(660. = 
2. Die Fixpunkte, von denen die fiir die De- 
finition der Temperaturskale notwendigen mit 
einem * bezeichnet sind, beruhen unterhalb 1100 ° 
auf den übereinstimmenden Ergebnissen der 
neueren gasthermometrischen Messungen. Die 
Punkte oberhalb 1100 ° sind radiometrisch be- 
stimmt und weichen von den Werten ab; die mit 
dem Gasthermometer ermittelt wurden. So liegt 
der angegebene Wert 1557 ° für den Schmelzpunkt 
des Palladiums, der nach Gleichung (1) bestimmt 
wurde, unter Annahme des Helligkeitsverhalt- 
nisses Hpgg/Haug,, für 4= 0,6563 u zu 81,5, 
um 8° höher als die Zahl, welche Day und Sosman 
mit dem Gasthermometer gefunden haben. 
Im folgenden soll versucht werden, die Be- 
deutung der Festsetzungen der Reichsanstalt, die 
zunächst nur den Fachmann angehen, auch dem 
Interesse der Leser dieser Zeitschrift näher zu 
rücken. 
Gasthermometer. Seit den Untersuchungen 
Regnaults über die Ausdehnung der Gase und 
Dämpfe bildet das Gasthermometer die Grund- 
lage aller Temperaturmessungen. Die Überlegen- 
heit der Gasthermometer über die Flüssigkeits- 
thermometer besteht einerseits darin, daß die 
Gase gegenüber Temperatureinflüssen ein weit 
einfacheres Verhalten zeigen als Flüssigkeiten, 
das sogar im wesentlichen für alle Gase das gleiche 
ist, andererseits darin, daß zufolge der großen 
Wärmeausdehnung der Gase die Wärmeaus- 
dehnung der das Gas umhüllenden Gefäßsubstanz 
die Angaben des Gasthermometers weit weniger 
beeinflußt als diejenigen des Flüssiekeitsthermo- 
meters. 
Das Gasthermometer beruht auf der Giiltig- 
keit des Mariotte-Gay- Lussacschen Gesetzes. Sind 
p, v und ¢ Druck, Volumen und Temperatur eines 
Gases und betrachten wir diese Größen 
in. zwei 
verschiedenen Zuständen des Gases p, v, f, und 
Devs t4, sa. ‚gilt 
Ye ald AU REN 
tot, ten 
wo 0 eine Konstante bedeutet. Das Gas kann 
nun, ähnlich wie das Quecksilber eines Queck- 
silberthermometers, in ein Gefäß mit angesetzter 
Kapillare eingeschlossen sein, wobei sein Volumen 
durch einen kurzen Quecksilberfaden abgegrenzt 
ist. Es kann sich dann bei Temperaturänderun- 
gen frei ausdehnen oder zusammenziehen, d. h. 
es ist p,=p, und das Mariotte-Gay-Lussacsche 
Gesetz nimmt die einfachere Form an: 
0 a 
Beziehen wir noch den Ausgangszustand p, v, ty 
auf den Ausgangspunkt der Temperaturzählung 
nach Celsius, den Eispunkt, so ist #,=0 und 
es wird 
vu (dr), 
Die Konstante a ist also der 
Ausdehnungs- 
Scheel: Normalthermometrie. 
Anderung des Druckes stets auf dasselbe Anfangs- 
>) + OE Die Natur 
Fee ; 
koeffizient des Gases; bei Kenntnis von 
x — 0,003 67 kann man f; aus vı und vo berechnen. 
Für fundamentale Untersuchungen sind Gas- 
thermometer ‚konstanten Druckes“ im allgemeinen. 
wenig benutzt worden. Man verwendet dabei! 
vielmehr Versuchsanordnungen, bei denen man 
das Gas nach einer Temperaturänderung durch 
volumen zurückführt. Das Mariotte-Gay-Lus- 
sacsche Gesetz nimmt für solche Gasthermometer 
„konstanten Volumens“ (vo = vı) die Form an: 
oa 
po Itato' 
oder wenn man wieder to = 0 setzt: 
P, = Po 144 t)5 
die Konstante « wird jetzt hier als Spannungs- 
koeffizient bezeichnet. Auch der Spannungs- 
koeffizient hat den Wert «— 0,003 67. 
Internationale Wasserstoffskale. Sorgfaltige 
Untersuchungen haben ergeben, daß Ausdehnungs- 
und Spannungskoeffizienten für dasselbe Gas nicht 
eleich, sondern ein wenig voneinander verschieden 
sind. Beide Koeffizienten hängen außerdem vom 
Druck des Gases ab und variieren von einem Gase 
zum anderen. Die Verfeinerung der Tempe- — 
raturmessung verlangt deshalb genauere Fest- — 
setzungen über Art und Zustand des zur thermo- — 
metrischen Normalsubstanz verwendeten Gases. 
Im Jahre 1887 beschloß das internationale Mal}- 
und Gewichtskomitee, die Spannungsskale des 
Wasserstoffs, d. h. desjenigen Gases, das nach den 
damaligen Kenntnissen am weitesten von seinem 
IXondensationspunkt entfernt war, als T’empera- 
turskale für den internationalen Dienst des Maß- 
und Gewichtsbureaus zugrunde zu legen. Als 
Null- und Hundertpunkt der Skale wurden die 
Temperaturen des schmelzenden Eises und des 
unter Normaldruck siedenden Wassers angenom- 
men und es wurde festgesetzt, daß der Druck des 
zur Messung dienenden Wasserstoffes bei 0° 
Temperatur 1 m Quecksilber betragen solle. 
Den unmittelbaren Bedürfnissen des Maß- und 
Gewichtswesens wäre durch Festlegung einer 
Temperaturskale etwa zwischen 0° und 30° Ge- 
nüge geschehen. In Rücksicht auf die Fundamen- 
talpunkte 0° und 100 ° wurden indessen die grund- 
legenden Arbeiten im internationalen Maß- und 
Gewichtsbureau auf das ganze Intervall 0 bis 100 
ausgedehnt. Die so geschaffene Skale hat dann 
in der Folge allgemeine Anerkennung gefunden 
und ist bis heute im Gebrauch geblieben. 
Stickstoffskale. Oberhalb 100° diffundiert 
der Wasserstoff, und zwar bei steigender Tempe- 
ratur in immer höherem Grade durch die Wan- 
dungen der Thermometergefäße und wird darum 
als thermometrische Substanz inbrauchbar. Als 
ürsatz bietet sich der Stickstoff oder die Luft, die 
die störende Eigenschaft des Wasserstoffs nicht 
besitzen. 
Thermodynamische Temperaturskale. Mit zu- 
nehmender Verdünnung. nähern sich Spannungs- 





