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kleinen Wellenlänge der Réntgenstrahlen nicht als 
plan anzusehen sind. C. @. Barkla (Phil. Mag. 31, 
S. 257, 1916) benutzt nun Prismen aus Bromkalium 
mit großem brechenden Winkel, deren brechende 
Flächen von Kristallflächen gebildet werden. Um eine 
möglichst große Ablenkung des gebrochenen Strahles 
zu erhalten, setzt er zwei Prismen so übereinander, 
daß die beiden Hälften eines schmalen Röntgenstrahlen- 
bündels, das durch zwei enge Bleispalte ausgeblendet 
wurde, nach verschiedenen Seiten hätte abgelenkt wer- 
den müssen. Die beiden Streifen erschienen aber auf 
einer 1,50 m entfernten photographischen Platte noch 
vollständig in derselben Geraden liegend. Da eine 
Verschiebung um 0,025 mm und somit eine Ablenkung 
von 2/7 noch hätte erkannt werden können, so folgt 
aus diesen Versuchen, daß der Brechungsindex der 
Röntgenstrahlen der Wellenlänge 5.1073 cm für 
Bromkalium nur zwischen 0,999 995 und 1,000 005 
liegen kann. 
Die Abkühlung eines erwärmten Körpers in einem 
Luftstrome erfolgt bei großen Stücken proportional 
zur ersten Potenz der Luftgeschwindigkeit, bei solchen 
von kleinem Durchmesser, z. B. elektrisch geheizten 
Drähten, wie sie bei verschiedenen Instrumenten zum 
Messen der Windgeschwindigkeit verwendet werden, 
proportional der Quadratwurzel aus derselben. Den 
Übergang zwischen diesen beiden Fällen hat nun 
J. A, Hughes (Phil. Mag. [6] 31, S. 118, 1916) an 
Kupferröhren von 0,435 bis 15,5 em Durchmesser unter- 
sucht. Diese standen in einem rechteckigen Kanal von 
3107, durch welchen mittels eines elektrisch ange- 
triebenen Ventilators ein Luftstrom bis zu 14,5 m/sec 
Geschwindigkeit geschickt wurde. Die Röhren wurden 
durch Dampf geheizt und ihre Wärmeabgabe durch 
Wägung der in einer bestimmten Zeit in ihnen kon- 
densierten Dampfmenge bestimmt; die Strahlungsver- 
luste wurden rechnerisch ermittelt. Bei konstantem 
Rohrdurchmesser ist die Wärmeabgabe H in der Zeit- 
einheit für verschiedene Geschwindigkeiten wv durch 
eine Gleichung der Form H=%k.vn darstellbar; der 
Exponent n hat für verschiedene Durchmesser d die 
folgenden Werte: 
d 0,43 0,81 1,93 5,06 15,5 cm 
nm 0555 2056) = 0,652 0,7 0,98 
(bei kleinen Geschwindigkeiten ist im letzten Falle 
nm nur gleich 0,6). n wächst also von 0,5 für kleine 
Durchmesser bis auf den Wert 1 für große Rohre, 
in Übereinstimmung mit den eingangs angegebenen 
Werten. Vom Durchmesser hängt die Wärmeabgabe 
. derart ab, daß sie bei allen Geschwindigkeiten propor- 
tional zu d0,57 ist. 
Weiterhin wurde ein Rohr untersucht, dessen Quer- 
schnitt sich den Stromlinien anschmiegt und etwa die 
Form eines Fischquerschnittes hat. In diesem Falle 
wurden für n folgende Werte ermittelt: 
0,67, wenn die spitze Seite dem Luftstrom zuge- 
wendet war, 
0,62, wenn die breite, abgerundete Seite vom Luft- 
strome getroffen wurde, und 
0,61, wenn vor dieser noch ein % ’ breiter Streifen 
angebracht war, welcher die Strömung durch 
seine Schwingungen unregelmäßig machte. 
Die Wärmeabgabe war bei diesem Rohr mit 1735 Ka- 
lorien/em Länge (bei 13 m/sec Geschwindigkeit) etwas 
größer als bei einem von kreisförmigem Querschnitt 
vom selben Flächeninhalt (1476 Kalorien), dagegen 
bedeutend größer als bei einem solchen mit einem 
Durchmesser gleich der größten Dicke der Stromlinien- 
Physikalische Mitteilungen. 
[ Die Natur- 
röhre (695 Kalorien) oder vom gleichen Luftwider- 
stande (233 Kalorien). Sie ist am größten, wenn das 
stumpfe Ende gegen den Luftstrom gerichtet ist. Ein 
Rohr mit einem den Stromlinien folgenden Querschnitt 
ist also weit wirksamer für die Wärmeabgabe als ein 
rundes. 
Der Aufbau der Linie 4686 A.E. Durch Konden- 
satorentladungen in reinem Helium war es E. J. Evans 
(s. Naturwissenschaften 18. VI. 1915) gelungen, die 
Linie 4686, welche bis dahin als erstes Glied der Haupt- 
serie des Wasserstoffs gegolten hatte, zu erhalten und 
damit zugleich ihre Zugehörigkeit zum Helium zu 
beweisen und eine wichtige Stütze für die Bohrsche 
Theorie der Spektrallinien zu liefern. Zur Unter- 
suchung ihrer Struktur war aber die verwendete Me- 
thode nicht geeignet, da die Linie sehr breit und diffus 
war. E. J. Evans und C. Croxson (Nature 97, 8. 56, 
1916) schlossen nun .eine in der Längssicht benutzte 
Geißlerröhre an eine Maschine von 2000 Volt an und 
erhielten dann durch zweistündige Exposition 4686 als 
schwache, sehr scharfe Linie, die sich bei Untersuchung 
durch ein Stufengitter als Dublett mit einem Kompo- 
nentenabstand von 0,094 A.E. erwies. Würde sie dem 
Wasserstoff angehören, wie man früher vermutete, so 
würde sich dieser Abstand zu 0,0674 A.E. berechnen, 
wenn man für den der Komponenten von Hy, den von 
Buisson und Fabry gefundenen Wert 0,132 A.E. an- 
nimmt. Die gefundene Zahl deckt sich angenähert mit 
der, welche aus einer von Sommerfeld entwickelten 
Theorie folgt, die sich auf eine bemerkenswerte Ver- 
allgemeinerung der Bohrschen Theorie aufbaut. In 
Übereinstimmung mit dieser hat Paschen gefunden, daß 
4686 aus drei Komponenten besteht, deren jede von 
schwächeren Satelliten begleitet ist. Dabei beträgt 
der Abstand der beiden stärkeren Komponenten % von 
dem der beiden äußeren. Die dritte Komponente konnte 
auch von Evans und Coxson nachträglich auf einer 
Platte in dem geforderten Abstande aufgefunden wer- 
den; sie liegt auf der langwelligeren Seite. 
Die Erdalbedo, d. h. das Reflexionsvermögen der 
Erde für weißes Licht bei visueller Beobachtung, hat 
F. W. Very (Astr. Nachr. 201, S. 353, 1915) durch 
photographische Aufnahmen des aschfarbenen und des 
Mondlichtes bestimmt und findet dafür den Wert 0,825. 
Aus visuellen Beobachtungen hat sich dieselbe zu 0,846 
ergeben, so daß man im Mittel die Erdalbedo zu 0,835 
ansetzen kann. Das aschfarbene Licht ist beträchtlich 
blauer als das Mondlicht; seine Intensität und seine 
spektrale Energieverteilung zeigen starke Schwankun- 
gen, die durch das verschiedene Reflexionsvermögen 
der dem Monde zugewendeten Teile der Erde sowie 
den Grad der Bewölkung bedingt sind. Die in dem 
aschfarbenen Licht beobachtete intensive Absorptions- 
bande bei 0,426 u, deren Gesamterstreckung von 0,40 
bis 0,47 w reicht, scheint zu dem Wasserdampf oder 
irgend einem seiner Derivate in Beziehung zu stehen, 
da sie ausgeprägter wird, wenn das Licht von der 
wärmeren Sommerhalbkugel reflektiert wird. Durch 
diese Bande wird auch die Wellenlänge maximaler 
Energie im Sonnenspektrum etwas gegen Rot hin ver- 
schoben, wodurch die nach dem Wienschen Verschie- 
bungsgesetz berechnete Sonnentemperatur zu niedrig 
ausfällt. 
Zur Photographie mit ultraroten Strahlen stand 
bisher nur ein von Wood angegebenes Filter zur Ver- — 
fügung, eine Platte aus Kobaltglas in Verbindung ent- 
weder mit einer Lösung von Kaliumbichromat oder mit 
wissenschaften - 
