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28. 4. 1916 
die Aneinanderreihung von Punkten auf charak- 
teristischen Zonenkurven heraus, wie sie in vielen 
Lauebildern, so auch in Fig. 12, auffällig er- 
scheinen. Dieser kristallographisch sehr bedeut- 
‘ig. 14. Eine Fläche X, senkrecht zur Zeichen- 
ii. Umstand erklart sich leicht an Hand der 


Fig. 14, Reflexionen in Form eines Sekundiirstrahl- 
kegels, der auf einer photographischen Platte auf- 
gefangen wird. 
ebene der Skizze liefert als Sekundärstrahlein- 
stich sy; würde man sie um Kz als Zonenlinie dre- 
hen, so würde S» natürlich um Kz als Achse her- 
umwandern und einen Kegelmantel beschreiben. 
Eine um den Kristall X gelegte Hohlkugel würde 
diesen Kegel der Sekundärstrahlen einer Zone in 

Fig. 15a und 15b. 
einem Kreise durchschneiden; die ebene photo- 
graphische Platte PP fängt ihn in Form eines 
anderen Kegelschnittes, im allgemeinen einer 
Ellipse, auf. So sind solche Punktreihen wie in 
Fig. 12 als Zonenkurven zu deuten; sie gehen 
alle durch sı, mag die Zonenachse irgendwie, lie- 
gen; ein einfaches Kennzeichen für den Zusam- 
menhang der Flächen eines Kristalls. Wie Fig. 12 
besonders deutlich zeigt, umfassen die Ellipsen 
einander, entsprechend der verschiedenen Neigung 
der Zonenachsen; bei weitem Ausgreifen schlie- 
fen die Bogen im Bilde nicht mehr zusammen, 
und weiterhin gehen sie durch den Mittelfall einer 
Parabel zu Hyperbeln und schließlich in gerade 
Linien über. 
Dreht man die auffangende photographische 
Rinne: Zur ältesten und zur neuesten Kristallographie. 
Röntgenogramme von Anhydrit 
bei einer Stellung der photographischen Platte schräg 
bzw. parallel zum Primärstrahl. 
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Platte gegen das festliegende System des Primär- 
bündels und der Sekundärstrahlen, so macht sich 
das durch Umformung der Kegelschnitte geltend, 
wie das die Fig. 15a und b vorführen mögen, 
unter denen 15 b erläutert, wie sich ein Photo- 
gramm gestalten kann, das auf einer Platte 
parallel zum Primärstrahl aufgenommen: wird. 
Dreht man die Kristallplatte gegen den Pri- 
märstrahl um einen beliebigen Winkel, so stellen 
sich ganz ähnliche Deformationen Laue- 
diagramms ein, ein Umstand von besonderem In- 
teresse, insofern er einen Hinweis gibt auf die 
Art des Lichtes, das der Antikathode der Rönt- 
genlampe entströmt. Wäre es monochromatisch. 
so könnte sich nur in ganz bestimmten Lagen 
der Kristallplatte zum Primärstrahl ein Laue- 
effekt geltend machen. Er wird nämlich bedingt 
durch die Erfüllung der Gleichung 
des 
mx 2dsing, 
wo n eine ganze Zahl, A die Wellenlänge, 2 d 
den doppelten Schichtabstand der in parallelen 
Scharen im Kristall verlaufenden reflektierenden 
Strukturebenen bedeutet und « den Glanzwinkel. 
Ersichtlich gehört danach zur Erfüllung der Glei- 
chung zu jedem % eine ganz bestimmte Stellung 
des Kristalls gegen den Primärstrahl. Wenn nun 
trotz dieser strengen Forderung bei jeder belie- 
ics 16.8. 
Kristalls 
Schema eines 
ohne Symmetrie- 
zentrum. 

Verlauf der ent- 
16 b. 
sprechenden reflektierenden 
Fig. 
Kristallflächen im Innern 
des Kristalls. 
bigen Stellung der Kristallplatte sich ein Laue- 
diagramm ergibt, so kann dies nur darin seinen 
Grund haben, daß für alle Winkel « ein passen- 
des A im Primärstrahl vorhanden ist, mit anderen 
Worten: das Röntgenlicht ist „weiß“, aus sehr 
vielen Wellenbewegungen zusammengesetzt. 
So kommt denn ein reiches Muster im 
diagramm zustande, eine gute Unterlage zur Er- 
forschung der Symmetrie, welche sich in den Re- 
flexbildern bekundet. Für die kristallographisch 
Laue- 
bedeutsame Frage, welche der 32 Symmetrie- 
klassen mit Hilfe der Lauediaeramme erkannt 
werden können, ist das von Wichtigkeit. Da stellt 
sich denn heraus, daß die Untersuchung in dieser 
Hinsicht einer anderen auf dasselbe Ziel der 
Symmetrieerforschung gerichteten Methode, dem 
