






*Namentlich findet man, 



338 5 Polanyi: Faserstruktur im Rontgenlichte. 
in das Wesen der Faserstruktur gewährent). 
wenn Durchleuchtung 
im monochromatischen Lichte vertikal zur Rich- 
tung des ausgespannten Faserbündels erfolgt, dab 
statt der zu erwartenden Debye-Scherrer- Kreise 
ein Diagramm erscheint, das aus Punkten bzw. 
Streifen besteht, ‘die in eigenartig symmetrischer 
Anordnung den DurchstoBpunkt des Réntgen- 
strahles umgeben. Die Fig. 2 zeigt eine Platte, 
die man auf diese Weise mit Ramiefasern erhält. 
Zur Erläuterung der Methode, die zur Ana- 
lyse solcher Faserdiagramme dient, Soll zuerst 
mit ihrer Hilfe das Röntgendiagramm für einen 
bekannten Fall konstruiert werden, nämlich für 
die Anordnung von Debye und Scherrer, bei der 
ao feines Kristallmehl von monochromatischem 
Röntgenlichte getroffen wird. In dem Häufchen 
Kistallmehl, das als Beugungszentrum dient, 
heben wir irgendeine Netzebenenart hervor (z. B. 
die Netzebenen !132]) und sprechen fortab von 
der Gesamtheit dieser Netzebenen als von ‘den 
Netzebenen N. 
Die abgebeugten Strahlen verhalten ae nun 
nach Bragg bekanntlich so, als wiirden sie von den 
Netzebenen reflektiert — wobei nur die unter 
einem bestimmten Gleitwinkel (y) auftreffenden 
Strahlen reflektiert und alle anderen durch- 
gelassen werden. Dabei ist 
rN 
y = are sin 9 75 2 pea 
(. = Wellenlänge des Röntgenlichtes, D = Gitter- 
kanstante der reflektierenden Netzebene). 
Bei Konstruktion des Rontgendiagrammes 
können also alle einer bestimmten Ebene parallel 
gelegenen Netzebenen N durch eine einzige gleich- 
gerichtete Netzebene N ersetzt werden, wobei die 
Lage dieser (je eine Parallelschar repräsentie- 
renden) Netzebenen innerhalb des Beugungs- 
zentrums beliebig angenommen werden kann. 
Die Rolle der Netzebenen N kann somit durch 
eine im Beugungszentrum konstruierte Halb- 
_kugelfliche übernommen werden — deren Tan- 
gentialebenen ja alle möglichen Richtungen 
haben —, vorausgesetzt, daß die Halbkugelfläche 
nur unter jenem Gleitwinkel reflektiert, der den 
Netzebenen N nach (1) zukommt. 
Die refiektierende Halbkugel, für die wir 
diese Bedingung einführen wollen, sei die dem 
Röntgenstrahle zugewendete Hälfte der in Fig. 1 
als „Netzebenenkugel“ bezeichneten Kugel. 
Man sieht leicht, daß die Gesamtheit der 
Punkte auf dieser Halbkugel, denen der Gleit- 
winkel y zukommt, einen Kreis bilden, dessen 
Ebene vertikal zur Strahlrichtung steht und 
dessen Abstand vom ugchärign® Pole gleich 
90° — y :ist. Die Punkte auf: der Netz- 
ebenenkugel, die diesen Kreis bilden, er- 
1) Herzog u. Jancke; Ber. d.'D. chem. Ges., 53; 
2162 (1920). Herzog, Jancke, Polanyi, Ztschr. f. Phys., 
3, 343 (1920). P. Scherrer in Zsigmondy, Kollöid- 
chemie, 3. Aufl., 408 (1920). Herzog u. Jancke, Fest- 
schrift der Kaiser-Wilhelm-Gesellschaft, S. 118. 
. flektierten Teile des Strahles eine Keeelfläche — 
Drehung der Faser um seine Achse nicht ändert. 
Linien (und nicht etwa Flächen) sein, zufolge 2 
























* 15 va 
setzen also vollkommen die Netzebenen N. Wir 
nennen ihn daher den „Reflexionskreis“ dieser 
Netzebenen (Kreis R ın Bie. 1). Ein Blick auf 
die Fig. 1 zeigt, daß die am Reflexionskreise re- 
(vom Öffnungswinkel 2 y) bilden, also die be- 
kannten Debye-Scherrer- -Diagramme liefern. Ins- 7 
besondere kommt man für eine senkrecht zur 
Strahlrichtung stehende Platte zu ‚kreisfouniesg 
Interferenzlinien. 
Wie können nun im Sinne dieser Konsten 
tion Punktdiagramme entstehen, wie sie® die 
Fasern liefern? Welcher Art ist das geometr 
sche Gebilde, das an Stelle der Netzebenenkug 
zu treten hat, wenn die Netzebenen N ‚statt 
Kreisen Punkte erzeugen sollen 4) me 
Erstens -muß es nach dem bisher Gesagten 
möglich sein, dieses Gebilde auf die Fläche der 
Netzebenenkugel aufzutragen, denn diese umfaßt 
ja alle möglichen Netzebenenlagen, — zweiten 
muß gefordert werden, daß das gesuchte Gebilde 
Teile des Reflexionskreises umfaßt — denn nur 
Punkte, die auf diesem Kreise liegen, können r 
fiektieren. Hieraus findet man das fraglich 
Gebilde, indem man noch bedenkt: 
“ahs 
VIS 
als. < 
= 8 
IR 
Riehrung oe 
4 des Strahles 

4 
1 Dab es den Reflexionskreis ı nur in ‚ein 
bloß Ba er ale 
2. daß diese Schnittpunkte bei. Dr Her 
fraglichen Gebilde um eine zum Strahl vertika 
Richtung (die Faserrichtung) unverrückt blei- 
ben müssen — da das Diagramm sich bei 
Zufolee 1 müssen die gesuchten Gebilde 
müssen diese Linien Kreise sein, deren Ebenen 
quer zur Faserrichtung liegen. An Stelle de 
Netzebenenkugel treten also Netzebenenkr se 
Es ist ‚leicht zu zeigen, daß die Darst u 
1) Der Eingangs erwähnte Umstand daß neben 
Punkten auch ‚Streifen auftreten, ist für das. Prinzip 
der Erklärung belanglos und kann daher bei der f 
genden Ableitung unberackrichiize bela. KR 

