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Von A. Sommerfeld und E. Back. 
Vor fünfundzwanzig Jahren, im August 1896, 
gelang dem "damals owt ee eee Pieter Zee- 
tee man, was Faraday vergeblich gesucht hatte, die 
" »Magnetisierung des Lichtes“. Es gelang ihm, in- 
dem er auf:das Licht in statu nascendi magnetisch 
Bei uwirkie dadureh, daß er leuchtenden Natrium- 
‘dampf einem starken Magnetfelde aussetzte. Was 
er zunächst beobachtete, war eine Verbreiterung 
“des im Spektroskop betrachteten Bildes der D- 
Linien sowohl in „transversaler“ Beobachtung 
(senkrecht gegen die Kraftlinien des magne- 
tischen Feldes), wie auch in „longitudinaler“ 
as ickrichtung (parallel zu den magnetischen 
_Wraftlinien in der Durchsieht durch die durch- 
# bohrten Polschuhe des Magneten). Diese Ver- 
breiterung wäre wenig beweisend gewesen, wenn 
nicht Zeeman zugleich eine fundamentale Ände- 
rung. im Schwinguneszustande des Lichtes hätte 
1achweisen können. Während das natürliche 
"Licht einer Flamme räumlich ungeregelt — un- 
polarisiert — schwingt, zeigte sich an den verbrei- 
terten Rändern des D-Linienbildes ausgeprägte 
Polarisation: im transversalen Effekt lineare Po- 
ag larisation senkrecht zu den magnetischen Kraft- 
- linien, im longitudinalen Effekt zirkulare Polari- 
sation. 
Das Zeitalter der physikalischen Entdeckun- 
een: ee mit ‚Hertz DER und SR Jahr 
aa 
3 Se castzahlen al hatte, te sich nun auf 
- einem neuen Gebiete an, dessen grundsätzliche 
Bedeutung jedem Kundigen klar sein mußte, 
Grundlagen gelegt und ihre allgemeinen Konse- 
quenzen für die Ausbreitung des Lichtes in 
‘uhenden und bewegten Körpern gezogen. Le- 
nard_hatte die Elektronen in Reinkultur darge- 
‘stellt, innerhalb und außerhalb seiner Kathoden- 
strahlröhre. Mit der Lorentzschen Elektronen- 
heorie waren zunächst positive und negative La- 
dungen gleichmäßig verträglich. Die Zeemansche 
‘Entdeckung aber zeigte, daß das in der, Flamme 
chwingende Agens von negativer Ladung, also 
om Charakter der Harzelektrizität sein TE 
Dies folgte aus dem zirkularen Drehsinn des 
 magnetisch beeinflußten Lichtes in Vergleich mit 
m ne des Stromes im felderzeugenden 
ns Zeemansche ‚Entdeckung 

11. November 1921. 
 Fünfundzwanzig Jahre Zeemaneffekt. 
IDIE NATURWISSENSCHAFTEN 
| wocuexscuru FÜR DIE FORTSCHRITTE DER NATURWISSENSCHAFT, DER MEDIZIN UND DER TECHNIK 
HERAUSGEGEBEN VON 
Dr. ARNOLD BERLINER von PROF. Dr. AUGUST PUTTER 

Heft 45. 

bedeutete also 
mung der 
darin mit den 
Kathodenstrahlablenkung im 
magnetischen Felde. 
Das Studium des Zeemaneffektes setzte jetzt 
allgemein ein. Zeeman aber behielt in der Ver- 
feinerung der optischen und magnetischen Hilfs- 
mittel einen Vorsprung vor seinen Mitarbeitern. 
Ihm ‚gelang es, an der blaugrünen Cadmiumlinie, 
zugleich die Vorzeichenbestim- 
Elektronenladung und begegnete sich 
Ergebnissen der Lenardschen 
elektrischen und 
die wegen ihrer Schärfe und besonders großen 
magnetischen Aufspaltung hierfür besonders ge- 
eignet ist, das erste Beispiel einer vollständigen 
magnetischen Zerlegung nachzuweisen. Er sah 
als erster das Dublett zirkular polarisierter Linien 
bei longitudinaler, das Triplett linear polarisier- 
ter Linien bei transversaler Beobachtung. Diese 
Feststellung war in schönster Harmonie mit 
der einfachen Theorie, die Lorentz von dem Vor- 
gang gab. Lorentz löste die Schwingung des 
Elektrons auf in eine Bewegung, die in Rich- 
tung der magnetischen Kraftlinien erfolgt, und 
in zwei zirkulare, die senkrecht dazu mit ent- 
gegengesetztem Umlaufsinne verlaufen. Die erste 
Bewegung wird vom Magnetfelde nicht beein- 
fluBt; sie liefert daher im Transversaleffekt 
die Mittelkomponente des Tripletts am ursprüng- 
lichen Orte der Spektrallinie. Von den beiden 
zirkularen Bewegungen aber wird die eine vom 
Magnetfelde beschleunigt, die andere verzögert. 
Sie geben daher im Transversaleffekt 2 Kom- 
ponenten, die gegen die ursprüngliche Linie ver- 
schoben sind, die eine nach kürzeren, die andere 
eleich weit nach längeren Wellenlängen hin, und 
liefern die äußeren Komponenten (des Tripletts. 
Im Longitudinaleffekt erscheinen diese beiden 
Komponenten als entgegengesetzt zirkular pola- 
risiert und ergeben das beobachtete Dublett, wäh- 
rend (die Mittelkomponente hier notwendig un- 
sichtbar bleibt. 
° Mit der Lorentzschen Theorie trat der Zee- 
maneffekt in sein quantitatives Stadium. Denn 
nun ergab sich die Möglichkeit, nicht nur das 
Vorzeichen, sondern auch die Masse des schwin- 
genden Elektrons aus der beobachteten Linien- 
verschiebung zu entnehmen, genauer gesagt das 
Verhältnis von Ladung und Masse, "die sog. „spe- 
zifische Ladung“ des. Elektrons. Auch hier ‘be- 
gegnete sich der 
den gleichlaufenden Messungen der Kathoden- 
strahlablenkungen. Der Zeemaneffekt gab nicht 
nur ‚dieselbe Größenordnung, sondern in vielen 
Fällen auch denselben Zahlenwert der 
ey eee. 117 
Zeemaneffekt vollständig mit oe 
Mikro-. 




