

kohäsionsenergie des Stickstoffs anzusehen; nach 
der bereits mehrfach erwähnten relativistischen 
Energie-Masse-Beziehung umgerechnet, ist dieser 
Energiebetrag einer Massendifferenz von 0,002 
Atomgewichtseinheiten äquivalent. 
Wenn die Verhältnisse beim O-Kern ähnlich 
liegen, muß erwartet werden, daß unter gleichen 
Umständen wie in Stickstoff auch in Sauerstoff 
pro 10% o-Teilchen etwa 10 Kernzerlegungen aus 
energetischen Gründen auferbalb der a-Strahl- 
Reichweite bemerkbar sein könnten. Diese wer- 
den sich — ebenfalls wieder Gleichberechtigung 
aller (positiven) Kernbausteine vorausgesetzt — 
nun aber im Verhältnis 4:1 zwischen den bei der 
Zerlegung erzeugten X;-Strahlen und He-Strah- 
len verteilen müssen, so daß in Sauerstoff etwa 
‘8 X5-Teilchen auf 10° «-Partikel pro em Weg- 
‚länge kommen müßten, also etwas mehr als in 
Stickstoff. Diese Folgerung findet sich durch 
eine diesbezügliche qualitative Bemerkung 
Rutherfords in der Tat bestätigt”). Die rest- 
lichen 2 He-Strahlen pro 10% «-Teilchen entziehen 
sich aber der Beobachtung, da sie die gleiche 
oder höchstens eine nur um weniges größere 
Reichweite haben müßten als die primären 
a4Strahlen selbst). Wir können also auch die 
Kohäsionsenergie des Sauerstoffkernes mit höch- 
stens 0,002 einschätzen. Ne 
Eine andere Frage ist natürlich, ob nach 
So) Sprengung des Kerngefüges eine größere Energie- 
me abgabe eintritt oder nicht. Da die bereits mehr- 
fach belegte Kleinheit der Kohäsionsenergien 
deren Vernachlässigung rechtfertigt, läßt sich 
3 diese Frage nun ohne weiteres nach den Reich- 
aA weiten der Spaltprodukte beurteilen. Die H-Strah- 
len aus Stickstoff scheinen, wie bereits erwahnt, 
annähernd dieselbe Reichweite zu haben wie die 
in Wasserstoff durch- freie. Zusammenstöße er- 
zeugten; sie dürften daher‘ — soweit man sich 
auf Rutherfords diesbezügliche, von ihm selbst 
als unsicher "bezeichnete Angabe 
kann — keine merkliche Energie bei einer der- 
artigen Kernzerlegung mitbekommen, was ver- 
ständlich ist, wenn man für sie relativ lockere 
Bindung etwa an der Oberfläche des N-Kerns an- 
nehmen darf, so daß.bei der Entfernung eines 
H-Kernes der übrig bleibende Kernrest nur ver- 
hältnismäßig geringfügige Änderungen bezüglich 
der relativen Lage seiner Bestandteile erfährt. 
Bei den zur Aussendung von X3-Strahlen führen- 
den Kernzerlegungen ist es hingegen anders. 


24) BE. Rutherford, V, S. 389. Dieser Umstand recht- 
fertigt die Nichtberücksichtigung der Kernelektronen 
bei obigen Überlegungen. Wahrscheinlich ist also für 
jede der obigen Kernzerlegungen durch o-Strahlen die 
Aussendung eines positiv geladenen Partikels von über- 
wiegender Reichweite charakteristisch. Die Ruther- 
fordschen Kernzerlegungen würden so in Analogie mit 
den o-strahlenden radioaktiven Kernen treten. 
2) Im Zusammenhang hiermit ist Rutherfords Be- 
merkung III, S. 574, von Interesse, daß gelegentlich 
auch a-Strahlen außerhalb der normalen Reichweite 
7,0 em beobachtet werden konnten. ' 

Smekal: über Rutherfords Entdeckung eines 
das Verhältnis rund findet hierfür 1,20, woraus | 
verlassen 
WO X 
. der Fall sein muß. Also ist einfach Er 
und ebenso figs: es 
. Om 4 Xe Hes Si Cen, 
~Mit den zurzeit verläßlichsten Werten RER 
H=%1,0077, ‘He= 4,002 
N ='14,010:: O:= 16,000.52 
ergibt sich in Anbetracht der Unsicherheit der — 
Atomgewichte ste: i 
see 

neuen leichten Atomkernes. © 











































7 
Rutherford berechnet?) selbst m ilfe von (2) 
sich die Energie eines X,-Strahles als um 8% 
größer ergibt wie die Gesamtenergie des auf- — 
treffenden a-Teilchens. Wenn von allen denk- 
baren Energieverlusten, wie: Überwindung der © 
Kohäsionsenergie, Translation der übrigen Spalt- 
produkte und des «-Teilchens nach dem Stoß, 
usw. abgesehen wird, so ist dieser Betrag offen- 
bar eine untere Grenze für die durch Kontrak- — 
tion des Kernrestes freiwerdende Energie. Ver- 
wunderlich bleibt nur, daß dieser Betrag für ‚den E 
N- wie den O-Kern gleich auszufallen scheint 
und dadurch schließlich die Gleick, 
heit der X;-Reichweiten fir beider- | 
lei Kernzerlegungen bedingt. Mög- | 
licherweise kann sie mit der jeweils gleichen An- 
zahl und vermutlich ähnlichen Konfiguration der 
zurückbleibenden restlichen Xz-Teilchen bei O 
und N in Zusammenhang gebracht werden. 
§ 6. Eigenschaften des X3. N 
Wenn unsere oben mehrfach belegte Annahme 
zutreffend ist, daß die Kohäsionsenergie des N- 
und O-Kernes von niedrigerer Größenordnung 
ist. als die Anfangsenergie der RaO-a-Strahlen, 
muß sich bei Vernachlässigung derselben das 
Atomgewicht dieser Kerne durch bloße Addition. 
der Atomgewichte seiner Bestandteile ergeben. 
Dies weist aber einen Weg zu einer wenigstens 
in erster Annäherung zutreffenden Berechnung 
der Atomgewichtsdezimalen des X;. Der Wert — 
3,07, den Rutherford ‚aus seinen Beobachtungen 
berechnet ($ 4), ist natürlich durch den unkon- , 
trollierbaren Einfluß der Meßfehler so entstellt, 
daß er in dieser Hinsicht keinen Anhaltspunkt 
bietet. EN: ER ae re: 
Bedeuten die chemischen Zeichen die Atom- 
gewichte der betreffenden Substanzen und ist H 
das Atomgewicht der Elektronen, so ist beispiels- 
weise N—7E das Atomgewicht des Stickstoff- 
kernes. Nach der im vorigen Paragraphen an- 
gegebenen Konstitution des N-Kernes müßte 
also sein: 2a 
NN B=4(X,—2 F)4+9(H— B)4+3E, 
nunmehr das Atomgewicht eines X,- 
Atomes darstellt. Wie man sieht, fällt # aus 
dieser Gleichung heraus, und es ist leicht einzu- ~_ 
sehen; daß dies bei allen derartigen Gleichungen 
Nano... u 


nel 
