


die Lostrennung des am festesten 
Elektrons erforderlichen KEnergiebetrages eine 
obere Grenze angeben, Nach dem Hinsteinschen 
hv-Gesetze ist derselbe hvg, wo ve die Frequenz 
der härtesten  Réntgenabsorptionskante des 
Atoms, also der K-Kante bedeutet, weil die 
K-Absorption nach Kossel mit der Entfernung des 
dem Kerne nächstbefindlichen Elektrons oder 
eines derselben, falls es deren mehrere gleich- 
wertige gibt, gleichbedeutend ist. Je kleiner die 
Ordnumeszahl z, desto kleiner ist naturgemäß der 
Ilinergiebedarf zur Fortnahme sämtlicher Elek- 
tronen des Atoms, 
Für Helium (2 = 2) ist die Ablösespannung 
beiden Klektronen von Franck und Knip- 
ping direkt gemessen und zu 79,5 Volt bestimmt 
worden. Drücken. wir anderseits die Energie der 
langsamsten bekannten o-Strahlen, nämlich jener 
des Uran T in Volt aus, so finden wir rund 
t. 10% Volt"), Kommt also nur die Energiebilanz 
zur Beurteilung der Möglichkeit in Frage, ob beim 
Zusammenstoß eines a-Teilchens mit einem He- 
liumatomkern einfach geladenes He oder der He- 
Kern selbst als Sekundärstrahl fortfliegt, so kann 
nach dem Vergleich beider Zahlen nur das letz- 
tere erwartet werden, He-Kerne können aber, 
wie erwähnt, (durch &-Strahl-Stoß keine größere 
sceılner 
Reichweite als jene der a-Strahlen selbst erhalten. 
Damit wäre also vielleicht Rutherfords Befund 
erklärt, daß «-Strahl-Stöße in Heliumgas zu 
keiner außerhalb der &-Reichweite bemerkbaren 
Strahlung Anlaß geben. 
Da bei anderen Elementen die Ablösespannun- 
gen für sämtliche Elektronen nicht bekannt sind, 
ist man hier auf die Berechnung der erwähnten 
oberen Grenze zh vg für diese Abtrennungsarbeit 
angewiesen, Setzen wir fün Sauerstoff, 2= 8, 
der nach Rutherford noch als einwertiges Atom- 
jon außerhalb der Reichweite der «-Strahlen er- 
scheinen könnte, 
Frequenz vg die größere des Na, 2 = 11, die wir 
als der von /jalmar gemessenen Wellenlänge der 
Kp-Linie dieses Elementes berechnen, so erhalten 
wir für zhvr 8,5.10° Volt. Erst \wenn wir 
2hvx für die schwersten Elemente berechnen, 
erhalten wir mit beispielsweise rund 10° Volt für 
das Uran, z= 92, einen Wert von der Größenord- 
nung, welche der «&-Partikel-Energie entspricht. 
Bedenken wir aber nur, wieviel diese Größe als 
obere Grenze über der wirklichen A RAS 
kommen wir zu dem Schluß, daß die 
Einergie selbst der, langsamsten bekannten 
a-Strahlen bei zentralem Stoß hinreichen würde, 
um Atome beliebiger Ordnungszahl ihrer sämt- 
lichen Elektronen zu berauben, Wenn die ener- 
gotischen Verhältnisse für die Tonisation allein 
maßgebend sind, kann man demnach beim 
a-Strahl-StoN überhaupt keine Strahlung außer- 
halb der a-Reichweite erwarten, falls die Atome 
des verwendeten Gases Helium oder schwerer als 
: elek- 
liegt, so 
19) Berechnet nach dem Ansatze: Energie = 
trisches Blementarquantum mal Volt, \ 
‘el? ; 27 Sei SNL oe sack } Li AIRES 
Smekal: Über Rutherfords Entdeckung ‘eines neuen teichten -Abomkernes i 
gebundenen — 
2 oder 3 mit der Kernladung 1 bzw. 2, so könnte a 
an Stelle der hier unbekannten. 
muß; 









































* Die Natu 
_ Listas 
Heliumatome sind; weil bereits die zweifach ges 
ladenen Ionen dieser Elemente keine größeg 
als die a-Reichweite erhalten: könnten. 
Würde es noch ein leichteres Element geben 
als Helium, also etwa ein Element von der Masse 
hingegen in einem aus solchen Atomen gebildeten 
Gase, wie die Theorie lehrt, Strahlen außerhalb 
der a-Strahl-Reichweite beobachtet werden, Den 
Zahlen einer Tabelle in Rutherfords dritter Ar- 
beit von 1919 entnehmen wir die Angaben für die 
hier einzig in Betracht kommenden Möglichkeiten: 
m=2 2 id: .R=322.cm N; 
MB = R= 30,8 omit’) 7 
m=3 Pas 9 Az 7,7 em ET 
(m — Masse, z— Kernladung, R = Reichweite. der 
Strahlen, wenn die «- -Strahl-Reichweite wie bei ; 
RaC 7,0 em beträgt). g b 
Die beiden ersten Möglichkeiten er 
wegen der Kernladung 1 Wasserstoffisotopen, die 
dritte hingegen einem Heliumisotop, Da wir nun 
aber derartige Gase nicht kennen, kommt hier die. 
Probe aufs Exempel leider nicht in Betracht. Da- 
mit sind auf Grund der besprochenen energe- 
tischen Hypothese alle Möglichkeiten für den 
Zusammenstoß von «-Teilchen mit Atomkernen | 
leichter Elemente beziiglich der Entstehung weit- 
reichender Sekundärstrahlen geprüft: Wenn 
bei Rutherford Untersuchungen in 
Sauerstoffund Stickstoff sich der- 
artige’ Strahlen außerhalb der 
a-Strahl-Reichweite dennoch ge- 
zeigt haben, so müssen sie von eine 
Zerlegung der betreffenden Kerne 
durch  a-Strahl-Sto® herrthren, 
ebenso wie dies von den weitreichenderen 
Sekundärstrahlen in Stickstoff bereits ange- 
nommen und theoretisch sichergestellt wor- 
den ist ($ 1 und 2). Wir‘ kommen also # 
auf diesem Wege zu der frühen ‚erwähnten | | 
Hypothese von Lenz zurück, daß es sich hier 
um von Kernzerlegungen herriihrende Spaltpro- ; 
dukte handeln muß, nachdem die Spaltung an sich 
bereits als energetisch möglich erkannt war ($ 2). 
Da dieselben aber aus dem schon — erwähnten 
Grunde keine «-Teilchen sein können — und aus 
solehen wurde ja der O-Kern ausschließlich, der 
N-Kern im Verein mit H-Kernen, aufgebaut 
dacht: —, müßte es sich hier um einstweilen Se 
kannte. Massenträger von Basen Ladung 
handeln. EN 
Am ehesten könnten, nahe dam eho ‚erwähn 
ten Aufbauschema für den O- und N- -Kern, Koh- 
lenstoffkerne als Träger der‘ „O-“ und „N-Strah- 
len“ vermutet werden. In der Tat haben Lenz 
und der Verfasser bei ihrer erwähnten enengeti- 
schen Beurteilung der Zerlegung dieser Kerne 
16) Rutherford gibt in seiner Tabelle (LIT, N 
das Verhältnis von R zur «-Strahl-Reichweite fiir m=" 
und Gesamtladung: 1 mit 5,05 (in seiner newen Arbeit 
mit 5,06) an, was auf einem Rechenfehler Pe 
man findet in War khiouisett u : 

