
















































e Uréaché der Gebirgebifdang. sondern eine Folge- 
scheinung derselben. Die geologische Detail-Unter- 
chung der Alpen hat bewiesen, daß eine Einsenkung 
von einigen hundert Metern des fertig gefalteten Ge- 
‚ birgskörpers in seiner Gesamtheit wie ein starres 
Ganzes mit seinen Randzonen in geologisch später 
 (interglazialer) Zeit stattiand, die als Schlußphase der 
ganzen Gebirgsbildung den eigentlichen Dislokations- 
bewegungen nachgefolgt ist. 
Mit en Bestimmtheit stellt Heim diese These 
‚auf, daß nach der tertiären Dislokationsfaltung des 
Alpengebirges eine mitteldiluviale isostatische Einsen- 
kung des ganzen, schon durchtalten Gebirgskörpers 
um ‘mehrere hundert Meter erfolgte. Dadurch aber 
ist: das Gefälle der alten Täler den Randregionen 
‚rückläufig geworden, und die früheren Täler im Ge- 
birge selbst sind in übertiefte Talbecken umgewan- 
delt worden und in ihrem eigenen Wasser ertrunken. 
Daß die alpinen Talseen der Gletschererosion ihren Ur- 
sprung verdanken, wie vielfach angenommen wird, 
‘beruht nach Heim auf einer falschen Deutung ihrer 
Formen. 
3. Die Mechanik der Gebirgsfaltung. Um nun 
aber die Beziehungen der Schwere zum geologischen 
Bau auch quantitativ zu prüfen, führt Heim einige 
neue-Begriffe in die Lehre von der Gebirgsbildung ein, 
müssen, und deren Erläuterung daher hier ausführlich 
wiedergegeben sei. 
Die Oberfläche der faltenden Rinde (M) sei das 
ligemeine Niveau der Erdoberfläche, ungefähr das 
Meeresniveau. Die Unterlage der -faltenden Rinde 
nennt Heim die Scheerzone der Dislokation (Sch). 
Sie ist die Basis, auf welcher, bei beginnender Stau- 
"Untergrund verschiebt. Die Tiefe von Sch uüter M 
ist die- ursprüngliche, einfache Dick& der faltenden 
Rinde, die Rindendicke (R). Dann lassen sich am 
fertiggestalteten und isostatisch ausgeglichenem Ge- 
birge folgende Begriffe formulieren: 
_ a) Der Faltungs-Tiefgang (T) “ist die größte Tiefe 
der Scheerzone Sch unter or ursprünglichen Ober- 
fläche M. 
b) Der Faltungs-Hochgang im ist die Höhe der er- 
'gänzten Faltenscheitel über der ursprünglichen Ober- 
fläche M. 
c) Die Faltungsdieke (F) ist die gesamte Stauungs- 
dicke der gefalteten Rinde, also 7 + 4H. 
d) Die rein’ tektonische Faltungshéhe (tF) ist die 
Hoéhenamplitude der Faltung, also F — R. 
e) Die Höhe der durch die Verwitterung erfolgten 
Abtragung sei A. 
f) Die nach dieser Abtragung noch gebliebene 
-orographische Höhe des Gebirges (0) über M ist 
H—A. 
kr 9) Die isostatische Senkung (S) zeigt den Betrag 
der Herabdrückung der Scheerzone (Sch) unter ihre 
 gebirge. ist sehr ie a meist schwer zu actos. 
Fiir das Juragebirge gibt Heim R= 1000 —.2000 m, 
F=1800— 3600 m, 7T=500—1500 m an. Im Ge- 
biete der helvetischen Decken ist F=5—10 km. Am 
 Nordrand der alpinen Zentralmassive steigt 7 bis 
20 km, im Penninischen Gebiete bis 40 fon, in der 
Zone Monte Rosa — Bernina sogar auf 50 km, wäh- 
rend 7 hier noch 20—25 km betragen mag. Bei völli- 
gem isostatischen Gleichgewicht müßte ein Gebirge ge- 



al en a ae | Besprechungen. Saat. 
mit denen man in Zukunft vielfach wird rechnen 
‚ung, die zu faltende Rinde sich am nichtmitfaltenden | 


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rade noch mit soviel Masse über das allgemeine Niveau 
der Erdoberfläche hervorragen, als dem Massendefekt 
entspricht, der das Gebirge trägt. Die Alpen haben in 
der Hauptsaehe diesen Gleichgewichtszustand erreicht. 
Mehr als die Hälfte ihres Faltungskörpers liegt durch 
das eigene Übergewicht in die Erdrinde eingedrückt. 
Auffaltung, Abwitterung und Einsenkung waren. 
nicht nacheinander, sondern stets gleichzeitig neben- 
einander in wiederholten wechselnden Phasen am 
Werke. 
Je gewaltiger der Faltungs-Tiefgang ist, um 60 
höher können die Berge sein. Im Himalaya ist daher 
‘ein etwa doppelt so miichtiger Faltungs-Tiefgang zu 
erwarten. 
Heim unterscheidet Eruptivgebirge, die durch An- 
häufung yon erstarrten Ausbruchs- und Intrusiv- 
massen von innen heraus gebildet werden, und ‚Dis- 
lokationsgebirge, bei welchen eine Bewegung der Erd- 
rinde und damit eine Lagerungsstörung der Schichten 
die wesentliche Ursache ist. Die Dislokationsgebirge 
wieder scheiden sich in Plateaugebirge, die durch Ver- 
tikaldislokation, und Kettengebirge, die durch Hori- 
zontalbewegungen gebildet wurden. Wollte man bei 
den letzteren, wie es vielfach versucht worden ist, in 
Gedanken diese Faltungen und Überschiebungen wie- 
der zurückglätten, so finden wir den Raum dafür nicht 
“mehr. Die Erdrinde ist also in sich selbst zusammen- 
geschoben worden, im Jura um etwa 10 km, in den 
Alpen wohl um mehr als 200 km, was eine beträcht- 
liche Verkleinerung des Erdradius bedeutet, denn je- 
dem Zusammenschub des Umfanges der Erdrinde um 
6 m entspricht eine Verkürzung des Erdradius um 
einen Meter. 
4. Ausblick in die Zukunft. Der jetzige Zustand 
kann nicht stabil sein, da die Erde sich weiter ab- 
kühlen muß. Die Rinde wird dem schrumpfenden 
Kern zu weit, und sie muß sich faltend dem kleiner 
werdenden Umfange anpassen, aber nicht gleichmäßig, 
sondern stiickweise. So entstanden die Ozeanbecken 
als große Senkungsfelder. Die Dislokationen sind also 
die Folgen des Gewichtes der ganzen Erdrinde, Das 
Gewicht der einzelnen Gebirge, auch der Eruptiv- 
gebirge, bewirkt dann die isostatische Einsenkung. Daß 
die Erdrinde noch nicht stabil geworden ist, beweisen 
auch die zahlreichen Erdbeben und die mit ihnen ver- 
bundenen größeren und kleineren Verschiebungen. 
Auch ist das Meeresniveau keine unveränderliche 
Fläche, denn alle Veränderungen in der Gruppierung 
des Festen beeinflussen auch die Gestalt der Meere. 
Da wir jedoch die Entfernung der einzelnen Punkte 
der Erdoberfläche vom Erdmittelpunkt nicht bestim- 
men können, so bleibt uns die veränderliche Meeres- 
oberfläche als einzige Basis für die Bestimmung der 
Erdgestalt übrig. In. Ermangelung jeglicher wirklichen 
Fixpunkte können wir daher immer nur von relati- 
ven Bewegungen sprechen. 0. Baschin. 
Besprechungen. 
Born, Max, Die Relativitätstheorie Einsteins und ihre 
physikalischen Grundlagen (Gemeinverständlich). 
3. Bd. der Naturwiss. Monographien und Lehrbücher. 
Berlin, Julius Springer, 1920.: X, 242 S., 129 Text- 
-abbildungen und ein Porträt Einsteins. Preis geh. 
M. 34,—; geb. M. 42,—; für die Bezieher der 
„Naturwissenschaften“ M. 30,— bzw. M. 38,—. 
Das Interesse an Einsteins Relativitätstheorie hat 
längst weit über die Sphäre der theoretischen Phy- 


