






aufgenommenen Versuchsreihen mit 0,500 ad 
. 0,425 Amp. Heizstrom war auch die Größe der 
Anodenströme bei unbelichteter Zelle gemessen 
worden (den Anodenstrom für die verschiedenen 
Intensitäten erhält man durch Subtraktion der. 
verstärkten Photostrome von dem Anodenstrom 
Anodenstrom 
= ı 
x16x10° ! 
760 
750 
=< 
=. 
740 
730 
720 
700 
30 Q425 Amp 

ER aT eee ONE peed 
Giterpotential gegen . Heizdraht-Mıite 
_ Fig. 5. Charakteristiken. 
für Dunkelheit). 
"beiden Reihen enthält je die erste Kolumne das 
Potential des Heizdrahtes gegen Erde, die zweite 
den bei unbelichteter Zelle gemessenen Anoden- 
strom, die dritte die zugehörige aus der Charakte- 
ristik abgegriffene Gitterspannung gegen die 
Mitte des Heizdrahtes und die vierte die erzielte 
Verstärkung. 

dem a Teil en Chöruklerisike® I v 
. für das mit Hilfe der verstärkten Photoströme 
‘direkt meßbare Helligkeitsintervall gegeben. 
 belichteter Zelle wird; größere Intensitäten | 
In der folgenden Tiabelle dieses : 
in der Nähe der oberen Grenze Proportionalitä ’ 
Tabelle 8. = =. fee 


wir auf der Charakteristik herabgehen, um so 
größer scheint die Verstärkung zu werden. = 
Der Gedanke » hegt nahe, die Abhängigkeit 
Verstärkung von Heizstrom und Gitterpotential 
auf eine einzige Variable zurückzuführen, da 
sowohl einer Verminderung des Horinas als 
auch einer höheren negativen Aufladung. des Git- : 
ters ein Sinken des Anodenstromes ‚entspricht. 
Nach den bisherigen Versuchen gelingt es jede 
nicht, die Verstärkungswerte eindeutig als Fun - 
tion der Anodenstromstärke darzustellen, — selbst 
wenn man von der dritten Veranderlichkeit mit 
der Anodenspannung ganz absieht. Nur fiir 
gebenen Heizstrom und gegebene Anodsiepgn 
nung gilt die Beziehung, daß die Verstärkung mit 
abnehmendem Anodenstrom wächst. ER 
Damit werden uns aber gewisse Anhaltspun 

























die durch den Photostrom erzeugte negative A 
ladung des Gitters ein Sinken des Anodenstromes 
bewirkt, so ist die obere Grenze der zu messende 
Intensitäten in ‚jedem Falle dadurch bedingt, 
das Produkt aus primärem Photostrom und 
stärkungszahl gleich dem Anodenstrom bei 
wirken keine Änderung im Anodenkreis m 
Um die fiir die Messung kleiner Intensitäten e 
forderliche hohe Verstärkung zu ‚erzielen, ist ma 
gezwungen, mit kleinen Anodenströmen zu arb 
ten. Je empfindlicher die Anordnung fiir 
Messung schwächster Lichteindriicke wird, um 
kleiner wird demmach auch das durch Anod 
stromanderungen noch meßbare ‚Intensitätsi 
vall. Ob auch bei den großen Verstärkungszah 

zwischen Helligkeit und verstärkten Photoströme 
besteht, war besonders zu untersuchen. RER 
_ Aus den. in Tab. 2 und Tab: 6 zusamm nge: 

Heizstrom 0,500 Amp. 

en 0,425 Amp. ; 
PFs poe 









Heizdraht- Gitter- Heizdraht- Gitter- = 
potential Anodenstrom potential | Verstärkung potential Anodenstrom “potential — 55% 
Volt | ><1,6-10 6Amp.| Volt | Volts: DS LG: 107 Amp. Ve ‚Volt. 
+ 7,01 ET” — 3,22 142 300 Be “+25 
+ 5,00 DB ae — 3,01 72 780 +2,16 
+ 2,98 TRE — 2,87 40 270 +0,85 
+1,17 © 370: — 2,55 25150... || -— 0,85 
— 1,17 48,0 — 2,23. 1332011, “3 68 
— 2,98 50,8 _ Ai 9520 _ = — 4.83 



Wir sehen, da8 sich bei einen Shatletane dear 
Heizdrahtpotentials gegen Erde um 10 bzw. 
8,5 Volt der Spannungsabfall. zwischen Gitter und = 
Heizdraht nur um 1,06 bzw. 0,59 Volt geändert 
hat. Sobald es sich um größere Verstärkungs-. 
zahlen. handelt, liegen die Gitterspannungen bei 
den photoelektrischen Messungen durchweg ae 




een Verstä 
A unter : 
als Zufälliger 3 Nr ‚so ae sich 
wane) ‚von Tab. = ein. er 

