Heft 39, 
29. 9. 1916 
parallel der Athergrenziliiche verlaufen. Jedenfalls 
— und darauf kommt es hier an — gibt uns die An- 
nahme von Ringen aus Äthervakuum, die einen posi- 
tiven Kern umgeben, ein Mitte] an die Hand, die 
Existenz ausgezeichneter Ruhelagen eines Elektrons, 
die quasielastische Kraft und die Gleichung (4) zu 
erklären. Ich wüßte nicht, welche einfachere Annahme 
alles dieses verméchte. Die Annahme dieser Ringe 
kann übrigens u. a. auch herangezogen werden, um die 
Erscheinungen der Adhäsion, Kohäsion und Elastizität 
zu erklären, das sind Erscheinungen, die dann auf- 
treten, wenn viele Atome einander nahe benachbart 
sind; in diesem Falle müssen die Atome mit ihren 
Ringsystemen ineinanderfassen, wobei natürlich Wider- 
stände gegen eine Trennung (Adhäsion, Kohäsion) und 
gegen eine Formänderung (Elastizität) auftreten 
werden. 
Unser Ringsystem, in dem nun ein negatives Elek- 
tron unter Wirkung der elektrostatischen Anziehung 
der positiven Kernladung sich tummeln kann, etwa 
indem es infolge eines äußeren Ereignisses: (Zusammen- 
stoß) einen äußeren Ring verläßt, im elektrischen Felde 
des Kerns beschleunigt wird, mit der erlangten lebendi- 
gen Krait auf einen inneren Ring auftrifft und hier ge- 
mäß Gleichung (4) seine kinetische Energie in Schwin- 
gungsenergie (Licht einer Serienlinie) verausgabt, lie- 
fert uns mit Leichtigkeit die Balmersche Formel, wie 
hier nicht weiter ausgeführt seit). Das Elektron 
schwingt in radialer Richtung, senkrecht zur Ring- 
oberfliiche. Die Durchmesser der verschiedenen Ringe 
sind hier nicht mit denjenigen der rotierenden 
Elektronenbahnen im: Bohrschen Modell identisch, 
| Ir url 
Ik [Elk I 
Ik Uhl Ue 
—— Schwingungszahl 
I 
Ir 
Fig. 
vielmehr sind sie alle doppelt so groß als bei Bohr. 
Hs sei bemerkt, daß dieses Ergebnis mit Versuchen von 
Gehrcke und Janicki?) über den Photoeffekt der Me- 
talle im Einklang ist, während diese Versuche weniger 
gut mit dem Bohrschen Modell zu stimmen scheinen. 
Mein Modell ist aber auch geeignet, die Spektren der 
Alkalien einigermaßen getreu wiederzugeben. 
Die Serienspektren der Alkalimetalle sind viel 
komplizierter als die des Wasserstoffs und Heliums 
und durch ganz charakteristische, merkwürdige Eigen- 
tümlichkeiten gekennzeichnet. Fig. 4 gibt eine sche- 
matische Darstellung der Spektren eines Alkalimetalls, 
z. B. des Kaliums, wie es typisch ist für die Klasse 
der Alkalien und nur mit Veränderung der relativen 
Linienabstände für die verschiedenen Elemente dieser 
Klasse sich immer wiederholt. Zur besseren Unter- 
scheidung sind die 3 Spektren, die meist zusammen vor- 
kommen, in Fig. 4 getrennt übereinander gezeichnet. 
Das oberste stellt die sogenannte Hauptserie dar; diese 
besteht aus einem System von Linienpaaren (Doppel- 
linien), die im sichtbaren Spektrum beginnen und deren 
letzte Linie (Ordnungszahl co) im Ultraviolett liegt. 
1) Vgl. H. Gehrcke, ]. c. S. 124. i 
2) E. Gehreke und L. Janicki, Ann. d. Phys. 47, 
693, 1915. 
Gehreke: Atommodelle und Serienspektren. 
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Das zweite Spektrum ist die sogenannte zweite Neben- 
serie, das dritte die erste Nebenserie; auch diese be- 
stehen aus Linienpaaren. Die gemeinsamen Eigen- 
schaften dieser Alkalispektren sind kurz zusammen- 
gefaßt folgende: 
1. Sie bestehen aus einer Hauptserie und zwei 
Nebenserien. 
2. Das Ende der Hauptserie liegt bei höheren 
Schwingungszahlen als das der Nebenserien 
(Noo > voo). 
3. Die Enden der Nebenserien fallen zusammen 
(v I _ ir 
co co 
4. N co —Voo = M2, Wo N» die Schwingungszahl 
der ersten Linie der Hauptserie (Ordnungs- 
zahl = 2). Das ist die sogenannte Rydbergsche 
Regel. 
5. Jede der drei Serien besteht’ aus Paaren. 
6. Die Paare der Hauptserie werden nach dem 
Ende hin immer enger und fallen dort unbe- 
grenzt nahe zusammen. 
7. Die Paare der Nebenserien haben den gleichen 
konstanten Abstand. 
8. Der Abstand der Paare der Nebenserien ist 
gleich dem Abstand des ersten Paares der 
Hauptserie. 
9. In der Hauptserie ist die kurzwelligere, in den 
Nebenserien die langwelligere Linie eines Paa- 
res die stärkere. 
Die Hauptserie ist stärker als die Nebenserien, 
die erste Nebenserie stärker als die zweite. 
10. 
|~ Hauptserie Schwingungszahl N 
I. Nebenserie Schwingungszahl »1 
II. Nebenserie Schwingungszahl vll 
4. 
Alle diese komplizierten Eigenschaften kommen 
heraus und lassen sich erläutern, wenn man folgendes 
Modell eines Alkaliatoms zugrunde legt: Die positive 
Kernladung besteht aus zwei räumlich voneinander 
getrennten Elementarladungen. Diese sind umgeben 
von einem Ringsystem, das aus Paaren von Ringen 
besteht. In einem solchen Gebilde befindet sich ein 
Elektron. Sonach wirkt dieses Modell nach außen hin 
nicht neutral, sondern als positives Ion mit einer 
positiven Valenz. Dies ist im Einklang mit der Chemie 
der Alkalien und mit den Versuchsergebnissen an 
Anodenstrahlent). Die nähere Ausführung und die 
Ableitung der Formeln für die Spektren würde hier 
zu weitläufig sein und es muß dieserhalb auf die 
zitierte Publikation verwiesen werden. 
Das Modell der Alkalien unterscheidet sich also von 
demjenigen des Wasserstoffs nur dadurch, daß statt 
einer Kernladung und statt eines Ringsystems zwei 
Kernladungen und zwei ineinandergeschachtelte Ring- 
systeme angenommen werden. Die Spektren weiterer 
Elemente werden sich nach ähnlichen, Prinzipien. auf- 
bauen lassen, insbesondere dürften die Erdalkalien aus 
einem Elektron und einem dreifachen Kern mit: drei- 
1) Vgl. E. Gehreke und O. Reichenheim, Ann. d. 
Phys. 25, 876, 1908. 
