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8.9, 1916 
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in seiner Historischen Geographie. Eine andere Stoff- 
verteilung in den drei letzten Abschnitten wäre darum 
eine weitere dankenswerte Aufgabe des Herausgebers. 
Beschorner hat die Fragen der historischen Geographie 
an dem Beispiel Deutschlands behandelt, die einzig 
mögliche und ersprießliche Form für deutsche Stu- 
denten der Erdkunde. 
Auf kleinere Versehen und Ungenauigkeiten gehe 
ich nicht ein. Ich bin überzeugt, daß es dem Werke 
mit der Zeit gelingen kann, sich einen Platz neben den 
einheitlichen Handbüchern von Wagner und von 
Supan zu erringen. 
A. Steinhauff, Marburg (Lahn). 

Physikalische Mitteilungen. 
Da beim Zusatz von Aluminium, Silizium oder 
Phosphor zu Eisen die Permeabilität und gleichzeitig 
auch die Größe seiner Kristalle wächst, so hatte W. M. 
Hicks schon 1902 die Vermutung ausgesprochen, daß 
der Einfluß jener Substanzen auf die Permeabilität nur 
ein sekundärer und ausschließlich durch die Änderung 
der Kristallgröße bedingt sei. Nun nimmt man an, 
daß sich an der Oberfläche der Kristalle Schichten von 
etwa 105 cm Dicke aus unterkühltem, also amorphem 
Material befinden. Aus dem Anwachsen des Wider- 
standes beim Schmelzen eines Metalls kann man schlie- 
Ben, daß der spezifische Widerstand jener Schichten 
größer als der der reinen Kristalle ist. Wegen der 
geringen Dicke der unterkühlten Schichten bleibt der 
spezifische Widerstand (7/7) der von den Kristallen 
eingenommenen Strecke, unabhängig von ihrer Größe, 
praktisch konstant, während der der Grenzschichten 
(R) proportional ihrer Anzahl (n) wächst. Es muß 
also der gemessene spezifische Widerstand (r’) eines 
Metalles der Beziehung: r’=r/7+n.R gehorchen. 
Diese Folgerung ist durch Versuche von F.C. Thompson 
(Phil. Mag. 31, S. 357, 1916) bestätigt worden. Er maß 
die Leitfähigkeit verschiedener Stäbe, die alle aus dem- 
selben Material, einem sehr reinen schwedischen Eisen 
(Zusammensetzung: 99,87% Fe, 0,049 % C, 0,04 % Si. 
0,03% Mn, 0,02% S, 0.016% P) bestanden und, mit 
Ausnahme eines weiter nicht behandelten Stabes, ver- 
schieden lange auf 900° erhitzt und auf verschiedene 
_ Arten gekühlt wurden. Dadurch variierte die Zahl 
der Kristalle auf 1 em Länge bei den verschiedenen 
Stäben von 690 bis 10. Die Messungen ihres Wider- 
_ standes lieferten die Werte: »7='6,83.10-° und R= 
 1,72.10-% Ohm/em’. Der den reinen Eisenkristallen 
_ zukommende Wert 6,83 ist kleiner als der sonst beim 
Eisen gefundene (7,15 bis 7,99). Bei der Bestimmung 
des spezifischen Widerstandes muß also auf die Kristall- 
größe geachtet werden. Berücksichtigt man diese, so 
verschwinden auch die Unterschiede, die man im elek- 
trischen Verhalten von Kohlenstoffstählen mit mehr 
und mit weniger als % % C gefunden hat. 
u. An denselben Stäben wurde auch ihr magnetisches 
Verhalten nach der Jochmethode in einem Felde von 
95 Gauß bestimmt. Die maximale Induktion und die 
Remanenz zeigten sich dabei unabhängig von der 
Größe der Kristalle (wonach also die eingangs erwähnte 
Vermutung von Hicks über ihren Einfluß auf die Per- 
meabilität nicht bestätigt ist); dagegen nahmen die 
Koerzitivkraft und der Hysteresisverlust (e) pro 
Zyklus mit der Zahl der Kristalle auf 1 cm Länge zu. 
Zwischen der letzteren und der mit einer Stahlkugel 
von 10 mm Durchmesser bei einem Drucke von 500 kg 
bestimmten Brinellhärte (H) ergab sich (mit Ausnahme 
der unbehandelten Probe) die Beziehung e=30. Hl, 

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Physikalische Mitteilungen. 
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woraus folgt, daß magnetische und mechanische Härte 
beim selben Material aneinander parallel gehen. 
Durch Vergleich der auf eine Atmosphäre bezoge- 
nen Druckverschiebungen der Bogen- und Funken- 
linien des Nickels findet E. @. Bilham (Phil. Mag. [6] 
31, S. 163, 1916), daß sie in beiden Fällen identisch 
sind, mit Ausnahme derjenigen Funkenlinien, welche 
unter Druck nicht umgekehrt werden. Für diese ist 
sie etwa doppelt so groß als für die Bogenlinien. Die- 
ses Ergebnis ist gerade entgegengesetzt zu dem von 
W. G. Duffield (Phil. Mag. [6] 30, S. 385, 1915) ge- 
fundenen, nach welchem die Druckverschiebung der 
nicht umgekehrten Funkenlinien mit der an den Bogen- 
linien beobachteten identisch ist, während sie für die 
symmetrisch und unsymmetrisch umgekehrten nur 
halb so groß sein sollte. Dieser Widerspruch erklärt 
sich daraus, daß die von Duffield bei 10 at Druck 
an den Bogenlinien gemessenen Verschiebungen durch- 
weg zu groß ausgefallen sind, was wahrscheinlich durch 
Temperatureinflüsse auf seine Gitteraufstellung zu er- 
klären ist. Damit fallen auch seine Folgerungen über 
den Einfluß von Dichte und Temperaturgradienten in 
der Lichtquelle auf die Druckverschiebung. Immer- 
hin bedürfen auch die von Bilham gefundenen Ab- 
weichungen zwischen dem Verhalten der Bogen- und 
einiger Funkenlinien noch der Aufklärung. 
Eine neue Methode zur Bestimmung der Kapillar- 
konstanten und des Randwinkels beschreibt 
A. Anderson im Phil. Mag. [6] 31, S. 143, 1916. 
Sie besteht darin, daß unter Benutzung optischer 
Hilfsmittel der Krümmungsradius, des Meniskus der 
betreffenden Flüssigkeit in einem Kapillarrohre und 
ferner der Abstand seines Zentrums von der äußeren 
Flüssigkeitsoberfläche gemessen wird. Zu diesem 
Zweck ist an dem ebenen Boden des Glasgefäßes, in 
welchem sich die zu untersuchende Flüssigkeit befindet, 
eine Marke angebracht, welche als Objekt dient. Auf 
diese wird ein an einer vertikalen Teilung verschieb- 
bares Mikroskop eingestellt. Nachdem die Flüssigkeit 
eingefüllt ist, wird das Mikroskop auf das Zentrum 
des Meniskus und ferner auf das durch ihn von dem 
Objekte entworfene Bild eingestellt. Aus dem so ge- 
messenen Objekt- und Bildabstande sowie dem 
Brechungsindex der Flüssigkeit läßt sich der Krüm- 
mungsradius berechnen. Praktisch benutzt man an 
Stelle der Marke besser ein im Unendlichen gelegenes 
Objekt (beleuchteten Kollimatorspalt). Das aus dem 
horizontal stehenden Kollimator kommende Licht wird 
durch ein total reflektierendes Prisma nach oben ge- 
worfen. Bei undurchsichtigen Flüssigkeiten (wie | 
Quecksilber) lenkt man das Licht durch einen un- 
belegten Spiegel von oben auf den Meniskus und be- 
obachtet das reflektierte Bild. Eine Kombination bei- 
der Verfahren wendet man dann an, wenn, wie beim 
Terpentin, die Einstellung auf das Meniskenzentrum 
nur schwierig auszuführen ist. Sein Abstand von der 
äußeren Oberfläche wird gleichfalls mit dem Mikro- 
skop bestimmt. Mißt man noch den Röhrenradius an 
der Stelle des Meniskus, so kann man auch den Rand- 
winkel berechnen. Die Methode ist an verschiedenen 
Flüssigkeiten praktisch erprobt. 
Nachdem durch den Nachweis der Interferenz der 
Röntgenstrahlen an dem Raumgitter der Kristalle 
durch Laue, Friedrich und Knipping ihre Wellennatur 
bewiesen worden war, hätte man auch die Erscheinung 
der Brechung bei ihnen erwarten müssen. Versuche 
mit gewöhnlichen Prismen konnten indessen zu kei- 
nem Ergebnis führen, da ihre Flächen bei der sehr 
