farris angegeben (Phys. Rev. 6, S. 491, 1915). 
lassen durch einen kaminähnlichen Kasten, welcher 
an drei Seiten Öffnungen trägt, Lykopodiumteilchen 
fallen. Die eine Öffnung dient zur Beleuchtung der- 
selben durch Sonnenlicht. In der gegenüberliegenden 
ist ein Trichter angebracht, dessen nach außen ge- 
richtete weite Öffnung durch ein Papierdiaphragma 
verschlossen ist, während in die dritte das Objektiv 
des Beobachtungsmikroskopes hineinreicht. Beim An- 
blasen einer Pfeife von 230 Schwingungen/see zeigen 
die Lykopodiumteilchen deutliche Sinusschwingungen. 
Lykopodiumpulver erwies sich am geeignetsten, da es 
ungestört von der Brownschen Bewegung fiel. Vor- 
läufige Messungen mit einem Okularmikrometer lie- 
ferten folgende Werte: Amplitude der Lykopodium- 
teilchen 0,0006 cm, ihre Fallgeschwindigkeit 7 cm/sec, 
Phasenverschiebung gegen die erregende Welle 84,5 °. 
Daraus berechnet sich die Amplitude der erregenden 
Schallwellen zu 0,0063 cm. 
Sie 
Physikalische Mitteilungen. 
| Die Natur- 
Das Curiesche Gesetz über die Abhängigkeit der 
Intensität der Magnetisierung (J) von der Feldstärke 
(H) und der absoluten Temperatur (7) 
proke der Curieschen Konstanten ist. 
stimmt formal mit den Gasgesetzen überein, und zwar 
würde H dem Druck und J der Gasdichte entsprechen 
Ferner besteht eine enge Analogie zwischen den Kur- 
ven, welche den Verlauf von J mit wachsender Tempe- 
ratur bei konstantem Felde (und dem Übergang vom — 
Ferro- zum Paramagnetismus) einerseits und der Ab- 
hängigkeit der Dichte einer Flüssigkeit von der Tem- 
peratur bei konstantem Druck (und dem Übergang in 
den gasförmigen Zustand beim kritischen Punkte) 
andererseits darstellen. Die Molekulartheorien ergeben 
ferner das Resultat, daß sich die Dichte der Flüssig- 
keiten bei hohen Drucken und tiefen Temperaturen 
einem Grenzwerte nähert; wie auch die Magnetisierung 
in starken Feldern und bei niedriger Temperatur einer 
Sättigung zustrebt. Diese Analogien führen J. R. 
Ashworth (Phil. Mag. [6] 30, S. 711, 1915) dazu, die 
Curiesche Gleichung in derselben Weise zu ergänzen, 
wie es van der Waals bei den Gasgesetzen getan hat, 
und die magnetische Zustandsgleichung in der Form 
(H+a’.J32).(1/J —1/Jo) =R’.7T zu schreiben. In 
dieser entspricht das Glied @’.J? dem inneren Mole- 
kularfelde und Jo der Sättigung. a’, Jo und R sind 
die magnetischen Fundamentalkonstanten, die auf Grund 
der angegebenen Theorie berechnet werden. Die aus 
wissenschaften 
läßt sich in 
der Form H.1/J/=R’.T schreiben, wo R’ das Rezi | 
Diese Gleichung 





: 
der Gleichung zu ziehenden Folgerungen sind im all- — 
gemeinen in guter oder mindestens angenäherter Uber- — 
einstimmung mit den experimentellen Ergebnissen. 
Das gilt z. B. für die Folgerung, daß die Temperatur- 
koeffizienten der ferromagnetischen Substanzen in ent- 
sprechenden Zuständen umgekehrt proportional zur kri- 
tischen Temperatur des Magnetismus sind, ferner für 
die Abhängigkeit der Intensität der Magnetisierung 
von der Temperatur. Die Anwendung der van der 
Waalsschen 
steht auch nicht im Widerspruch zu der kinetischen 
Theorie von Langevin und Weiß. Die Fundamental- 
konstanten, wie sie sich zum Teil aus den Beobach- 
tungen ergeben, zum Teil aus der Theorie berechnet 
sind, sind für die drei ferromagnetischen Substanzen 
die folgenden: 


Fundamentalkonstanten 



| Fe Ni Co“ 
Curiesche Konstante A . 0,281 | 0,048 0,166 
Paramagnetische Konstante R’. 3,56 | 20,8 | 6,0 
Sättigungsintensität Jp 1685 | 510 | 1300 
Konstante des inneren Molekular- 
feldes a'. nate 
Kritische Temperatur . 
Maximales inneres Feld a':-.F2 
7,6 92 21 
1058 | 661 | 1348 
2,2.107 | 2,4.107) 8,6 107 


Das Spektrum der X-Strahlen von Rhodium, Palla- 
dium und Silber besteht nach Untersuchungen von 
W. U. Bragg (Phil. Mag. [6] 29, S. 407, 1915) aus vier 
Linien, von denen die drei langwelligen zu den 
K-Serien gehören, während die vierte Linie bisher 
nicht bekannt war. Aus Messung der Absorptions- 
koeffizienten für die je vier Strahlen ergibt sich, daß 
die charakteristische Strahlung einer Substanz nur 
von Wellenlängen erregt wird, welche kleiner als die 
aller charakteristischen Strahlen der betreffenden Sub- 
stanz sind. 
Zustandsgleichung auf den Magnetismus 

