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Das Bohrsche Atommodell besitzt, wenn man es 
vollkommen klarmachen will, Lücken. Insbesondere 
ist es schwierig, sich vorzustellen, wie das Elektron es 
fertig bringt, beim Übergang von einem Kreis zum 
. andern zu strahlen, und zwar mit einer Frequenz, die 
auch von dem Kreise abhängt, zu dem es erst hin- 
kommt. Das Elektron scheint also in die Zukunft 
sehen zu können. Abgesehen von dieser seherhaften 
Fähigkeit des Elektrons ist noch nicht klargemacht, 
wie in den Grundlagen des Modells die Strahlungs- 
losigkeit beim Rotieren mit den anderen sonst ge- 
machten Annahmen zu vereinigen sei. Das Modell ist 
augenscheinlich zum Teil nur begrifflich, nicht an- 
schaulich gedacht, und so mag es kommen, daß es 
Widersprüche enthält. 
Die verschiedenen Spektrallinien der Balmerschen 
Serie rühren also nach. Bohr von Elektronen her, die 
sich in verschiedenen Entfernungen vom Atomkern be- 
funden haben, und zwar sind diese Entfernungen um 
so größer, je kürzer die Wellenlänge der Linien. Bei- 
spielsweise ist für die letzte, im Laboratorium noch 
beobachtete Wasserstofflinie t,,—12 und die zugehörige 
Entfernung vom Atomkern =1,6.10—$ cm; für T=33, 
d. i. für die letzte, an astronomischen Objekten (Nebel- 
flecken) noch beobachtete Wasserstofflinie ist die zu- 
gehörige Entfernung des Elektrons vom Atomkern = 
1,2.10— cm. Man sieht also, daß ein Wasserstoff- 
atom, das die astronomischen Linien liefern soll, einen 
größeren Raum zur Verfügung haben muß als ein 
Wasserstoffatom, das nur die längeren, im Labora- 
torium erzeugbaren Serienlinien erzeugen soll. Dies 
“erklärt sich nach Bohr dadurch, daß das Gas in den 
Nebelflecken in sehr großer Verdünnung vorhanden 
ist; der Gasdruck muß hier, entsprechend dem Wert 
t=33, kleiner als 0,02 mm sein; dagegen ist der 
Druck der im Laboratorium gebrauchten Geißlerschen 
Röhren, entsprechend » =12, nur etwa. = 7 mm. Hier- 
aus würden wir also den Schluß zu ziehen haben, daß 
bei Konstruktion eines Geißlerschen Rohres mit sehr 
geringem Wasserstoffdruck auch im Laboratorium die 
höheren astronomischen Serienlinien herauskommen 
müßten. 
Nach älteren Forschungen soll der Wasserstoff noch 
eine Serie besitzen, die von Pickering zuerst auf dem 
Stern £-Puppis gefunden wurde, und deren Serienformel 
sich nur durch den Faktor 4 von der obigen Balmer- 
schen Formel unterscheidet. Für diese ist kein Platz 
in obigem Wasserstoffmodell. Man kann sie erhalten, 
wenn man ein Atom voraussetzt, das statt eines posi- 
tiven Kerns der einfachen Elementarladung 
einen solchen von doppelter Elementarladung vor- 
aussetzt, also ein Atom, welches im übrigen ebenso 
gebaut ist wie das-obige, aber ein Gebilde aus drei 
Elementarladungen ist: 2¢ (Kern) und — eg (Elek- 
tron). Ein solches Atom ist nach außen hin nicht 
neutral, vielmehr ein positives Ion, und stellt auf 
Grund anderer Erwägungen das Modell eines Heliwm- 
atoms dar. Bohr schließt also, daß die Serie von 
¢-Puppis nicht durch Wasserstoff, wie man bisher 
glaubte, sondern durch Helium erzeugt wird, und kann 
zugunsten dieser Ansicht neuere Versuche von Fowler 
anführen, der diese und andere Linienserien in @e- 
mischen von Wasserstoff und Helium im Laboratorium 
hat herstellen können, und der ebenfalls die Ansicht 
annahm, daß das Helium, nicht der Wasserstoff, der 
Träger dieser Linienserien ist. 
Weitere Atommodelle anderer Elemente konstruiert 
Bohr durch Vermehrung der positiven Kernladungen. 
So soll z. B. Lithium aus 3 Kernen bestehen. Es 
Gehreke: Atommodelle und Serienspektren. 
[ Die Natur- 
finden sich aber auf diesem Wege nicht die bekannten 
Spektralserien des Lithiums, sondern neue, unbekannte 
Serien, so daß man sagen muß, daß das Bohrsche Mo- 
dell außer für Wasserstoff und Helium bisher keine 
weiteren optischen Serien ergab. Bei diesen letzteren 
Elementen gibt es aber eine recht gute Darstellung der 
Spektren und deutet auch die Zahlenkoeffizienten der 
empirischen Formeln in bestimmter Weise. Von den 
sehr kurzwelligen Röntgenstrahlenspektren, die eine 
besondere Erklärung verlangen, sehen wir hier ab. 
Von Spektren der höheren Elemente habe icht) die- 
jenigen der Alkalien zu erklären gesucht. Mein Atom- 
modell knüpft an dasjenige von Rutherford und Bohr 
an, weicht aber von letzterem in wesentlichen Zügen 
Zunächst vermag ich mit meinem Modell auch — 
ab. 
das Wasserstoffspektrum quantitativ zu erhalten, und 
zwar in einfacherer Weise wie Bohr. Hieraus sieht man 
schon, daß offenbar nicht nur ein einziges, sondern mehr 
als ein Modell die Serienspektren zu erhalten erlaubt, 
und daß man gut tut, nicht zu sehr an alle Voraus- 
setzungen der Atommodelle zu glauben. Erst der wei- 
tere Gang der Forschung kann unter den verschiedenen 
Möglichkeiten von Atommodellen aussieben und ein 
(oder mehrere) Modelle in die engere Wahl stellen, die 
der Wirklichkeit am nächsten kommen dürften. 
Ich sehe in meinem Modell von der Rotationsenergie 
des Elektrons, im Gegensatz zu Bohr, ab und lasse auch 
die Idee der nur quantenhaften Teilbarkeit der Energie 
fallen. Statt dessen setze ich voraus), daß die vor anderen 
ausgezeichnete Ruhelage des Elektrons — hätte es diese 
nicht, so müßte es sich mit dem positiven Kern gänz- 
lich vereinigen — durch gewisse, in bestimmten Ent- 
fernungen vom Atomkern real vorhandene Störungs- 
zonen bedingt ist. Das Atom ist also hier nicht ein- 
fach eine positive und eine negative Ladung; viel- 
mehr nehme ich außer dem negativen Elektron und 
der positiven Kernladung ein System von Ringen als 
vorhanden an, in deren Zentrum der positive Kern 
steht. Ob diese Ringe materiell sind oder nicht, kann 
dahingestellt bleiben, jedenfalls bestehen sie nicht aus 
dem Äther, der das ganze Atom umgibt und der der 
Träger der Lichtschwingungen ist, die das Atom aus- 
sendet. Diese Annahme von Ringen aus „Äther- 
vakuum‘“ setzt uns instand, die grundlegende Be- 
ziehung: 
tS 432 — 
CO N a: SA eee 
welche zwischen der Geschwindigkeit » eines Elektrons 
und der Frequenz y der vom Elektron erzeugten 
Schwingungen besteht, physikalisch einigermaßen zu 
begreifen. Stellen wir uns vor, ein Elektron der Ge- 
schwindigkeit v laufe gegen eine Grenzfläche des 
Äthers, der Einfachheit halber in normaler Richtung, 
an. Was wird geschehen? Die elektrischen Kraftlinien 
des Elektrons, die sich nach Faraday und Maxwell zu 
verkürzen streben, werden sich nach der Äthergrenz- 
fläche hinbiegen, und es wird so sein, als wäre am 
Orte des Spiegelbildes des Elektrons eine gleich große 
positive Ladung. Die Athergrenzfliiche wirkt mithin 
anziehend auf das Elektron. Wir erhalten dann eine 
Erklärung für die quasielastische Kraft und für die 
obige Gleichung (4), sobald wir bei großer Nähe des 
Elektrons an der Äthergrenzfläche eine geeignete De- 
formation der Athergrenzfliiche annehmen, wobei auch 
das vom bewegten Elektron erzeugte, 
Kraftfeld zu berücksichtigen ist, dessen Kraftlinien 
1) H. Gehreke, Physikal. Ztschr. 15, 123, 198, 344, 
1914. 
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