

kens. Überall vor aHen Dingen die Pitenden fen’ 
chen Gesichtspunkte hervorgehoben. 
Ruer. Metallographie. 
Elementare und sehr klar geschriebene Darstei lung 
der Metallographie der Legierungen. 
| Ruer und Goerens. Handbuch der Arbeitsmethoden 
der anorganischen Chemie. III 1, S. 294. 
| <Anleitune zum experimentellen metallographischen 
- Arbeiten. 
| =‘ Fraenkel. Die Verfestigung der Metalle durch me- 
chanische Beanspruchung ©, 1920, Verlag von J. Springer. 
Kritische Zusammenstellung" der Theorien der Kalt- 
© reckung. 
Sternphotometrie mit Photozelle 
und Verstärkerröhre. 
Von H. Rosenberg, Tübingen (Sternwarte Oester- 
berg). 
-Sehluß.) 
UI. - 
Die Jetztere Methode!) ist die auf jeden Fall 
empfehlenswertere. Ganz abgesehen davon, daß 
auch die erste Methode zur Aufstellung der In- 
tensitätskurve einer Reihe photometrisch genau 
festgelegter Intensitätsmarken bedarf, in dieser 
Hinsicht also kaum eine Vereinfachung gegen- 
Füber der zweiten Methode bedeutet, ‘und daß die 
ntensitätskurve selbst mindestens für jeden Be- 
obachtungsabend, ja‘ vielleicht innerhalb eines 
Beobachtungsabends nach jeder größeren Pause 
neu ermittelt werden muß, was eine Komplika- 
tion gegenüber. der zweiten Methode bedeutet, 
"bietet letztere den Vorteil, wesentlich größere In- 
over a ievorksiintase ausmessen. zu können, als 
“dies durch direkte Strommessung möglich ist; 
denn die obere Grenze wird hier nicht mehr durch 
die Größe des Anodenstromes, sondern lediglich 
durch die photometrischen Abschwächungsmög- 
lichkeiten bedingt. Dann würde aber bei Anwen- 
dung der ersten Methode noch eine andere Er- 
scheinung, auf die wir bisher”nicht näher einge- 
gangen sind, störend auftreten: eine gewisse 
| Trägheit der Verstärkerröhren bei größeren Ver- 
"änderungen im Heiz- oder Gitterkreis. 
i Nach dem Einschalten des Heizstromes muß 
man stets eine lange Zeit, oft bis zu mehreren 
| Stunden, vergehen lassen, bis der Anodenstrom 
einen konstanten Wert angenommen hat und man 
mit dem Messen beginnen- kann; aber auch bei 
jeder größeren Helligkeitsänderung dauert es 

































photometrischer Meßgenauigkeit) bieten sich: Die erste 
besteht in der empirischen Darstellung der verstärkten 
toströme als Funktion der Intensität — ähnlich der 
ufstellung der Schwärzungskurve photogr«pbischer 
atten — und interpolatorischer Bestimmung von In- 
nsitätsverhältnissen mit Hilfe dieser Kurve; der 
ite Weg besteht in der bereits früher in anderem 
Zusammenhang vorgeschlagenen Methode, den ganzen 
| photoelektrischen Apparat nur als „Nullinstrument“ 
2 . benutzen und die eigentliche Helligkeitsmessung, 
„Einstellung auf Gleichheit“, nach einer beliebigen, 
ometrisch einwandfreien Abschwiichungsmethode 
ken Ag) =S, SR : 

ne ‚gewisse Zeit, bis das Galvanometer ,,ein- . 
1), Zwei, Möglichkeiten (zur Erreichung höchster 

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steht“. Schon aus diesem Grunde ist die zweite 
Messungsmethode, die stets mit nahezu gleichen 
Photoströmen arbeitet, der ersten überlegen. 
Uber die Ursachen dieser Tirägheit wurden 
eine Reihe verschiedener Versuche angestellt. 
Es ist eigentlich auffallend, daß sich der 
Anodenstrom für eine jede Intensität überhaupt 
auf einen» bestimmten konstanten Wert einstellt 
und nicht allmählich immer kleiner wird. Das 
Gitter nimmt demnach unter dem Einfluß des 
Photostromes sehr schnell ein bestimmtes, defi- 
niertes Potential gegen den Heizdraht an und lädt 
sich nicht allmählich immer weiter negativ auf, 
wie es etwa die gut isolierte Saite eines Elektro- 
meters in diesem Falle tun. würde. Es verhält 
sich vielmehr so, als ob ein großer Widerstand 
als Nebenschluß gegen den Heizdraht vorhanden, 
als ob die Isolation des Gitlers gegen den Heiz- 
draht unvollkommen sei. 
Um die Isolation des Gitters zu prüfen, 
wurde ein Braunsches Elektrometer mit einer ge- 
riebenen Ebonitstange bis über 1500 Volt auf- 
geladen und mit der Gitterelektrode der Ver- 
stärkerröhre in Berührung gebracht, während die 
beiden anderen Elektroden der Röhre mit dem 
geerdeten Gehäuse des Elektrometers verbunden 
waren. Die Zeiten, in denen sich das Elektro- 
meter um je 100 Volt bis herab auf 500 Volt ent- 
lud, wurden gemessen. Zwei derartige Reihen, 
aus denen die hohe Isolation des Gitters hervor- 
geht, seien in folgendem mitgeteilt. 
Tabelle 10. 

m = oe namen mem 


Ladung Entladezeiten 
Volt 4 ave a 
Min, Sek. Min. Sek 
1500 0 0 
1400 20 22 
1300 49 50 
1200 7320 125,30 
1100 23,18 24.19 
1000 3 7 am 14 
900 4 18 42.2956 
800 5. bb 6 1 
700 Tas ok Deal 
600 9 51 9. 45 
500 13 19 129 

Ganz anders stellen sich die Verhiltnisse, 
wenn man den Versuch bei geheizter Glühkathode 
wiederholt. Schaltet man den Heizstrom ein, 
während das Gitter bereits mit dem and geladenen 
Elektrometer verbunden ist, so entlädt sich dieses 
in den ersten 30—40 Sek. kaum schneller als bei un- - 
geheiztem Glühdraht; dann aber werden die Ent- 
ladezeiten immer zer die „Isolation“ des Git- 
ters wird sichtlich Schlechter: Nach einigen Mi- 
‚ nuten ist eine Aufladung des Elektrometers auf 
hohe Potentiale bei angeschlossenem Gitter über- 
haupt nicht mehr möglich; das aufgeladene und 
isolierte Elektrometer entlädt sich bei Berührung 
mit der Gitterelektrode momentan. 
Schaltet man jetzt den Heizstrom aus, so bleibt 
pi Beam ds 
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NET, 
