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mal, weil gerade dieses Ergebnis der Relativitats- 
theorie bei den Anhängern der klassischen Me- 
chanik auf den größten Widerstand gestoßen ist, 
dann aber, weil auch die klassische Mechanik 
Vereinbarungen wegen der Zeitmessung treffen 
muß, völlige Einigkeit aber auch hier nie 
bestanden hat. 
Dem Trägheitsgesetze von Galilei in der ur- 
sprünglichen Fassung: Ein äußeren Einflüssen 
nicht unterworfener Körper bewegt sich mit 
gleichförmiger Geschwindigkeit auf einer geraden 
Bahn: fehlen zwei wesentliche Bestimmungs- 
stücke, nämlich die Beziehung der Bewegung auf 
ein bestimmtes Koordinatensystem und ein be- 
stimmtes Zeitmaß; ohne Zeitmaß kann man von 
einer gleichförmigen Geschwindigkeit überhaupt 
nicht sprechen. 
Nach einem Vorschlage von C. Neumann hat 
man das Trägheitsgesetz selbst zur Definition eines 
Zeitmaßes herangezogen, und zwar in der Formu- 
lierungt): „Zwei materielle Punkte, von denen 
jeder sich selbst überlassen ist, bewegen sich in 
solcher Weise fort, daß gleichen Wegabschnitten 
des einen immer gleiche Wegabschnitte des an- 
deren korrespondieren.“ Auf Grund dieses Prin- 
zips, in welches die Zeitmessung nicht explizite 
eingeht, können wir „gleiche Zeitintervalle als 
solche definieren, innerhalb welcher ein sich selbst 
überlassener Punkt gleiche Wegabschnitte zurück- 
lest“. 
Dieser Standpunkt ist in späteren Unter- 
suchungen über das Trägheitsgesetz z. B. von 
L. Lange und H. Seeliger eingenommen worden. 
Auch Maxwell hat (in seiner Schrift „Substanz 
und Bewegung“) diese Definition eines Zeitmaßes 
für die Mechanik gewählt. Dagegen hat beson- 
ders H. Streintz?) im Anschluß an Poisson und 
d’Alembert die Loslösung der Zeitmessung vom 
Trägheitsgesetz gefordert, da ihre begrifflichen 
Voraussetzungen eine tiefere und allgemeinere 
Grundlage als das Trägheitsprinzip hätten. Nach 
seiner Ansicht kann jeder physikalische Vorgang, 
den man unter identischen Bedingungen wirklich 
wiederholen kann, zur Festsetzung einer Einheit 
der Zeitmessung herangezogen werden, da jeder 
identische Vorgang gleiche Dauer beanspruchen 
muß; andernfalls wäre überhaupt eine gesetz- 
mäßige Naturbeschreibung ausgeschlossen. In der 
Tat beruht auf diesem Prinzip die Uhr. Dieses Prin- 
zip gewährt den Vorteil, daß ein Beobachter wenig- 
stens für seinen Beobachtungsort zu einer Zeit- 
messung gelangen kann; die Zurückführung der 
Zeitmessung auf das Trägheitsgesetz dagegen 
führt zwar zu einer einwandfreien Definition 
gleicher Zeitlängen, aber die Messung gleicher 
Wegabschnitte, die ein gleichförmig bewester Kor- 
per zurücklegt, und damit die Festlegung einer 
Zeiteinheit ist physikalisch für irgendeinen Be- 
1) E. Neumann, Uber die Prinzipien der Galilei- 
Newtonschen Theorie. Leipzig 1870, S. 18. 
2) II. Streintz, Die physikalischen Grundlagen der 
Mechanik. Leipzig 1883. 
Freundlich: Die Grundlagen der Einsteinschen Gravitationstheorie. 
die Zeitmessung 
f Die Natur-- 
wissenschaften 
obachtungsort nur dann möglich, wenn der Beob- 
achter und der Körper dauernd, z. B. durch. Licht- 
sienale, verbunden sind. Man kann jedoch nicht 
ohne weiteres voraussetzen, daß verschiedene Be- 
obachter, die relativ zueinander in gleichförmiger 
Translation begriffen sind, die also nach dem 
Trägheitsgesetz gleichwertig sind, in bezug au 
denselben bewegten Körper auf diese Weise zu 
identischen Zeitmessungen gelangen werden. Der 
Poissonsche Gedanke führt also nur an dem be- 
treffenden Beobachtungsorte selbst zu einer be- 
friedigenden Zeitmessung, gewissermaßen zur 
Konstruktion einer Uhr, er berührt dagegen die 
Frage der Zeitbeziehung verschiedener Beob- 
achtungsorte aufeinander gar nicht; die Neu- 
mannsche Fassung dagegen führt unmittelbar auf 
diejenigen Fragen, die seit der Aufstellung des 
Relativitätsprinzips durch Einstein im Mittel- 
punkt der Diskussion stehen. 
Bei dem Streben, die klassische Mechanik auf 
eine beschränkte Zahl von widerspruchsfreien 
Prinzipien zurückzuführen, mußte man zu Ideal- 
konstruktionen und Gedankenexperimenten grei- 
fen. Man nahm nun als selbstverständlich an, 
daß die Verwendung eines Lichtsignals als Ver- 
bindung zwischen dem sich bewegenden Körper 
und dem Beobachtungsorte, wenn auch in der 
Praxis zur Feststellung der Gleichzeitigkeit un- 
umeänglich, doch in dem Endresultate, gewisser- 
maßen als Hilfskonstruktion, nicht in Erschei- 
nung treten würde. Diese Annahme ist aber nach 
Einstein unzulässig, weil dem Begriffe der Gleich- 
zeitigkeit, auf dem jede Zeitmessung beruht, keine 
absolute Bedeutung zukommt!). 
Daß erst viele Jahre nach C. Neumanns 
Vorschlag eine so fundamentale Revision der für 
gemachten Annahmen nötig 
wurde, erklärt sich daraus, daß sogar die in der 
Astronomie auftretenden Geschwindigkeiten im 
Vergleich zur Lichtgeschwindigkeit so klein sind, 
daß sich zwischen den Beobachtungen und der | 
Theorie keine auffallenden MiBhelligkeiten ein- | 
stellen konnten. Infolgedessen traten die Schwä- 
chen der Theorie, insbesondere in der Beziehung 
verschiedener Koordinatensysteme aufeinander, 
nicht zutage. Man wurde nicht gewahr, daß die 
Transformationsgleichungen des Galilei-Newton- 
schen Relativitätsprinzips, welche die Koordinaten- 
beziehung gleichförmig gegeneinander bewegter, 
also mechanisch gleichwertiger Systeme, formulie- 
ren, und in denen speziell die Zeitmessung in 
allen Systemen als völlig unabhängig voneinander 
angenommen wird, Hypothesen enthalten. Erst 
durch die Relativitätstheorie von Einstein sind 
diese aufgedeckt worden. Man wird das aus Fol- 
gendem noch deutlicher ersehen: 
Prinzipiell hätte schon lange vor den durch 
die elektrodynamischen Erscheinungen hervor- 
gerufenen Erörterungen die Frage aufgestellt wer- 
& 1) A. Einstein, Annalen der Physik, 4. Folge, Bd. 17, 
891. 

