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dann der Fall, wenn die Amplituden der entsprechen- 
dep Schwingung bei den Zwischenbahnen von null ver- 
schieden sind. Dies bietet einen interessanten Beitrag 
zur Ergründung des Wesens der Quantenvorginge; 
denn es scheint doch dadurch angedeutet zu werden, 
daß auch die zwischen zwei quantenmäßig ausgezeich- 
neten Zuständen liegenden ‚, Bahnen bei der Emission 
einer Spektrallinie eine wesentliche Rolle spielen, 
Kramers schlieBt seine interessante Arbeit mit einer 
Anwendung der oben geschilderten Methode auf den 
“Zeomanetickt, bei dem schon Bohr durch Anwendung 
des ‘Analogieprinzips zu formaler Übereinstimmung 
mi t der Lorentzschen Aheorje gekommen war. 
. Hartmut Kallmann. 
Fortschritte auf dem Gebiet der Röntgenspektro- 
skopie. Ein wesentlicher Unterschied „zwischen dem 
‚optischen Spektrum und dem Röntgenspektrum besteht 
$ darin, daß im ersten Fall im allgemeinen jeder Emis- 
q _sionslinie auch eine Absorptionslinie entspricht (Bei- 
‚spiel: Das Emissionsspektrum einer Natriumflamme 
zeigt: eine gelbe Doppellinie, weißes Licht gibt nach 
' Durchgang "durch Natriumdämpfe ein Spektrum mit 
~ einer schwarzen Doppellinie an. derselben Stelle). 
' Beim Röntgenspektrum findet sich dagegen zu jeder 
Serie bezw. Seriengruppe nur eine einzige Absorptions- 
same; d. h. ein Sprung in der sepntintier ich 
_ Absorption,-und zwar am kurzwelligen Ende der Serie. 
Auf Grund des Bohrschen Atommodells lassen sich diese 
Vorgänge in folgender Weise (deuten: Absorption 
AEnergieaufnahme) bedeutet Entfernung eines Elek- 
== ons aus der Kernnähe an"die Atomoberfläche. Beim 
_ optischen Spektrum handelt essich um ein Elektron der 
äußeren Ringe; diese sind schwach besetzt, so daß für 
den Übergang des Elektrons auf entferntere Bahnen 
' verschiedene Möglichkeiten vorhanden sind.: Da der 
~ Unterschied der Energie der Anfangs- und Endbahn 
_ die’ Frequenz der Emissions: bzw. Absorptionslinie be- 
stimmt, so folgt hieraus für das optische Spektrum die 
‘ Existenz mehrerer Absorpéionslinien. Träger des 
 Röntg genspektrums ist dagegen ein Elektron der inne- 
ren Ringe (innerster Ring K-Serie, zweitinnerster 
Ring L- Serie, drittinnerster Ring N-Serie). Die Beob- 
; achtung, daß ander Stelle der Eimissiomällinien keine Ab- 
 sorptionslinien auftreten, führt zu der Anschauung, daß 
‘in Elektron des: innersten Ringes bei seiner Entfer nung 
Z die nach außen benachbarten Bahnen gewissermaßen ge- 
sperrt findet (die inneren Bahnen sind viel‘ dichter 
mit Elektronen besetzt als die äußeren) und deshalb 
= der. Atomoberfläche zu landen gezwungen ist. Der 
- Unterschied in der Energie dieser möglichen End- 
“bahnen ist so klein, daß die zugehörigen Absorptions- 
_linien nahezu zusammenfallen und nur mit einem 
_ Spektrographen von sehr großem Auflösungsvermögen 
: inander getrennt, werden können. 
- Diese von Kosselt) zuerst ausgesprochene Erwar- 
‚daß für jede Röntgenserie mehrere Absorptions- 
n vorhanden sein müssen, welehe so dicht bei- 
nder liegen, daß sie sich nur als eine komplexe 
struktur der bisher bekannten Absorptionsband- 
<anten bemerkbar machen, hat nun eine glänzende 
xperimentelle Bestätigung gefunden: 
In sämtlichen drei großen Serienfamilien ist der 
erimentele Nachweis der komplexen 
§ ruktur der -Absorptionsbandkanten 
4) Verh. d. D. Phys. Ges. 18, 339, 1916. 
uf einer Bahn an der Atomoberfliiche oder außerhalb 
achtungen liegen 

a “Mitteilungen 3 aus s verschiedenen Gonicilc | m 
geglückt, und zwar bei der M-Serie durch Stenströmt), 
bei der L-Serie durch Hertz?), bei der K-Serie durch 
Fricke?) und durch Hertz*). 
Dieser Fortschritt wurde wesentlich erreicht durch 
Verwendung äußerst schmaler Strahlenbündel, dureh 
Anwendung einer günstigen Dicke der absorbierenden 
Schieht und durch Beobachtung im möglichst lang- 
welligen Gebiet. Dieses wichtige Ergebnis bildet nicht 
‚nur eine neue Stütze für die Kosselsche Auffassung 
des Absorptionsaktes, sondern eröffnet auch die Aus- 
sicht, auf röntgenspektroskopischem Wege äußere Ein- 
flüsse auf das Atom (fester oder gasförmiger Zustand, 
chemische Bindung und Wertigkeit, Ionisierung) nach- 
weisen zu können,“ da die Art der Feinstruktur von 
der Ausbildung der äußeren Bahnen, welehe durch die 
eben genannten Mittel beeinflußt werden können, ab- 
hängt. Solche Einflüsse können sich dagegen nicht 
bemerkbar machen bei der Emission der Röntgen- 
linien, weil diese durch Übergänge des Elektrons 
zwischen den drei innersten Bahnen des ‘Atoms hervor- 
gebracht werden. 
Nicht bloß für die Anschauungen über den Atombau, 
sondern auch für die Theorie der Röntgen- 
strahlen,sind die Fortschritte der Röntgenspektro- 
skopie von großer Bedeutung. 
länge des kontinuierlichen Röntgenspektrums und die 
an die Röhre angelegte Spannung V (bei Gleichstrom- 
betrieb) sind, wie dürch verschiedene Forscher experi- 
mentelt bestätigt wurde, durch die einfache Quanten- 
beziehung verknüpft: 
£ eV =hx: 
e Ladung des Elektrons, " Wirkungsquantum, 
v Frequenz der kurzwelligen Grenze des Spektrums. 
Auf Grund dieser Beziehung ist von Wagner) eine 
Präzisionsmessung der für die Quantentheorie funda- 
mentalen Größe h ausgearbeitet worden. Durch Ver- 
besserung der Spannungsmessung ist es ihm neuerdings 
gelungen, den bisher genauesten Wert 
".:10%2=653 +1 erg, sek. 
zu erhalten, in guter Übereinstimmung mit dem von 
der. Bohrschen Theorie der Spektrallinien gelieferten 
Wert 654,5 +1 
Der Wert der Grenzwellenlinge ist ‘bei gleicher 
Spannung unabhängig vom Azimut zwischen Röntgen- 
und Kathodenstrahlen, wie Messunigen an einer Rönt- 
genröhre ergaben, welche zwei Kathoden enthielt, der- 
artig angeordnet, 
Röntgenstrahlen mit der Kathodenstrahlrichtung einen 
Winkel von 90° bzw. 150° bildete. Im theoretischer 
Hinsicht ergibt sich hieraus die Notwendigkeit, die 
_ Brémstheorie der Röntgenstrahlen abzuändern, da sich 
theoretisch eine die Meßfehler weit übersteiigende Ab- 
hingigkeit der Impulsbreite von der Emissionsrich- 
tung ergeben müßte. 
Dagegen macht sich ein Einfluß der Emissionsrich- 
tung auf die spektrale Energieverteilung bemerkbar: 
Bei 150° ist die Gesamtintensität schwächer als bei 
90°, außerdem sind im ersten Fall die langwelligen 
Teile des Spektrums relativ stärker vertreten, das 
heißt, die Strahlung ist im Mittel weicher. Diese Beob- 
im Sinne der alten Bremstheorie, 
‚t) Dissert. Lund 1919. 
2) Zeitschr. für Physik 3, 19, 1920. 
3) Physic. Rev. 16, Nr: 3, Okt. 1920. 
4) Physik. Zeitschr. 21, 630, 1920. 
5) Physik. Zeitschr. 21, 621, 1920. 
Die kürzeste Weellen- _ 
daß die Beobachtungsrichtung der ~ 
et 
