




























_ verschiedene Verdachtsmomente vor, auf 
ee St. secur) er as be ap 
een any so uk es 
tigte Verwunderung erregen, wenn man da- 
genötigt ist, nunmehr mit Sicherheit für 
UIT eine doppelte Zerfallsmöglichkeit anzu- 
um deren jede von der Anwendung von 
trahlen begleitet sein soll. Nach meueren 
essungen beträgt das Abzweigungsverhältnis 
UII EAN), d. h. ein derartiger Pro- 
actinium a und von da in die übrigen Br 
ukte der Actiniumreihe über, alles übrige nimmt 
ıen Weg durch #2 Radiumreihe. Würde nun 
an Stelle jener «-Umwandlung des UII, die 
UY führt, in Wirklichkeit eine X;- 
wandlung stattfinden, so würde sich 
ren der Isotopie von a- und X;-Teil- 
nD am Zerfallsschema nicht das geringste 
ern, nur würde dann das Atomgewicht etwa 
Actiniums um eins größer ausfallen als bisher 
enommen (226), nämlich 227. In der Tat 
n Fajans und van den Broek), ausgehend 
Ber: Zahlenbeziehungen zwischen mitt- 
er eines Ban elsupnise und 
ng j UT Pa >. Ac 
vi>vx, Bu Sun Ze, (281) ası)® (297) ® 
(238) “ es ® (234) P 34) "N Jo > Ra > RaEm > 
ts (230) “ (226)* (222) “ 
bideen tice X;-Umwandlung beim UII würde 
abelung des Zerfalles an dieser Stelle jeden- 
Das zweite von St. Meyer für das Auftreten 
‚3 beim radioaktiven Zerfall angeführte Ver- 
tsmoment findet sich beim Radioactinium, 
ı unmittelbaren: Folgeprodukt des Actiniums. 
ie _Reichweitebestimmungen der «-Strahlen von 
2aAc durch St. Meyer, Heß und Paneth?) er- 
_ nämlich zwei verschiedene Reichweiten 
wieder eine der beiden «-Umwandlungen 
die Aussendung eines X, erklären, so er- 
Hahn fad L. _ Meitner, Phys. ZS. 20, 59, 
‚ Meyer, 1. :e.,. auch Mitt. Ra.-Inst. Nr. 130, 
r. (2a) 129, 483, 1920; @. Kirsch, Mitt. Ra.- 
. 127, Wien. Ber. (2a) "129, 309, 1920. 
jans, Phys. ZS. 14, 950, 1913; ‘Ai, 
\ature 96, 677, 1916. 
wi eyer, V. F. Hef und F. Paneth, Mitt. Ra.- 
Wien. Ber. (2a) 123, 1459, 1914, 
van 
a endliehe: erscheinen a als wenn es 
auf ein relativ leicht gebundenes 
Charakter 
= A ae at = : y a? ve Sn re N i 
‘Smekal: Uber Rutherfords Entdeckung eines neuen leichten Atomkernes. 97 
schemas handeln soll, läßt sich allerdings zurzeit 
anscheinend noch nicht beantworten. 
Nehmen wir nun wirklich an, daß das UII ein 
X;-Teilchen auszuschleudern vermag, so steht 
diese Vorstellung mit dem Atomgewicht 234 des 
UII jedenfalls nieht in Widerspruch. Da 234 
nicht durch 4 teilbar ist, wie es sein müßte, wenn 
der UII-Kern aus lauter «-Teilchen aufgebaut 
wäre, müssen mindestens 2 X3-Teilchen am Auf- 
bau desselben teilnehmend gedacht werden. Nun 
ist 234 — 6 = 228 — 4.57, d. h. außer den beiden 
X3- befänden sich ‘noch 57 He-Kerne im UII- 
Kern und, wie man der Ordnungszahl 90 des UII 
entnimmt, 28 Elektronen. Nehmen wir die Tat- 
sache, daß UII nur ein positives Partikel emit- 
tieren kann, als gegeben an, und dürfen wir 
wegen der großen Instabilität des UII voraus- 
setzen, daß es bloß vom Zufall abhängt, ob ein 
X3- oder ein a-Teilchen ausgeschleudert wird, so 
ist das Abzweigungsverhältnis beim UII direkt 
durch das Verhältnis 57 :2 gegeben. Man findet 
unter diesen Voraussetzungen, daß 3,4% aller 
UII-Atome sich in UY verwandeln müßten, jeden- 
falls in auffallender Übereinstimmung mit den 
oben angegebenen Werten. Wenn dieses Ergeb- 
nis auch selbstverständlich keinen Beweis für 
eine tatsächlich stattfindende X3-Umwandlung 
darstellt, so spricht es doch sehr zugunsten der 
zum Ausgangspunkt genommenen Vermutung 
von St. Meyer. Wollte man die Existenz von mehr 
als 2 X,-Teilchen im UII-Kern annehmen, so 
müßte man mindestens deren 6 wählen, denen 
54 a-Teilchen gegeniiberstiinden; das ent- 
sprechende Abzweigungsverhältnis von 10% 
ergibt sich dann aber schon viel zu groß, so daß 
dieser Fall wohl auszuschließen ist. 
Wenn UII eines seiner beiden X; bei einem 
Zerfall, der zum UY führt, verliert, kann unter 
den Folgeprodukten des letzteren gerade noch ein 
zweiter radioaktiver Xs-Strahler sein, als welchen 
wir nach dem Vorausgehenden natürlich das 
RaAc ansehen werden. Bezüglich dieser Möglich- 
keit sei nur noch auf, den Umstand hingewiesen, 
daß man die größere Reichweite des RaAc als 
jene Reichweite berechnen kann, die ein «-Strahl 
von der kleineren Reichweite bei zentralem Stoß 
X3-Teilchen 
diesem letzteren erteilen kann. Das theoretische 
Verhältnis dieser beiden Reichweiten ist nämlich 
1,1, und in der Tat ergibt 4,2 . 1,1 = 4,6s, gegen- 
iiber dem beobachteten Werte 4,61! 
Umstand, wiewohl er einer modellmäßigen Deu- 
tung jedenfalls große Schwierigkeiten bereitet, 
vielleicht doch nicht als ganz zufällig angesehen 
werden, so wäre damit ein quantitativer Anhalts- 
punkt für die Möglichkeit noch eines zweiten 
radioaktiven X,;-Zerfalls gegeben. 
Zusammenfassung. 
Abgesehen von den Unsicherheiten, die in dem 
des verwendeten Beobachtungsmate- 
rials (Atomgewichte, Szintillationszählungen 
Darf dieser. 
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