556 
1 auf 10000 zu messen gewesen wiire. Dagegen haben 
neuere Versuche von A. H. Forman (Phys. Rev. 7, 
S. 119, 1916), bei welchen die Richtungen der Kraft- 
linien und der Röntgenstrahlen parallel zueinander 
waren, gezeigt, daß das Eisen durch Magnetisierung 
in einem Felde von 3500 Gauß um 5 % weniger durch- 
lässig wird. Durch die Magnetisierung werden die 
Moleküle des Eisens so gerichtet, daß sie sämtlich ihre 
Ebenen maximaler Absorption parallel zueinander zu 
stellen suchen. Diese fallen mit der Ebene der Elek- 
tronenringe überein, welche um die Moleküle kreisen 
und sie zu Elementarmagneten machen. 
Von wenigen Ausnahmen abgesehen, beschränkt 
sich unsere Kenntnis der luftelektrischen Größen auf 
Europa. Es ist deshalb eine wertvolle Bereicherung 
unseres Wissens hierüber, wenn derartige Beobachtun- 
gen über See oder auch in. äquatorialen Gegenden und 
auf der südlichem Halbkugel angestellt werden. Mes- 
sungen von J. R. Wright. und O. F. Smith (Phys. 
Rev. 7, S. 49, 1916) über den Gehalt der Atmosphäre 
an freien Ionen in Manila (3 m), Baguio (1500 m) 
und auf dem Mount Pauai (2460 m über dem Meere) 
ergaben, daß der Ionengehalt etwa derselbe ist wie 
an anderen Orten, so daß ein öfter vermuteter Ein- 
flu8 der starken tropischen Sonnenstrahlung nicht 
nachzuweisen ist. Der lonengehalt wächst mit der 
Höhe an und folgt ziemlich gut den täglichen Schwan- 
kungen der relativen Feuchtigkeit. Das Verhältnis 
der Zahl der positiven zu der der negativen Ionen 
war in den beiden ersten Orten im Mittel nahezu 1, 
auf dem Mount Pauai 1,24; häufig waren die Einzel- 
werte auch kleiner als 1, woraus auf negatives Po- 
tentialgefälle geschlossen werden kann. 
Lösungen von Metallen, wie Natrium, Kalium oder 
Magnesium, in flüssigem Ammoniak oder Alkylaminen 
weisen alle, unabhängig vom Metall und dem Lösungs- 
mittel, dieselbe blaue Farbe auf. Diese kann somit 
nicht auf undissoziierte Moleküle oder abgespaltene ge- 
löste Elektronen, sondern nur auf ungelöste Elektronen 
zurückgeführt werden, da im ersten Falle die Farbe 
vom Metall und im zweiten vom Lösungsmittel ab- 
hängen müßte. Um dies zu prüfen, untersuchen 
G. BE. Gibson und W. L. Argo. (Phys. Rev. 7, S. 33, 
1916) die Absorptionsspektra verdünnter Lösungen von 
Natrium und Magnesium in flüssigem Ammoniak im 
sichtbaren Spektrum in Quarzgefäßen bei — 33,5 und 
finden, daß zwei solcher Lösungen, welche gleich inten- 
sive Färbung aufweisen, auch dasselbe Absorptions- 
spektrum zeigen. Bei verschiedenen Konzentrationen 
scheinen Natriumlösungen auch das Beersche Gesetz 
zu erfüllen. Zu der Drudeschen Theorie der metal- 
lischen Dispersion ergibt sich zwar ein qualitativer, 
aber kein quantitativer Zusammenhang. Diese würde 
eine 30-millionenmal größere Leitfähiekeit und bei 
einer 0,001-Normallösung für jedes Elektron 1000 
Elektronen fordern, so daß danach doch wohl nicht 
die ganze Färbung auf die ungelösten Elektronen zu- 
rückgeführt werden kann. 
Tonisiert man ein Gas und entfernt dann plötzlich 
die Ionisierungsquelle, so nimmt die Leitfähigkeit zu- 
nächst stark, dann langsamer ab infolge der Wieder- 
vereinigung der negativen und positiven Ionen, und 
zwar ist diese proportional dem Produkt der beiden 
Ionenzahlen oder, bei gleichen Mengen der Ionen 
Physikalische Mitteilungen. 
Die Natur 
wissenschaften 
beider Vorzeichen, proportional ihrem Quadrat. Nimmt 
man nun an, daß die Leitfähigkeit, welche das Selen — 
bei der Belichtung erwirbt, durch eine Abspaltung 
von Elektronen unter dem Einfluß des Lichtes erfolgt, 
so werden bei der Verdunklung ähnliche Verhältnisse — 
vorliegen, und es wird somit die in einer bestimmten 
kleinen Zeit erfolgende Abnahme der Leitfähigkeit 
proportional dem Quadrat derjenigen Leitfähigkeit sein, 
welche das Selen bei der Belichtung zeigt. Den Pro- — 
portionalitiitsfaktor muß man sinngemäß auch hier 
als den Koeffizienten der Wiedervereinigung bezeich- 
nen. Eine gewisse Stütze für diese Auffassung haben 
Versuche von K. J. Dieterich (Phys. Rev. 7, S. 551, 
1916) gebracht. Er findet, daß bei einem Selenkristall 
dieser Koeffizient mit wachsender Temperatur in der- 
selben Weise abnimmt wie bei den Gasen. Innerhalb 
eines weiten Temperaturbereiches ist ferner der Be- 
trag der Wiedervereinigung innerhalb der ersten Hun- 
dertstel-Sekunden nach der Verdunkelung proportional 
der Leitfähigkeit bei Belichtung. Die Lichtempfind- 
lichkeit ist nahezu unabhängig von der Temperatur, 
doch tritt eine gewisse Tendenz zu einem Maximum 
zwisehen 30 und 50° auf. Zwischen 0 und 50° scheint 
auch der Hell- und der Dunkelwiderstand etwas an- 
zuwachsen, während er im allgemeinen mit wachsender 
Temperatur abnimmt. i 
Eine sehr einfache Methode zur Erzeugung kräf- 
tiger gefärbter Flammen beschreibt @. Hirschel (Rec. 
Trav. Chim. Pays Bas 34, S. 110, 1916). Er benutzt 
dazu den gewöhnlichen Apparat zur Untersuchung des 
Funkenspektrums von Flüssigkeiten in der Form des 
Fulgurators von Delachanal und Marmet. Dieser be- 
steht im wesentlichen aus einem Glasrohr, in dessen 
Boden ein Platindraht eingeschmolzen ist, der durch 
ein ihn um 1 mm überragendes Kapillarrohr umgeben 
wird und als Kathode dient. Er ist von der Flüssig- 
keit bedeckt, wozu bei geeigneten Abmessungen schon 
ein einzelner Tropfen genügt. Die positive Elektrode, 
ein in ein Glasrohr eingeschmolzener Platindraht, wird 
ihm von oben so lange genähert, bis»der Funke mög- 
lichst kräftig gefärbt ist. Leitet man nun durch den 
Apparat mittels zweier seitlicher Röhren einen Gas- 
strom, am besten Wasserstoff, und entzündet diesen 
in einem Brenner, so wird auch die Gasflamme durch 
das zerstäubte Salz kräftig gefärbt. Die Menge des- 
selben und damit die Intensität der Flammenfärbung 
hängt von der Stellung der beiden Elektroden ab und 
wächst mit der Unterbrecherzahl und der primären 
Stromstärke des Induktors. Am besten ist ein kleiner 
Induktionsapparat mit Elektrolytunterbrecher, der mit 
etwa 4 bis 6 Volt getrieben wird. Bei Metallsalzen 
verwendet man vorteilhaft das Knallglasgebliise. Will 
man die Salzspektra der Bunsenflamme untersuchen, 
so ist es vorteilhafter, den Luftstrom durch den Zer- 
stäuber zu leiten und das Austrittsrohr einer der 
Luftöffnungen des Brenners zu nähern. Als Maß für 
die Empfindlichkeit genüge die Angabe, daß man die 
rote Kaliumlinie noch bei Verwendung einer nur 
0,01-prozentigen Lösung beobachten kann. Benutzt 
man eine ziemlich gesättigte Kochsalzlösung, so erhält 
man eine sehr helle Natriumflamme, die bei Polari- 
sationsbeobachtungen und anderen optischen Unter- 
suchungen zu gebrauchen ist. Man wird indessen hier- 
bei ein Filter vorschalten müssen, da außer den beiden 
D-Linien auch die Dubletts bei 568,8 und 498 py auf- 
treten. G. Berndt, Berlin-Friedenau. 


Fiir die Redaktion verantwortlich: 
Dr. Arnold Berliner, Berlin W 9. 
Verlag von Julius Springer in Berlin W 9. — Druck von H.S. Hermann in Berlin SW. 
