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18. 8. 1916 
scheinungen“ fast in allen Gebieten der physikali- 
schen Erscheinungen auftreten, seitdem sowohl die 
Experimentalphysiker als die Theoretiker oft und 
lebhaft beschäftigt. 
Die einfachste und natürlichste Vorstellung, 
um die erwähnte Erscheinung begreiflich zu 
machen, ist die von der inneren Reibung. Man 
denke einen Draht oder z. B. eine Gummischnur 
durch ein Gewicht belastet und gedehnt; wird jetzt 
das Gewicht plötzlich weggenommen, so ist zwar 
die Spannung, die das Gewicht hervorgerufen hat, 
bestrebt, den Draht wieder zusammenzuziehen, 
~ wenn jedoch die einzelnen Teile in der Bewegung 
durch eine gegenseitige, d. h. innere Reibung ge- 
hindert werden, so bedarf es dazu einer gewissen 
Zeit, die Deformation wird nur verzögert dem 
Spannungswechsel folgen. Genau so, falls ein 
unbelasteter Körper plötzlich belastet wird, so wird 
er nicht sofort die endgültige Gestalt annehmen, 
sondern erst verzögert der Belastung folgen. Die 
Erscheinung der elastischen Nachwirkung, soweit 
sie sich in einer ,,verzogerten Deformation“ äußert, 
kann somit durch die Vorstellung der inneren 
Reibung erklärt werden. Führt man gewisse An- 
nahmen über die Abhängigkeit der inneren Rei- 
bung von der Deformationsgeschwindigkeit ein, 
wobei man sich am einfachsten durch Analogien 
mit der inneren Reibung von Flüssigkeiten und 
Gasen leiten läßt, so gelangt man zu Resultaten, 
die sich auch quantitativ mit der Erfahrung ver- 
gleichen lassen. 
Nun kommen aber, wenn man den Bereich 
seiner Beobachtungen erweitert, Erscheinungen 
vor, welche wieder grundsätzlich einer solchen 
Vorstellung sich nicht fügen, obwohl sie 
offenbar auf dieselbe Quelle zurückzuführen sind 
als die verzögerte Deformation. Man denke wie- 
der denselben Draht, jedoch statt durch ein be- 
stimmtes Gewicht, d. h. durch eine bestimmte 
_ Kraft zu belasten, halte man ihn fest eingespannt 
mit konstanter Dehnung und messe die Kraft, die 
notwendig ist, die Dehnung konstant zu halten. 
 Alsdann beobachtet man folgendes: Wenn zu 
einer bestimmten Deformation im ersten Mo- 
ment eine gewisse Kraft notwendig war, so nimmt 
allmählich der Kraftbedarf bei konstant ge- 
haltener Dehnung ab, d. h. der Draht ‚ent- 
spannt sich“, ohne sich dabei zu rühren. Maxwell 
hat diese Erscheinung, die man sozusagen als eine 
Akkommodation des Materials an den neuen 
Zustand auffassen kann, „Relaxation‘ getauft, und 
ihr Analogon findet man ebenfalls wie das der 
verzögerten Deformation, durchwegs in allen Ge- 
bieten, wo es sich um Prozesse in materiellen 
Körpern handelt. 
Es ist klar, daß die Relaxation nicht in das 
Schema der inneren Reibung paßt, weil eine Span- 
nungsänderung ohne jede sichtbare Bewegung vor 
sich geht, während man zur Erklärung der ver- 
 zögerten Deformation annehmen muß, daß die in- 
nere Reibung lediglich eine Funktion der De- 
formationsgeschwindigkeit ist. 
Nw. 1916. 
Kärmän: Das Gedächtnis der Materie. 491 
Maxwell hat eine neue Annahme als allge- 
meines „Relaxationsgesetz“ vorgeschlagen, das für 
den einfachsten Fall, den wir betrachtet haben, 
sich folgendermaßen formulieren läßt: 
Im endgültigen Gleichgewichtszustande ent- 
spricht jeder Dehnung eine gewisse Spannung, be- 
stimmt durch das Hookesche Gesetz oder durch 
das rein elastische Verhalten des Materials bei 
außerordentlich langsamen Deformationen. Wird 
nun irgendeine Spannungsänderung vorgenommen, 
so entsteht entweder ein Spannungsüberschuß oder 
ein Spannungsfehlbetrag. Dem Material wohnt 
dann die Tendenz inne, dies auszugleichen, und 
zwar geschieht dieser Ausgleich, die „Relaxation“, 
mit einer Geschwindigkeit, die dem Überschuß 
bzw. dem Fehlbetrag proportional ist. 
Mathematisch würde dies folgendes bedeuten: 
Es sei oo die Spannung, entsprechend der De- 
formation nach dem Hookeschen Gesetze, s die 
tatsächliche Spannung, d. h. Ac=cs— der 
Spannungsüberschuß. Alsdann ist die Abnahme 
der Spannung in der Zeiteinheit, d. h. der negativ 
genommene zeitliche Differentialquotient der 
Spannung — ae proportional Ac, d. h. 
do 
oder allgemeiner 
do 
Se No — OMe 
wobei das Zeichen f (6 —oo) eine für jedes Ma- 
terial genau bestimmte funktionale Abhangigkeit 
bedeuten soll. 
Man sieht, wir haben wieder ein charakte- 
ristisches Beispiel unserer Differentialgesetze, wo- 
bei die zeitliche Änderung von den augenblick- 
lichen Werten abhängt, aber durch diese auch völ- 
lig festgelegt ist. 
Es ist unschwer zu zeigen, daß die Relaxation 
den Fall der verzögerten Deformation umfaßt, so 
daß die Maxwellsche Vorstellung sicher der Vor- 
stellung der inneren Reibung gegenüber den Vor- 
zug verdient. Es fragt sich jedoch, ob sie den 
ganzen Komplex von Beobachtungen, wenigstens 
qualitativ zu erklären, zu umfassen vermag. 
Die weitere Ausdehnung der Beobachtungen 
zeigt, daß dies nicht der Fall ist, daß vielmehr 
Nachwirkungserscheinungen auftreten, die über- 
haupt grundsätzlich keinem Differentialgesetz der 
dargestellten Art sich fügen. 
Ein sehr charakteristisches Beispiel hierzu lie- 
fert folgender Vorgang: 
Wir nehmen wieder einen Draht; wir wollen 
ihn jedoch diesmal nicht ziehen, sondern tordieren, 
d. h. das eine Ende festhalten, das andere ver- 
drehen. Wir erteilen ihm zunächst eine Verdrehung 
nach rechts und halten ihn in diesem gespannten 
Zustand durch mehrere Minuten, alsdann — statt 
zu entlasten — verdrehen wir ihn in dem entgegen- 
gesetzten Sinne, d. h. nach links und zwar um den- 
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