

Als Resultat seiner Versuche gibt Lyman an, daß 
bei 1640 und 1215 AE zwei Linien seien, die wahr- 
scheinlich dem Helium zugehören. Bei 585 AE findet 
er eine starke Linie, begleitet von fünf bis sechs 
schwachen. Erstere wird bestimmt dem Helium, _letz- 
tere wahrscheinlich Verunreinigungen zugeschrieben. 
‘ Es ist nun interessant, dies Resultat mit den bisheri- 
gen Kenntnissen über das Spektrum des Heliums in 
Zusammenhang zu bringen, zumal da, einerseits das 
‚Spektrum des Heliums auf Grund des Bohrschen Atom- 
modelles Gegenstand modernster quantentheoretischer 
Berechnungen ist und andererseits dasselbe ultra- 
violette Spektralgebiet des Heliums von Franck und 
Knipping nach der Methode des Elektronenstoßes auf 
das genaueste untersucht ist, so daß hier ein Vergleich 
zwischen den nach diesem Verfahren und den auf 
‚rein optischem Wege gewonnenen Wellenlängen mög- 
lieh ist. Hierauf sei etwas näher eingegangen: 
_ Seit langem bekannt und von Runge und Paschen 
‚in Serien eingeordnet sind nun die in der Hauptsache 
im sichtbaren Spektralgebiet liegenden und ins Ultra- 
violette bis etwa 2600 AE hineinreichenden Linien. Diese 
entstehen, wie man aus Absorptionsversuchen sicher 
schließen kann, beim Rückspringen eines Elektrons 
“auf Endbahnen, von denen sicher keine dem Dauer- 
zustand des unerregten He-Atoms entspricht. Diese 
- Endbahnen ‘sind also sicher alle mindestens zwei- 
quantig. Für Linien kürzerer Wellenlängen als 
2600 AE ist in dem Komplex dieser Serienlinien 




















kein Platz, und die von Lyman mit einiger 
Wahrscheinlichkeit dem Helium zugeordneten. Linien 
von 1640 und 1215 AE können hier nicht 
eingeordnet werden. Viel ultravioletter können nun 
aber die Linien sein, bei denen das Elektron von einer 
' höherquantigen Bahn auf die dem Dawerzustand des 
He-Atoms entsprechende einquantige Bahn zurückfällt. 
Dem kleinsten möglichen derartigen Übergang ent- 
‚spricht nun aber nach den Messungen von Franck und 
_Knipping eine Energiedifferenz von 20,5 Volt, was 
einer Frequenz von 600 AE gleichkommt. Zwischen- 
‚stufen zwischen diesen und den oben erwähnten Sprün- 
gen kann es nicht geben. Da nun aber die Wellen- 
_ längen 1640 und 1215 AE gerade in dies Gebiet fallen, , 
cist der Schluß unvermeidlich, daß dieselben dem 
neutralen Helium nicht zugehören. Dagegen können 
sie in der Tat gedeutet werden als Linien, die Quanten- 
sprüngen des Elektrons des wasserstoffähnlichen 
 Helium+-Ions entsprechen. (Es ergibt sich nämlich 
v=4N(5,— 4) = 1640 A E. 
1.9 : 
5 v=4N(5,— 3) A= 1215.A EB.) 
aa Wie steht’ es nun aber mit der Linie 585 AE? 
- Wenn sie sich überhaupt in das System der möglichen 
Übergänge einordnen läßt, so kann es sich nur um 
solche handeln, bei denen die Endbahn des Emissions- 
 prozesses der unerregte Dauerzustand des Heliums ist. 
Diesen wollen wir entsprechend der Paschenschen Ter- 
minologie mit 0,5 S bezeichnen. 
- Anfangsbahn, von der ausgehend die Linie 585 ABP 
emittiert wird. Es kann nur eine ‘der höherquantigen 
Bahnen sein. Diese zerfallen nun in zwei große 
_ Gruppen, die des Orthoheliums und die des Parheliums. 
Erfahrungsgemäß kommen Übergänge nur zwischen 
 Elektronenbahnen derselben Gruppe vor. Da der 
 Dauerzustand 0,5 S nach den gut fundierten und: durchs 
> Experiment des Elektronenstoßes bestätigten Uber- 
"legungen von Franck und Reiche dem Parhelium zu- 
zuordnen ist, so kann die von Lyman in Emission, be- 
$ ; 

Physikalische Mitteilungen. 
Welches ist nun die 
KERN 
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obachtete Linie nur durch den Übergang von einer 
höherquantigen Bahn des Parheliums auf die Bahn 
0,5 8 entstehen. Auch diese Bahnen des Parheliums 
zerfallen wieder in weitere Untergruppen. Es gibt da 
zunächst eine Folge von Bahnen, die in ihrer Form 
dem Dauerzustand von 0,5 S sehr ähnlich sind. Sie 
werden als S-Bahnen bezeichnet und tragen entsprechend 
wachsender Quantenzahl und weiterer Entfernung 
. vom Atomkern die Symbole 1,5 8; 2,5 8; 35 8; . . . 
Übergänge zwischen diesen Bahnen und der Dauerbahn 
0,5 8 sind normalerweise nicht zu erwarten, da sie 
nach dem sogen. Auswahlprinzip verboten sind. Viel- 
mehr sollte man zunächst Übergänge von einer anderen 
Klasse von Bahnen, den sogen. P-Bahnen, nach der 
Bahn 0,5 8 erwarten. Diese Übergänge würden die 
eigentliche Hauptserie des Parheliums darstellen in der 
Paschenschen Terminologie y=0,5 S—mP. Diese 
Serie müßte aber auch Absorptionsserie sein, d. h. un- 
erregtes Heliumgas müßte die Frequenzen dieser Serie 
absorbieren, Da nun, soweit ersichtlich, der ganze 
Spektrograph bei Lymans Anordnung mit Helium ge- 
füllt war, so würden diese Frequenzen, auch wenn sie 
in dem Entladungsrohr vorhanden wären, bei ihrem 
Durchgang durch das Heliumgas absorbiert werden und 
könnten gar nicht oder zum mindesten nur in starker 
Selbstumkehr auf der Platte erscheinen. Tatsächlich 
findet Lyman auch keine Linie dieser Serie, deren erste 
bei 569, die zweite bei 523 AE liegen müßte, 
Nun zeigt aber eine weitere Überlegung, daß die durch 
das Auswahlprinzip verbotenen Übergänge zwischen 
verschiedenen S-Bahnen bei Vorhandensein starker elek- 
trischer Felder doch vorkommen können. Da solche 
bei Lymans Anordnung vorhanden sind, können. wir 
das Auftreten der Linie v=05 S—15 S im Ent- 
ladungsrohr doch erwarten. Sie muß auch beobacht- 
bar sein, da das Heliumgas diese Frequenz nicht ab- 
sorbiert. Nun ist die Energiedifferenz zwischen diesen 
beiden Bahnen nach dem Elektronenstoßverfahren von 
Franck und Knipping genau gemessen worden und be- 
trägt in Volt 21,25 Volt., Berechnet man hieraus die 
Frequenz der bei diesem Übergang zu erwartenden 
Linie, so ergibt sich genau } =585 AE in überraschen- 
der Übereinstimmung mit dem Resultat von Lyman. 
Man mag zugeben, daß die völlige Gleichheit der 
Werte zufällig ist, immerhin kann kein Zweifel 
daran bestehen, daß gerade die Linie, die nach den 
theoretischen Überlegungen zu erwarten ist, beobachtet 
wird mit genau der Wellenlänge, die aus den mit zahl- 
reichen Schwierigkeiten verknüpften Meßmethoden des 
Elektronenstoßverfahrens gewonnen ist. Dies Resultat 
bedeutet also nicht nur eine erfreuliche Übereinstim- 
mung zwischen Theorie und Experiment, sondern auch 
eine Bestätigung der „Meßergebnisse des Elektronen- 
stoßverfahrens und ihrer Deutung. W. Grotrian. 
Neue Versuche über den Durchgang von ü-Teilchen 
durch Materie. Die Untersuchungen Rutherfords und 
seiner Mitarbeiter über den Durchgang von q-Teil- 
chen durch Materie haben in jüngster Zeit zu neuen 
Erfolgen geführt. Vor allem nach zwei Richtungen 
hat ‘Rutherford seine Arbeiten ausgedehnt. Einmal 
sucht er zu erforschen, wie der Atomkern nach außen 
wirkt, d. h. er will vermittels Zerstreuung von g-Teil- 
chen die Kernladungszahl sowie das Kraftgesetz be- 
stimmen, mit dem der Atomkern eines Elements auf 
ein a-Teilchen wirkt, resp. wie weit letzteres von dem 
r 2-Gesetz abweicht. Zweitens sucht er den inneren 
Aufbau der Atomkerne durch deren Zerspaltung auf- 
zuklären. 
Dem ersteren Versuche ist eine Arbeit von J. Chad- 
wick im Dezemberheft des Phil. Mag. 1920 gewidmet. 
