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die sich 
Chadwick bestimmte zunächst die Kernladungszahl von 
Platin, Silber und Kupfer. Geht ein Strahl von a-Teil- 
chen durch eine dünne Metallschicht hindurch, so wird 
‘ein Bruchteil von ihnen in einen gewissen Winkel ab- 
gelenkt. Aus dem Verhältnis der 7m der a-Teilchen, 
die im Winkel g von der ursprünglichen Strahlrich- 
tung abgelenkt worden sind, zu der Zahl der a-Teil- 
chen, die auf einen gleich großen Abschnitt fallen, 
wenn keine Schicht zw ischengeschältet, wird, läßt sich 
die Kernladungszahl des zerstrewenden Elementes be- 
rechnen. “Die Zahl der a-Teilchen wird dabei bekannt- 
lich durch die Zahl der Lichtblitze bestimmt, die sie 
auf. einem ZnS-Schirm erzeugen. Die Schwierigkeit, 
dieser Methode der Kernladungsbestimmung 
entgegenstellt, beruht auf der Kleinheit des oben ge- 
needs Verhältnisses, dieses beträgt !/soo bis Zur 
Fallen also nur 30 zerstreute a-Teilchen pro Minute 
auf den Schirm, so treffen direkt gegen 20 000 Teilchen 
auf. Um nun trotzdem dieses kleine Verhältnis genau 
zu messen, wandten Rutherford und Chadwiek eine Me- 
thode an, die im folgenden ganz kurz beschrieben sei. 
Zwischen der eee ahhenen Substanz und dem 
ZnS-Schirm wird BR ebener Kreisring der zu unter- 
suchenden Substanz gelegt. Einmal beobachten sie nur 
solche Teilchen, die ‚dureh den Metallring von der ge- 
radlinigen Bahn gerade auf den Schirm abgebeugt wer- 
den; das andere Mal werden alle Teilchen, die durch 
den Metallring gehen, abgeblendet und nur direkt auf- 
fallende becharheet, Uni diese große Anzahl zu be- 
stimmen, schalten sie in den Strahl eine a-Teilchen 
absorbierende, mit einem. schmalen Schlitz versehene 
Kreisscheibe ein, die sich mit bestimmter Geschwindig- 
keit dreht. Es werden immer nur dann q-Teilchen auf 
den Schirm fallen, wenn der Schlitz gerade den Strahl 
schneidet, dadurch wird die Zahl se beobachtbaren 
Teilchen im bestimmten bekannten Verhältnis stark 
vermindert, und zwar ist dieses Verhältnis nur durch 
die Weite des Schlitzes bestimmt, nicht aber durch 
seine Umdrehungsgeschwindigkeit. Man kann daher 
die Umdrehungszahl so wählen, daß auch ein bequemes 
Zählen ermöglicht wird. 
Für die nach, dieser Methode bestimmte Ordnungs- 
zahl des Platins ergab der Mittelwert aus mehreren 
Beobachtungen 77,4, während der richtige Wert 78 be- 
trägt; die ee Abweichungen betrugen 80,6 und 
75,3. Man sieht also, daß sich eine recht genaue Be- 
stimmung erzielen ließ. Für Silber wurde im Mittel 
46,3 gegen 47 gefunden, für Kupfer 29,3 gegen 29. 
Mit demselben Apparat wurde nun auch die Frage 
nach dem Kraftgesetz zwischen g-Teilchen und Atom- 
kern untersucht. Das, Prinzip ist dabei folgendes: 
Fallen’ a-Teilchen mit verhältnismäßig kleiner Ge- 
schwindigkeit auf Materie, so “erden die a-Teilchen 
sich nur so weit dem ‘Kern nähern, daß das. Coulomb- 
gesetz noch als streng gültig angenommen wer den kann, 
Mit wachsender Geschwindigkeit nähern sich die 
_a-Teilchen immer mehr dem Atomkern und kommen 
schließlich in ein Gebiet, wo. Abweichungen von dem 
r—2-Gesetz möglicherweise schon merklich sind. Dem 
entsprechend läßt sich die Zahl der in einer gewissen 
Richtung zerstreuten o-Teilchen nicht mehr durch die 
frühere For mel ausdrücken, sondern nur durch eine von 
ihr verschiedene, Stoßen sich Atomkern und g-Teilchen 
mit einer Kraft ab, die proportional (.) ist (= AD- 
ma 
stand Kern—g-Teilchen), so ist die Zahl der in einer 
bestimmten Richtung zerstreuten Teilchen proportional 
It SR 
(„= (u Geschwindigkeit des o-Teilchens). Die Ab- 
hängigkeit der Zahl der in einer bestimmten Richtung 
zerstreuten - Teilchen von ihrer Ausgangsgeschw ( 
keit läßt also einen SchluB auf das Kr aftgesetz Zu, u 
Es ergab sich, daß für Platin bis zu einer Entfer- 
nung von 10-11 cm vom Kern der Exponent des” 
Kraftgesetzes zwischen 1,97 und 2,03 liegt, d. h. in ge- 
nauer Übereinstimmung mit dem Coulombgesetz ist. 
Die Frage nach dem innern Aufbau der Atomkerne 
ist in einer kurzen vorläufigen Notiz von Rutherford — 
und Chadwick in der Nature vom Mirz 1921 behandelt. i 
Es ist ihnen nunmehr durch Verbesserung der Optik 
gelungen, recht genaue Reichweitenbestimmungen vom 
zunehmen. Dabei hat sich ergeben, daß bei der Zer- 
trümmerung des Stickstofikerns H-Strahlen von 40 em 
Reichweite auftreten, wenn die Reichweite der be- 
nutzten‘ q-Teilchen 7 cm beträgt. Da beim Durchgang 
von g-Teilchen (Reichweite = 7 cm) durch reinen 
Wasserstoff H-Strahlen mit einer Reichweite von nur 
29 cm entstehen, stammen die H-Teilchen (Reichweite 
440 em) sicher nicht aus Verunreinigungen des Ne- 
Gases, sondern aus dem Stiekstoffkern selbst. Es hat 
sich nun weiter ergeben, daß auch bei Dureheang yon 
a-Teilchen durch Bor, Fluor, Natrium, 
Phosphor Teilchen von einer ‚Reichweite von 40 em 
und mehr erzeugt werden; diese stammen also sicher 
nicht, wegen ihrer großen Reichweite, aus Verunreini- 
gungen der untersuchten Substanzen. Rutherford ver- 
mites ‚daß es sich um H-Teilchen handelt,‘ dies müsse 
sich aber erst aus genaueren Ablenkungsversuchen er- 
geben. Bei Li, Be, rel O, Mg, SiS, Cl, Ka, Ca, Ti, Mn, 
Fe, Cu, Zn und Au konnten mit Sicherheit keine Teil- 
chen großer [Reichweite festgestellt werden. Wenn sie 
überhaupt auftreten, so sind es sicher äußerst wenig. 
Die Reichweiten betrugen im Mittel 40 em, manchmal 
aber auch 80 em. Trifft die Annahme zu, daß es sich 
hier um H-Teilchen handelt, so würden diese eine um 
25 % größere Energie besitzen als die sie erzeugenden 
«Teilchen. x 
Im allgemeinen zeigte sich, "daß bei Elementen ni 
dem Atomgewicht 4n (n= einer 
Spur von Teilchen großer Reichweite. entdeckt wurde. 
Bei Elementen mit dem Atomgewicht 4n +2, 4n +3 
wurden sie jedoch häufig gefunden, Rutherford meint, 
«daß dies vielleicht für us bekannte Annahme spräche, — 
daß Elemente vom Atomgewicht 4” mur aus PRe-Tear 
chen. bestehen und sehr stabil sind,’ während an ae 
mit dem Atomgewicht 4n + 1 aus He- und H- Teilchen > 
bestehen. Vom Atomgewieht-31 an findet Rutherford — 
nur noch ein sehr schwaches Auftreten von -Teilchen — 
großer Reichweite Um zu einer vollen Würdigung 
Mer schönen Ergebnisse zu kommen, wird man. =. 
ausführliche Veröffentlichung. abwarten müssen, 
HH. Kallmann. 
Selektive Reflexion von Wirmewellen 
Systeme linearer Resonatoren. 
Reflexion von Hertzschen Wellen durch Gruppen von 
linearen Resonatoren \ergeben, daß ein Maximalbetrag 
der Strahlung von einer Platte reflektiert wird, 
auf der lineare ‘Resonatoren in parallelen Längs- 
und Querstreifen angeordnet sind, wenn AR 
Länge der einfallenden Welle etwa das Zwei- b 
Dreifache der Resonatorlänge betriigt. Die Ausdeh- 
nung dieser Untérsuchungen auf das Gebiet der 
Wärmewellen begegnet großen Schwierigkeiten, denn | 
dazu ist die korrekte Jlerstellung von Resonatoren | 
außerordentlich kleiner Dimensionen erforderlich 
Rubens und Nichols (Ann. d. Phys. 60, 418, 1897 und 
Rev. 5, 164, 1897) führten die ersten ‚derarti- 
gen Reflexionsversuche an Resonatorensystemen im ~ 
Phys. 
ultraroten Gebiet mit Reststrahlen von Flußspat von 
der mittleren Wellenlänge 23,7 u aus. Das R 
4 : 
Versuche über die 

Aluminium, a 
ganzen Zahl) keine | = 
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