174 Physikalische und chemische Mitteilungen. ‘ [ 
zwischen Pb(NO3)>s und Pb/(NO,3)> 
ber. 9,0 mg, gef. 9,1 mg 
zwischen Pb(NOs3). und Pb’ (NO3)s 
ber. 9,3 me, gef. 9,1 mg 
Die berechneten und gefundenen Werte stimmen 
innerhalb der Fehlergrenzen überein, woraus folgt, daß 
die Dichtebestimmung gesättigter Salzlösungen isotoper 
Elemente eine geeignete Methode zur Ermittelung ihrer 
relativen Atomgewichte bildet. 
Unter Heranziehung des theoretisch abgeleiteten 
Resultates, daß die Atomvolumina von Pb und Pb bis 
auf ca. 10—3 % übereinstimmen, kann man weiterhin 
aus den obigen Versuchen folgern, daß die molare 
Zusammensetzung der gesättigten Lösungen von 
Pb(NO;)s und Pb/(NO,;)>s höchstens um 7/190 °/o0 diffe- 
rieren kann. 
Man muß somit bei isotopen Elementen zuvei ver- 
schiedene Klassen von Eigenschaften unterscheiden. Zu 
der einen gehören die qualitativ-chemischen Eigenschaf- 
ten, das ultraviolette und sichtbare Spektrum, das Atom- 
volumen, die molare Löslichkeit, das Normalpotential 
usw. Diese Eigenschaften sind für alle Glieder einer 
Plejade mit sehr großer Annäherung gleich, sie sind 
für einen bestimmten Elemententypus charakteristisch, 
sie sind Typuseigenschaften. Sie erlauben nicht ein- 
zelne Elemente zu erkennen, sondern nur ihre Zuge- 
hörigkeit zu einem bestimmten chemischen Elementen- 
typus festzustellen, z. B. zum Bleitypus (Pb), Thorium- 
typus (Th) usw. Die andere Klasse bilden die radio- 
aktiven Eigenschaften, das Atomgewicht, die Dichte 
im festen Zustande oder die Dichte der gesättigten Lö- 
. sungen, die Löslichkeit in Grammen/Liter usw., die für 
jedes Glied einer Plejade und für jedes ihrer Gemische 
(für jede Bleiart, Thoriumart usw.) einen verschie- 
denen Wert haben. Das sind die Arteigenschaften. 
Auf Grund der Arteigenschaften ist eine weitergehende 
Differenzierung der Materie möglich als auf Grund der 
Typuseigenschaften. Autoreferat. 
Bestimmt man an einer photoelektrischen Zelle 
mit einer Natrium-Kalium-Legierung bei Beleuchtung 
mit einer Quecksilberlampe durch ein Wratten-Blau- 
filter, dessen Durchlässigkeit sich von 4360 bis 4050 
A.E. erstreckt, die Stromspannungskurven für 
den normalen und den selektiven Effekt (A. L. 
Hughes, Phil. Mag. [6] 31, S. 100, 1916), so lassen 
sich die beiden durch Multiplikation des Stromes des 
normalen Effektes mit geeigneten Faktoren fast ge- 
nau zur Deckung bringen. Bei einem Potential von 
404 Volt war der selektive Effekt 25,9 mal größer 
als der normale. Setzt man ihr Verhältnis bei dieser 
Spannung gleich 1, so wächst es mit abnehmendem 
Potential an, um bei einem solchen von 1 Volt den 
Wert 2,07 zu erreichen. Die Versuche reichten noch 
nicht aus, um die Entscheidung darüber zu bringen, 
ob die geringen Unterschiede zwischen den beiden 
Kurven von einer etwas kleineren durchschnittlichen 
Geschwindigkeit der Elektronen des selektiven Effekts 
oder von dem Umstande herrühren, daß ein größerer 
Teil derselben in Richtungen ausgesandt wird, welche 
der Normalen zur Oberfläche näher liegen als beim 
normalen Effekt. 
Um eine Beziehung zwischen der Emission der 
Thermionen und der Photoelektronen herzustellen, un- 
tersucht O0. W. Richardson (Phil. Mag. [6| 31, S. 149, 
1916) die vollständige photoelektrische Emission. Er 
versteht darunter die Emission von Elektronen durch 
das Licht, welches ein erhitzter Körper infolge seiner 
Erwärmung ausstrahlt, unter der Voraussetzung, daß sie 
durch die vollständige schwarze Strahlung erregt wird, 





Die Natur- 
wissenschaften 
mit welcher der Körper bei der betreffenden Tempe- 
ratur im Gleichgewicht ist. Aus einfachen thermo- 
dynamischen Betrachtungen ergibt sich, daß der voll- 
ständige photoelektrische Strom durch eine Gleichung 
derselben Form wie der Thermionenstrom, also durch 
i=A.1/ .e—b/7, dargestellt wird, in welcher 7 die 
absolute Temperatur und A, A und b Konstanten sind. 
Weiterhin wurde gefunden, daß 6, welches in enger 
3eziehung zu der Energie steht, die ein Elektron zum 
Verlassen der Oberfläche braucht, in beiden Fällen | 
nicht sehr voneinander verschieden ist und wahrschein- — 
lich denselben Wert hat; dasselbe gilt für A. Beide 
Ströme müssen also bei allen Temperaturen in einem — 
konstanten Verhältnisse zueinander stehen. Der Pro- 
portionalitätsfaktor läßt sich für Platin berechnen, 
und zwar ergibt sich der photoelektrische Strom bei 
2000 ° zu 2,1.10—1t Amp/cm?; dagegen ist der Therm- 
ionenstrom bei derselben Temperatur experimentell 
zu 6.10—* Amp/em? bestimmt und beträgt selbst im — 
ungünstigsten Falle, bei gut oxydierten Drähten, noch 
10—* Amp/cm?, ‘ist also enorm viel größer. Es scheint 
demnach, als wenn der vollständige photoelektrische 
Strom nur einen -sehr kleinen Bruchteil des Therm- 
ionenstromes beträgt. Allerdings ist das Resultat 
wegen verschiedener Annahmen, welche für die Rech- 
nung eingeführt werden mußten, und wegen der Un- 
sicherheit mehrerer numerischer Größen noch nicht 
ganz sicher. 
Die Ionisierung des Wasserstoffs durch die charak- 
teristischen Röntgenstrahlen des Kupfers und des 
Zinns ist außerordentlich gering. Das Verhältnis der- 
selben zur Ionisierung der Luft durch dieselben Strah- 
len beträgt nur 0,0010 bzw. 0,0016 (@. Shearer, Phil. 
Mag. [6] 30, S. 644, 1915). Auch diese Zahlen stellen 
aber sicherlich obere Grenzwerte dar, da schon sehr 
geringe Mengen von Verunreinigungen, namentlich von 
dem leicht auftretenden Arsenwasserstoff, einen großen 
Einfluß auf die Ionisierung des Wasserstoffs ausüben. 
Da diese ferner mit abnehmender Wellenlänge der er- 
regenden Strahlung zunehmen, so wird man annehmen 
müssen, daß tatsächlich zwischen den durch die bei- 
den angegebenen X-Strahlen hervorgerufenen Ionisie- 
rungen kein Unterschied besteht. Das Anwachsen der — 
Ionisierung mit abnehmender Wellenlänge ist, wenn 
es überhaupt besteht, jedenfalls sehr klein. Die ge- 
ringe Ionisierung des reinen Wasserstoffs rührt nicht 
von einer besonders festen Bindung des Elektrons an 
den Kern her, sondern ist hauptsächlich durch den 
großen Unterschied zwischen den Wellenlängen der 
charakteristischen Strahlung des Wasserstoffs und der 
erregenden Strahlung bedingt. Aus der Bohrschen 
Theorie des Wasserstoffspektrums ergibt sich nämlich 
die größte mögliche Frequenz dieses Gases zu 
3,26.1015; auch die Extrapolation der bisherigen Er- | 
gebnisse der K-Strahlung führt auf einen Wert von 
derselben Größenordnung. Ebenso ergibt die Annahme, 
daß die bei der Ionisierung absorbierte Energie bei 
der Wiederanlagerung des Eiektrons als charakte- 
ristische Strahlung ausgesandt wird, den Wert 3.1015, 
Demgegenüber ist die Frequenz der Röntgenstrahlen 
des Kupfers 600- und die der X-Strahlen des Zinns 
sogar 2000 mal größer. 
Über den Zusammenhang zwischen Spektrum und 
Atomgewicht hatten Runge und Precht das Gesetz auf- 
gestellt, daß innerhalb derselben Gruppe des perio- 
dischen Systems der Logarithmus des Atomgewichts 
der Elemente proportional dem Logarithmus des Ab- 
standes der Komponenten homologer Linienpaare ihrer 
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