
ee = 9, 998— 2,999 
ee = 2, dele 000, 












































es Rien Wichtigkeit ist jedenfalls die el Bu 
gestellte ‚geringe Abweichung des X;-Atom- 
gewichtes von der Ganzzahligkeit; da die merk- 
4 ich wanzzahligen Atomgewichte vieler Elemente 
von der Form 4n und4n-+ 3 sind, kann man sich 
r Vermutung ‚nicht entziehen, daß X3-Teilchen 
eim Kernaufbau zumindest der letzteren eine 
Rolle spielen werden. 
-\ Infolge der Proutschen Hypothese hat man 
sich den Xs-Kern mit Rücksicht auf seine Masse 
3 und seine positive Ladung 2 aus 3 Wasserstoff- 
kernen (positiven Elektronen) und einem (nega- 
tiven) Elektron aufgebaut zu denken. Priifen 
wir die Massendifferenz % 
3(H — E)-+ E—(X,—2’E), 
so finden wir auf Grund obiger Zahlen 0,024. 
: _ Infolge der Energie-Masse-Beziehung entspricht 
diesem Massendefekt ein Energiebetrag, und 
zwar gerade jener, der aufgewendet werden 
ten Bestandteile (H-Kerne und Elektronen), 
‘a praktisch unendlich weit’ voneinander entfernt, 
so daß sie keine Wechselwirkungen mehr aufein- 
ander ausüben, zu zerlegen. In Energieeinheiten 
3 ‚umgerechnet ist dieser Betrag 3,68.10—*erg. 
Berechnet man die innere Energie des Helium- 
 kernes auf analoge Weise, so erhält man 
445.105 erg. Zur Zerlegung des «-Teilchens 
äre also ein, größerer Arbeitsaufwand notwen- 
dig als zu jener seines Isotops, des Xs; d. h. das 
Teilchen ist stabiler als das X,. Dieses Ergeb- 
ist sehr befriedigend, denn es zeigt, ent- 
rechend den Erfahrungen an den radioaktiven 
scheinungen, daß am Kernaufbau der schweren 
tome mit größerer Wahrscheinlichkeit bloß 
'eilchen beteiligt sein werden als X;-Kerne. 
a die Energie der schnellsten bekannten «-Strah- 
n bloß etwa ein Drittel der Kohäsionsenergie 
s X;-Kernes beträgt, so sieht man ferner, daß 
mit dieser bisher größten zur Verfügung 
enden  Energiemenge unmöglich ist, den 
Kern zu zerlegen, ' was für das «-Teilchen na- 
en, RER dem O- und Nena 
war müßte der O-Kern aus 4 X3-Kernen 
{ id Elektronen bestehen. Nehmen wir wieder 
e sehr geringe Kernkohisionsenergie an, 
sich hier allerdings noch keine experimen- 
elege anfiihren lassen, so müßte nach dem 
ae CHA Xe... u 
Ren: eundkicher privater Mitteilung v von Herrn 
> Phi 4. eye: Der Verfasser ist Herrn Guye für 
müßte, um das X,-Atom in seine ruhend gedach- 
‚von den O-Atomen 
"berechnen, inwieweit sich das 
en b Rutherfords Entdeckung & eines. neuen eichteh EL REN he 95 
atomgewichtes ist nach Guye®®) 12,003, einge- 
schlossen zwischen den Grenzen 12,000 und 
12,005. Aus (6) folgt somit XY; = 3,000—3,001. 
Obwohl die aus (5) berechnete obere Grenze für 
das Atomgewicht des X; mit der hier gefundenen 
unteren Grenze zusammenfällt, könnte der Unter- 
schied möglicherweise reell sein. Da bezüglich 
der Zerlegbarkeit des C-Kernes beim Zusammen- 
stoß mit schnellen «-Strahlen von Rutherford 
noch keine quantitativen Untersuchungen vor-! 
liegen, kommen für die Erklärung einer derarti- 
gen Abweichung folgende beiden Möglichkeiten 
in Betracht. Entweder ist — das Zutreffen von 
Rutherfords Konstitutionsschema für C voraus- 
gesetzt — die Annahme vernachlässigbarer Kern- 
kohäsionsenergie hier unzutreffend, oder es ist 
eben dieses Konstitutionsschema nicht richtig. 
Der erstere Fall kann sofort ausgeschlossen wer- 
den, da sonst das X3-Atomgewicht noch größer 
herauskäme als nach (6). Im zweiten Falle 
würde man etwa an einen Aufbau des C-Kernes 
aus drei He-Kernen zu denken haben. | Dann 
müßte bei vernachlässigbarer Kernkohäsion 
C = 3 He. 
sein, was für C — 12,005 nahezu zutrifft, also 
durchaus denkbar wire. Nimmt man C kleiner 
an, so würde obige Beziehung eine merkliche 
Kernkohäsion erfordern, jedoch keinesfalls so 
groß, daß dieselbe nicht von RaC-«-Strahlen 
unter günstigen Bedingungen überwunden wer- 
den könnte. Alle diskutierbaren Fälle sind mit 
Rutherfords qualitativer Feststellung 'verträg- 
‘lich, daß in CO, außerhalb der zumindest 
allein herrührenden Xs- 
weiteren Strahlen beobachtet 
wurden?”). Nehmen X;z-Teilchen am Auf- 
bau des C-Kernes teil, so ist derselbe zer- 
legbar; wenn dabei X3-Strahlen entstehen, ist es 
natürlich sehr unwahrscheinlich, daß dieselben 
eine größere Reichweite als jene aus O- und N- 
Kernen herrührenden haben sollten. Besteht der 
Strahlen keine 
_C-Kern aber aus He-Kernen, so ist eine derartige 
‚ Reichweite von etwa aus dem Ü-Kern heraus- 
‘geschossener He-Strahlen nach dem Früheren 
noch viel unwahrscheinlicher. In letzterem Falle 
wäre also die bloße Feststellung der Zerlegbar- 
keit des O-Kernes durch Beobachtungen außer- 
halb der Reichweite der a-Strahlen allein kaum 
möglich. 
Nachdem nunmehr die Masse Kar X, genauer 
bekannt ist, kann man ohne weiteres im voraus 
Spektrum dieses 
Heliumisotopes von jenem des gewöhnlichen 
Heliums unterscheidet. Bekanntlich besitzt: das - 
einfach ionisierte Helium eine Spektralserie 
ii a! ; 
v= Nite 6 es (3 (m = a G DE (7 
5 | \ 
(v Frequenz der Serienlinien, m eine ganze Zahl), 
dieses außerordentliche 
Danke verpflichtet. 
27) BE. Rutherford; III, S. 577. 
Entgegenkommen zu großem 

