


_ merklich drehen. 
_ verteilung sollte unser Standpunkt aber 

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4. 8. 1916 
Sonne läßt sich nach verschiedenen Methoden auf 
10° bis 107” g/em? schätzen, d. h. !/n bis 
1 g Materie kommt auf einen Würfel von 100 km 
Seitenlange. Aus diesen Zahlen und der Gravi- 
tationskonstanten (k? = 6,67 x 10° in absolutem 
Maß) folgt für eine Kreisgeschwindiekeit von 
25 km/sec der Radius von 500 bis 1550 Licht- 
jahren (Parallaxe — 0’’0065 bis 070021). Für 
den kleineren Wert der so gefundenen Zentral- 
distanz würde sich die bevorzugte „Heerstraße“ 
der Sterne noch im Beobachtungsbereich sehr 
Nach den Resultaten der Stern- 
sogar 
noch näher dem Zentrum liegen, sonst könnte 
nicht ein verhältnismäßig rascher Dichtenabfall 
nach allen Seiten stattfinden. Setzen wir die 
Sterndichte bis zum Abstand von 18 Lichtjahren 
gleich 1, so findet v. Seeliger für 65 Lichtjahre 
0,58, Schwarzschild dagegen noch 0,88 und erst 
für 326 Lichtjahre 0,54. 
Jedenfalls stößt die Annahme kreisähnlicher 
Bahnen hier auf bedenkliche Widersprüche, und 
völlig unhaltbar wird sie, wenn wir an die Eigen- 
schaften großer und abnormer Geschwindigkeiten 
bei den Parallaxensternen denken. 
1912 
Nur die zweite, 
von Turner begründete Auffassung 
i schwingungsnahe Bahnen — kann erklären, dab 
an einer Stelle des Systems die verschiedensten 
Geschwindigkeitsbeträge ein und dieselbe Vorzugs- 
gerade haben und daß gerade die größeren einen 
strengeren Parallelismus aufweisen. Die Ge- 
schwindigkeit an ein und demselben Ort hängt 
nämlich jetzt von der Elongation der Bahn ab, 
und es ist ganz plausibel, daß die weit ausschwin- 
genden Sterne sich besonders strenge der Rich- 
tung des Radiusvektors anschließen. Es sind eben 
meist Fälle, die einer fast ungestörten Fall- 
‚bewegung entsprechen. Da Turner das Zentrum 
nach der Vertexseite (unweit « Orionis) verlegt, 
würde Drift I die „fallenden“, Drift II die ,,stei- 
| genden“ Sterne umfassen. Das Überwiegen großer 
| Geschwindigkeiten 
in I läßt dann den inter- 
essanten Schluß zu, daß sie beim Passieren des 
| dichtesten Zentralgebietes irgendwie vermindert 
| werden. 
Nicht allein die Zentraldistanz, auch die Dich- 
tenverteilung bleibt fiir die Schwingungen.in wei- 
testen Grenzen willkürlich. Im Gegensatz zu 
dieser Anpassungsfahigkeit der Turnerschen 
Hypothese lassen nur die zwei extremen Fälle 
(konzentrierte oder homogene Anordnung) nach 
einem Theorem von Bertrand Kreisbahnen zu. 
Stellt man die Bedingung, daß in einem kugel- 
formig geschichteten Sternhaufen ein bestimmtes 
Dichtengesetz stationär erhalten bleibt, so läßt 
sich theoretisch die (mit dem Zentralabstand ver- 
änderliche) Geschwindigkeitsverteilung ermitteln. 
Dieses ebenso interessante als schwierige Pro- 
! blem hat Hddington für konstante Dichte und 
für ein spezielles Konzentrationsgesetz gelöst. Im 
ersten Fall herrscht die tangentiale, im zweiten 
die radiale Bewegung vor. 
Klumak: Über die Bewegungsgesetze des Sternenalls. 
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So gestattet die: dynamische Auffassung, das 
Problem der Sternbewegungen auf den exakten 
Boden der Mechanik zu stellen. Wenn auch bis 
jetzt kaum die grundlegenden Fragen klargestellt 
sind, so führt doch jede Annahme auf eine Fülle 
beobachtbarer Folgerungen. Mit der Mechanik 
stationärer Systeme allein werden wir für das 
Sternenall allerdings nicht das Auslangen finden. 
Die Schwingungsperioden oder Umlaufszeiten 
der unter dem Einfluß allgemeiner Anziehung 
durch unser Beobachtungsgebiet pulsierenden 
Sterne sind von der Größenordnung 100 Millionen 
Jahre. Sie reichen also an die Grenze geologischer 
Epochen heran, und wenige Durchquerungen einer 
Sonne durch das Zentralgebiet setzen vielleicht 
schon einen kosmogonischen Abschnitt zusammen, 
in dem sich Änderungen des Spektraltypus voll- 
ziehen. Die sowohl aus Eigenbewegungen wie aus 
Radialgeschwindigkeiten übereinstimmend nach- 
gewiesene Beziehung zwischen mittlerer Geschwin- 
digkeit und Spektraltypus weist auf parallel- 
laufende Änderungen des kinetischen Zustandes 
in jenen ungeheuren Zeitperioden hin. Unsere 
Betrachtungen münden wieder in kosmogonische 
Spekulationen ein. Astrophysikalische Daten 
wie der Temperaturzustand der Sterne müssen in 
die Bewegungsastronomie als Zeitmesser ein- 
bezogen werden, wodurch neue Hilfsmittel, aber 
auch neue Komplikationen in das Problem ein- 
treten. 
Der sicherste Weg, in absehbarer Zeit sehr 
wesentliche Fortschritte zu erzielen, wäre die Ver- 
mehrung und Verbesserung des Materials an Total- 
bewegungen. Eine großzügig organisierte Bestim- 
mung von Sternparallaxen, die nur Sterne bekann- 
ter Eigenbewegung und Radialgeschwindigkeit auf 
ihr Programm setzt, könnte in wenigen Jahren 
1% tausend Totalbewegungen liefern, von welchen 
‘trotz der aus Parallaxe resultierenden Unsicher- 
heit vorläufig mehr Aufschlüsse zu erwarten sind 
als von der rein statistischen Behandlung noch so 
vieler Eigenbewegungen. Die letztere Methode 
wird erst ausschlaggebend, wenn wir die formalen 
Gesetzmafigkeiten in unserer Umgebung durch 
reale ersetzen, wie es Turners Hypothese mit Er- 
folg versucht. Ist einmal im Bereiche meßbarer 
Parallaxen irgendeine durch unseren Standpunkt . 
durchloufende systematische Änderung eines Be- 
wegungselementes wirklich bestätigt, so liefert 
die statistische Untersuchung kleiner Eigen- 
bewegungen ein Mittel, unser Beobachtungsgebiet 
immer weiter in den Raum hinauszuschieben bis 
in Tiefen, die längst keiner Parallaxenmessung 
mehr zugänglich sind. Ohne die Kenntnis jener 
systematischen Änderung sind wir nie sicher, ob 
die statistische Trennung der Eigenbewegung in 
parallaktische Bewegung und Spezialbewegung 
nicht trügt, und v. Seeligers typisches Bild ist 
der sicherste Beweis dafür, daß derartige Ände- 
rungen stattfinden müssen. 
