
hen Atomtheorie bereits eine erstaunlich weit- 
nde Erklärung erfahren haben, Bei den Effekten 
der Elemente mit höherem Atomgewicht ist die Aus- 
sicht auf ein baldiges Gelingen der Deutung noch ge- 
ring, da es noch nicht einmal gelungen ist, die Lage 
‚unaufgespaltenen Linien aus dem Atommodell 
u zu berechnen. Sicher ist aber, daß der Stark- 
einer der schärfsten Prüfsteine für die Richtig- 
keit eines Atommodelles darstellt. Es ist zu wün- 
schen, daß das experimentelle Beobachtungsmaterial 
‚möglichst vervollständigt wird, da man dann die Ge- 
zmäßigkeiten des Starkeffektes im Zusammenhang 
hit den schon bekannten Gesetzmäßigkeiten in den 
pektren besser wird übersehen können. W. Grotrian. 
Die Ionisation des Joddampfes, Nach den Vor- 
stellungen der Bohrschen Theorie besteht Licht- 
“absorption und Emission bei einem Atom oder 
“einem Molekül in einem Übergang des Gebildes aus 
einem Quantenzustand in einen andern. Über die Art 
dieses Vorganges wissen wir vorläufig noch nichts. 
Eine wesentliche Voraussetzung der Theorie ist jedoch, 
‚daß der Übergang äußerst schnell erfolgt (in einer 
Zeitspanne, die klein ist gegen 10-8 Sec.). Diese Vor- 
aussetzung bietet bei Betrachtung’ eines Atoms keine 
Schwierigkeit, denn die ganze Änderung des Quanten- 
gustandes besteht in einem Springen von einem oder 
‚mehreren Elektronen von einer Quantenbahn auf die 
andere, was auch nach den gewöhnlichen Vorstellun- 
äußerst_kurze Zeit erfordern würde. Bei Behand- 
lung der Spektren der Moleküle jedoch muß man, wie 
aus der Theorie der Bandenemission folgt, außer den 
Slektronenspriingen auch noch Änderungen der 
Schwingung und Rotationsquanten der Atome des 
Molekiils annehmen. Die Annahme, daß ein solcher 
Vorgang, bei dem es sich um sprunghafte Bewegung 







































unmeßbar kleinen Zeit verlaufen soll, ist wesentlich 
weniger glaubhaft. Hinzu kommt, daß man solche 
Quantenübergänge nicht nur durch Lichtenergie, son- 
dern auch durch die kinetische Energie eines mit dem 
Molekül zusammenstoßenden Elektrons auslösen kann, 
und, da taucht dann die Frage auf, wie man sich den 
Prozeß denken kann, ohne mit der Grundlage der Me- 
'chanik, dem Impulssatz in Konflikt zu kommen. 
- Handgreiflich wird die Schwierigkeit, wenn wir 
ns Auge fassen, bei denen das Molekül zerfällt. Einen 
chen Fall haben wir offenbar vor uns beim Zusam- 
enstoß von 17-Volt-Elektronen mit H»-Molekiilen. 
H>-Molekül in ein H-Atom, ein positives H-Ion und ein 
Elektron gespalten werden, also die Dissoziations- 
arbeit des Moleküls und die Ionisierungsarbeit eines 
toms in einem Zuge durch den Elektronenstoß ge- 
tet werden. Trotz der guten Übereinstimmung der 
dieser Grundlage sich berechnenden Dissoziations- 
rme des H.-Moleküls mit den thermischen Messun- 
hnten Schwierigkeit zweifelhaft sein, ob die Deu- 
tung, welche die Verfasser ihren Resultaten beilegen, 
zu Recht bestand. Daher erscheint es wichtig, daß 
pfes von H. D. Smyth und K. T. Compton (Phy- 
Review 501—513, Dez. 1920) ausgeführt worden 
, die es unzweifelhaft erscheinen lassen, daß die 
sation von Js-Molekülen genau nach dem gleichen 
im Wasserstoff angenommenen Schema vor sich geht. 
se Autoren erhielten Ionisation von Js-Molekülen 
Zusammenstößen mit Elektronen, die 9,4 Volt 
RER Mitteilungen aus verschiedenen Gebibten. — 
und Veränderungen schwerer Atome handelt, in einer - 
durch Elektronensto8 verursachte Quantenübergänge ~ 
rbei soll nach Franck, Knipping und Krüger das 
en von Langmuir konnte man wegen der oben er- | 
rdings Messungen über die Ionisation des Jod- 

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durchlaufen haben, Steigerten. sie in ihrem Unter- 
suchungsgefäß die Temperatur so hoch, daß ein großer 
Teil der Js-Moleküle in Jodatome zerfallen war, 80 
‚trat eine mit dem Prozentgehalt an freien Jodatomen 
größer werdende Ionisierungsstufe bei 8 Volt hinzu. 
Die Differenz der beiden Energiebeträge, die gleich 
der kinetischen Energie eines 1,4-Volt-Elektrons ist, 
stimmt innerhalb kleiner Beobachtungsfehler mit der 
thermisch bestimmten Dissoziationswärme des Jo 
Moleküls überein, Wenn selbst die Absolutbeträge der 
Ionisierungsmessungen nicht genau sein sollten, #0 
verdient nach dem ganzen ausführlich -publizierten 
Material doch die Differenz der Beträge ein großes 
Zutrauen. (Erwähnt werden muß ferner, daß die Auto- 
ren auch die Ionisierung von fluoreszierendem Jod- 
‘ dampf untersucht haben und dann einen deutlichen 
Eifekt 2,6 Volt früher als bei normalen Molekülen er- 
halten haben, Der Referent ist bisher geneigt, dieses 
Resultat einer bestimmten sekundären Beeinflussung 
der Anordnung zuzuschreiben und möchte daher die 
Deutung der Verfasser hier nicht weiter ausführen, 
sondern sich an das wichtigere, zuerst beschriebene 
Resultat halten.) Hiernach wird man wohl kaum 
zweifeln dürfen, daß homöopolare einwertige Moleküle 
durch Stöße langsamer Elektronen so zerspalten wer- 
den können, daß Atom, Ion und Elektron im unend- 
lichen Abstand voneinander in Ruhe relativ zueinander 
sich befinden. 
Man muß nun die Frage beantworten, wie 
dieser ‚Prozeß vor sich gehen kann, ohne daß die 
oben geschilderte Schwierigkeit auftritt. Das ist aber 
durchaus möglich, wenn man folgende Annahme macht. 
Die Arbeit, vom Molekül überzugehen zum einfach ge- 
ladenen Molekül, sei größer als die Summe der Disso- 
ziationsarbeit D des Moleküls und die Ionisations- 
arbeit J des Atoms. Dann muß es wegen der unge- 
heuer vielen benachbarten Quantenzustände des Mole- 
küls möglich sein, durch Elektronenstoß dem Molekül 
eine Energie zuzuführen, die gerade gleich oder auch 
etwas größer ist als D+J. Die aufgenommene Ener- 
gie kann dann (ganz analog zum Einsteinschen photo- 
chemischen Grundgesetz) umgesetzt werden in Disso- 
ziation und Ionisation eines Atoms, wobei der Umsatz 
jetzt relativ langsam vor sich gehen kann, so daß keine 
Verletzung des Impulssatzes vorliegt. Vielleicht er- 
folgt er sogar, wie es Stern und Volmer für photo- 
chemische Prozesse wahrscheinlich gemacht haben, 
‚erst sekundär, wenn das angeregte Molekül durch einen 
Zusammenstoß gestört wird. Vorausgesetzt wird — 
wie erwähnt —, daß die eigentliche Ionisierungsarbeit 
des Moleküls höher liegt als die beobachtete Ionisie- 
rungsstufe. — Das steht im Widerspruch mit der’ beim 
Wasserstoff beobachteten sehr schwachen Ionisierungs- 
stufe bei 11 Volt, die Franck, Knipping und Krüger 
der Bildung von H,+ versuchsweise zuschrieben. Ver- 
suche mit anderen Gasen lassen es dem Referenten als 
wahrscheinlich erscheinen, daß diese Ionisierung durch 
den gleichen Sekundärprozeß vorgetäuscht ist, der 
Smyths und Comptons Wert für fluoreszierenden Jod- 
dampf verdächtig erscheinen läßt. Dieser Punkt muß 
noch ‚durch weitere. Untersuchung geklärt werden. 
Eine Bestätigung der Auffassung ergeben jedoch Ver- 
suche mit Wasserstoffkanalstrahlen. Im: Kanal- 
strahlenrohr erfolgt die Ionisation durch Elektronen, 
die so große kinetische Energie besitzen, daß dem ge- 
troffenen Molekül ein Elektron sofort völlig entrissen 
wird, Dabei muß sich nach unseren Vorstellungen 
Hs+ bilden, was — wie Dempster (Phil. Mag. 1916) be- 
wiesen hat — tatsächlich als Primärprozeß erfolgt. 
; a £ fs J. Franck. 
