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es neuen leichten Atomkernes. 
. Von Adolf Smekal, Wien. 
(Sehluß.) 
üben die Kohäsionsenergie des N- u 
O-Kernes. 
Rolled sdählen mit 0- N N-Kernen 
Kerne hervorgehen, so sieht man daran zu- 
hst jene Voraussage der Theorie bestätigt, wo- 
unter dem Einfluß der Serehlen auch 
‘dings erweisen sich zugleich die RER zu- 
ae. gelegen Annahmen über den ope des 
. zu Be? der Stickstoffkern aus 4 Xs, 
H-Kernen und 3 Elektronen. 
ernen stammenden Strahlenarten 
hweite auch gleiche Träger 
ie schon erwähnt, noch keine Er- 
ärung für die Übereinstimmung 
eser Reichweiten geliefert. Es .ist 
lenfalls © naheliegend, zu vermuten, daß die 
To äsionsenergien der O- und N-Kerne von 
rigerer Größenordnung seien als die Energie 
» a-Strahlen selbst?°). Das würde also be- 
en, daß die Energie. der RaC-a-Strahlen, die 
therford verwendete, nur zum kleinsten Teile 
ur Sprengung des Kerngefüges notwendig ist 
nd im wesentlichen bloß sö wie beim freien Stoß 
uf den gerade am meisten in Mitleidenschaft ge- 
n Teil des zerlegten Kernes übertragen 
rd. ‘Eine ähnliche Annahme haben wir ja be- 
its früher als notwendig befunden, um die Über: 
ne der Reichweiten von gewöhnlichen, 
h freien Stoß in Wasserstoff erzeugten 
trahlen und jenen aus Stickstoff erhaltenen 
oretisch zu verstehen. Auf diese Weise würde 
or allem die Feststellung Rutherfords von 
rklären, daß die Xs-Strahlen (damals »N- 
h en“) vorwiegend in der Richtung des ein- 
lenden «-Strahl-Bündels ausgesendet werden 
‚nicht die gewöhnliche Zerstreuung zeigen”). 
ord hatte dieses Phänomen zuerst beim 
usammenstoß von «-Strahlen mit H-Atom- 
en bemerkt und es auf die komplexe Strüktur 
He-Kernes zurückgeführt. 
" der a-Teilchen scheint sich .also noch 
der Zertrümmerung der N- und O-Kerne in 
äumlichen Verteilung der Spaltprodukte Xs 
m zu zeigen. 
eites Argument für die Annahme rela- 
rer Kern-Kohäsionsenergien besteht in 
bereits 1919 von Rutherford gefundenen 
Vermutung findet sich auch bei Ruther- 
393/94, doch ohne die im nachfolgenden da- 
eführten Argumente. X 
ot Bor Ar, S. 578. 

 Stickstoff muß natürlich 
- chen an??). 
‚gleicher 
besitzen, ist. 
Die komplexe - 

in leichten Atomkernes. 93 
abanadnlnn der Anzahl der X,-Strahlen, 
welche ‘mit derjenigen der Anzahl schneller 
H - Strahlen in Wasserstoff übereinstimmt. 
Pro cm Weglänge im Gas ergaben. sich’ nämlich 
etwa 10 schnelle H-Strahlen in Wasserstoff auf 
10° «-Teilchen, in Stickstoff ‘hingegen unter 
gleichen Umständen etwa 7 X; auf die gleiche An- 
zahl a-Teilchen. Die Zahl der H-Strahlen in 
geringer sein, ent- 
sprechend der geringeren Anzahl von H-Kernen 
(= 2) im N-Kern gegenüber der Anzahl der vor- 
handenen Xs (— 4). Man müßte etwa gerade 
halb soviel N-Kern-Zerlegungen, die H-Strahlen 
ergeben, erwarten als Xs-Strahlen, wenn die be- 
treffenden Kernbausteine für den Stoß als 
einigermaßen gleichberechtigt angesehen werden 
können. In der Tat gibt Rutherford in seiner 
neuen Arbeit etwa 3 H-Strahlen pro 10% «-Teil- 
Da es nun als unendlich unwahr- 
scheinlich gelten kann, daß beim Auftreffen eines 
‚a-Teilchens auf einen N-Kern gleichzeitig zwei 
Kernbestandteile miteinander vergleichbare Ener- 
giebeträge mitbekommen, kann wohl für jeden 
einzelnen X3- bzw.. H-Strahl eine besondere Kern- 
zerlegung als’ Ursache angenommen werden. ' Die 
Zahl aller N-Kern-Zerlegungen wäre also wieder 
etwa 10 pro 10% a-Teilchen, so wie die Zahl der 
schnellen H-Strahlen in Wasserstoff. Für letztere 
hat nun Rutherford aus dieser Zahl berechnet, 
daß ein a-Teilchen mindestens die : Reichweite 
2.7 em haben muß, um unter den möglichst 
ginstigen Bedingungen einen schnellen H-Strahl 
erzeugen zu können, ‚der außerhalb der 
a-Strahl-Reichweite gerade noch wahrnehmbar 
ist. Bei Stickstoff und Sauerstoff ergäbe eine 
analoge Rechnung viel höhere erforderliche 
Reichweiten, in Widerspruch zu Rutherfords expe- 
rimentellem Befund, daß «-Strahlen von der 
Reichweite 3,5 em und darunter noch Xg-Strahlen. 
erzeugen können, allerdings merklich weniger als 
die Gesamtzahl aller von «-Strahlen der Reich- 
weiten 3,5 bis 7,0 cm erzeugten X3;-Strahlen be- 
trägt??). Man kann also so wie bei H-Strahlen 
annehmen, daß «-Strahlen mindestens die Reich- 
weite 2,7 cm besitzen müssen, damit durch die- 
selben verursachte N-Kern- mköhrüche noch 
außerhalb der a-Reichweite an herausgeschossenen 
X;-Teilchen festgestellt werden können. Offen- 
bar könnte die Reichweite von «-Str: ahlen, die zur 
Kernzerlegung befähigt wären, noch geringer 
sein, nur würde man dann von diesen Zerlegungen 
keinerlei Kunde erhalten. Wir haben demgemäß » 
die Energie eines «-Strahles von der Reich- 
weite 2,7 cm als obere Grenze für die Kern- 
22) V, S. 385. S. 391 hingegen findet sich die An- 
gabe, daß etwa 5—10mal soviel Xg3-Strahlen in No auf- 
treten als H-Kerne; III, S. 585 heißt es sogar 12mal 
soviel, doch scheint es sich da um unkorrigierte Werte. 
zu handeln, auch würden diese doch nichts: an der 
Größenordnung aller N-Kern-Zerlegungen ändern. 
2a D. Rutherford, III, S. 578: Auf Grund dieser 
“ Bemerkung hätte man bereits .1919 schließen können, 
daß es sich hier um Kernzerlegungen handeln müsse. 
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