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geeignet; mit seinen Wellen der Größenordnung 
= 0,0005 mm erscheint das Licht viel zu un- 
geschlacht, um Partikel mit Abständen von etwa 
0,0000001 mm (wie man sie bei den Atomen 
voraussetzt) zur Bekundung der Einzelteilchen 
anzuregen. Mit Rönteenstrahlen indes, so schloß 
M. v. Laue, müßte man solche Feinheiten heraus- 
fühlen können; für sie ist die Aggregierung der 
Atome kein Kontinuum mehr, wie es für das 
gewöhnliche Licht zutrifft; konnte man den 
Röntgenimpulsen doch eine Größenordnung noch 
etwas geringer als von der Art der Atomabstände 
zuschreiben. 
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Fig. 12. Beispiel eines Kristallröntgenogramms (Laue- 
Anhydrit. Die ver- 
Strahlen ist 
Diagramms), aufgenommen an 
schiedene Intensität der abgebeugten 
nicht gekennzeichnet. 
Die Versuche bestätigten in glänzendster Art 
die Richtigkeit dieses Gedankenganges:. auf ein 
feines Bündel Röntgenlicht wirkt eine Kristall- 
platte in der nämlichen Art, wie ein zartes Gitter 
in bekannter Weise das gewöhnliche Licht beein- 
flußt; es kommt beim Eindringen des Röntgen- 
lichtes in das Raumgitter des Kristalls eine spek- 
trale Zerlegung zur Geltung. Die abgelenkten 
Strahlen können auf einer photographischen 
Platte aufgefangen und nach deren Entwicklung 
sichtbar gemacht werden. 
Nach zwei Seiten war der Erfolg der Laue- 
Friedrich-Knippingschen Experimente von größter 
Tragweite: die Natur der Röntgenstrahlen als 
Licht sehr kleiner Wellenlänge war sichergestellt 
und andererseits der anschaulichste Beweis dafür 
erbracht, daß die kristalline Materie in der Tat 
einen regelmäßig gitterigen Bau besitzt. 
M. v. Laues theoretischer Scharfsinn fand 
ohne weiteres auch die Mittel zur mathematischen 
Behandlung des Experiments, das nach ihm in 
der Form zu deuten ist, daß jedes der vom Rönt- 
genlicht getroffenen Teilchen zur Ausbreitung von 
Rinne: Zur ältesten und zur neuesten Kristallographie. 
[ Die Natur- 
wissenschaften 
Kugelwellen um sich herum angeregt wird, die 
durch Interferenz Maxima nach gewissen Rich- 
tungen in Form von 
bestimmter Wellenlänge liefern. 
Noch anschaulicher ist wohl die formale Auf- 
fassune der in Rede stehenden Vorgänge durc 
W. H. und W. L. Bragg sowie G. Wulff; sie er- — 
schlossen aus dem Laueeffekt, daß die Sekundar- 
strahlen sich als Reflexe des in den Kristall drin- 
eenden Primärstrahls an Strukturebenen kenn- 
zeichnen lassen. Ist in Fig. 13/14 das primäre 
Bündel Röntgenstrahlen durch S; gegeben und 
sı sein Einstich auf einer senkrecht zu ihm ge- 
stellten photographischen Platte PP, sowie « der 
Neigungswinkel (,,Glanzwinkel“) zwischen S; und 
einer Fläche K, (die senkrecht zur Zeichenebene 
gedacht sei), so erscheint S; an K, nach ss in Form 
des Sekundärstrahls Ss reflektiert. Das gleiche 
B 

Fig. 13. Schema der Reflexion eines Primärstrahls 8, 
an einer Strukturfläche A, eines Kristalls X nach der 
Richtung Kss. Einstich von S; auf der photographischen 
Platte PP in sı, des Sekundärstrahls in so; q der 
Glanzwinkel der Reflexion. 
vollzieht sich an sonstigen nicht allzu schräg zu 
Sı verlaufenden Strukturebenen des Kristalls. 
Die Gesamtheit der ss-Einstiche auf der photo- 
graphischen Platte liefert das Muster des Laue- 
diagramms. Seine physikalische Natur im ein- 
zelnen zu schildern, erübrigt sich im Hinblick 
auf die Erörterungen von A. Sommerfeld, die im 
Heft 1 und 2 (1916) dieser Wochenschrift er- 
schienen sind. Es seien hier insbesondere einige 
kristallographisch wichtige Momente heraus- 
gehoben. 
Da interessiert vor allem die Frage nach dem 
alleemeinen kristallographischen Aussehen der 
Röntgenogramme. Ist die photographische Platte, 
wie üblich, senkrecht zum Primärstrahl gestellt, 
so läßt sich eine Vorstellung über die zu jedem 
Sekundärstrahl gehörige Fläche leicht gewinnen 
in der Erwägung, daß sie, senkrecht zur Ein- 
fallebene SiS. gelegen, den Winkel zwischen 
Primärstrahl und entsprechendem Sekundärstrahl 
halftet. Weiterhin heben sich Flächenserien 
einer Zone, d. h. solcher Ebenen, welche eine 
Richtung gemeinsam haben, im Diagramm durch 
Sekundärstrahlen jeweils 


