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arf erhalten werden.) Auf dem Spalt wurde 
‘der zentral gelegene Sonnenmeridian abgebildet 
und der Zeemaneffekt in seiner Abhängigkeit 
von der heliographischen Breite wy bestimmt. Mit 
Rücksicht auf die geringe Feldstärke mußte der 
© wichtige polarisierende Teil besonders konstruiert 
“werden. Ein der erforderlichen Spaltlänge an- 
‚gepaßtes Nicol wurde erhalten, indem vier Nicols 
von je 32,5 mm Länge der Diagonalen (18 mm 
hoch und 10 mm breit) unmittelbar über dem 
‚Spalt aneinandergefügt waren, so daß sich eine 
nutzbare Länge von 130 mm ergab. Dieser zu- 
sammengesetzte Nicol konnte selbstverständlich 
relativ zum Spalt nicht verdreht werden; handelte 
es sich um Feststellung der Sa usunetens 
‘geradlinig polarisierten Lichtes (so namentlich 
n der unter III geschilderten Versuchsreihe), 
3 . Keen, 
konnte über ihm eine sogenannte 9 Glimmer- 
1 platte eingeschoben werden. (Bei ehe in 
‘ihrer Ebene dreht sie bekanntlich die Schwin- 
-gungsebene hindurchgehenden geradlinig polari- 
sierten Lichtes um den doppelten Winkel.) Zur 
Bea ersuchung des zirkular polarisiert einfallen- 
A 
den Lichtes wurde eine 4 "Glimmerplatte beson- 
i Serer Konstruktion verwandt. Sie bestand aus 
| 2 mm breiten Streifen, die senkrecht zum Spalt 
zwischen zwei Glasplatten lagen, mit ihren Kan- 
ten-sich berührend. Die optischen Achsen-idieser 
reifen bildeten mit dem Spalt Winkel von 45° 
nd standen in aufeinanderfolgenden Streifen 
senkrecht aufeinander. 
ular polarisierten Lichtes ein, so wird es in 
nebeneinanderliegende 2 mm breite Bündel gerad- 
linig polarisierten : Lichtes verwandelt, deren 
Schwingungsebenen abwechselnd parallel und senk- 
- recht zum Nicol liegen. Der Spalt empfängt dann 
ur Licht in 2 mm langen Intervallen, die durch 
2 mm lange, dunkle Intervalle getrennt sind. Bei 
entgegengesetzter Schwingung des zirkular pola- 
sierten Lichtes wird hell und dunkel vertauscht. 
i Einstellung auf rein longitudinalen Zeeman- 
fekt wird also das Spektrum der Länge nach in 
mm breite Streifen geteilt erscheinen, in wel- 
chen abwechselnd die rote oder violette Kompo- 
-nente auftritt, so daß die den Feldstärken pro- 
portionale Dublettbreite ohne weiteres gemessen 
werden, kann. Eine Mittelkomponente ist nicht 
rhanden. In Wirklichkeit bildet aber die Seh- 
inie einen bis 90° ansteigenden Winkel mit den 
agnetischen Kraftlinien der Sonne; die zir- 
alaren Schwingungen verwandeln sich immer 
ehr in elliptische, und es tritt auch die linear 
- polarisierte Mittelkomponente auf. In jedem der 
2 mm breiten Streifen des Spektr ums treten nun 
e drei Komponenten auf, in abgestuften Hellig- 
iten, die in aneinandergrenzenden Streifen 
keitsfolge. Bei ungenügender Aufspaltung in 
wachen Feldern see, ach Se ‚drei BESTE 

Ya 
: - Zeomanette 
Fällt ein Bündel zir- ° 
che Lage haben, aber in umgekehrter Hellig- . 

see a er Se aa 
kt ed Rouemorichaa & 919 
auf die größte resultierende Helligkeit bzw. 
Plattenschwärzung ein. Die etwas heikle Theorie 
dieses Vorganges ist von Seares (9) entwickelt 
unter der Voraussetzung, daß die Triplettbreite 
klein ist gegen die Linienbreite. Tatsächlich be- 
trug sie nur etwa 4/99 der Linienbreite im Spek- 
trum dritter Ordnung! Dann ergibt sich, daß 
die Differenz der Einstellungen auf Stellen 
größter Helligkeit in zwei benachbarten Streifen 
gleich-ist. der gesuchten Triplettbreite A. Und 
für diese ergibt sich nach Seares: 
kA=[3 sin (2 p— D)-+ sin D] cost 
+ [3 cos (2y — D) + cos D] sin cos A. (3 
A die Breite des Tripletts, 
w die heliographische Breite des 
Punktes der Sonnenscheibe, 
die Winkelerhebung des irdischen Beobachters 
über den Aquator aan Sonne, 
der Winkel zwischen magnetischer Achse und 
Sonnenachse, 
die heliographische Länge des magnetischen 
Nordpoles in bezug auf den zentral gelegenen 
Meridian, 
‚eine Konstante, abhängie von den Einheiten 
und dem Verhalten der Linien in .einem be- 
kannten magnetischen Feld. 
beobachteten 
D 
h 
sy 
Für i= 0 ergibt sich: 
kA=3sin@y— 
und weiter für D—0: 
kA=8sin2y. Ste are ae ee 
Die Beobachtungen ergaben 7 nahe gleich Null, 
und da D keinesfalls 7° überschreitet, wird der 
Gang von A in erster Linie durch (5) dargestellt. 
Es ergibt sich also eine Sinuslinie mit Null- 
D)+sinD . (4 
werten an den Polen und am Aquator und 
Maximalwerten unter + 45° Breite. 
Die Differenzen A sind so klein, daß sie 
mit Hilfe des Komparators kaum gemessen 
werden können. Geeigneter erwies sich fol- 
gendes, auf dem Prinzip des Ophthalmometers 
beruhendes Verfahren. Aus einer planparallelen 
Glasplatte von 1,14 mm Dicke war, entsprechend 
d 
den Streifen der 4 -Platten, ein 2-mm-Streifen 
herausgeschnitten, der rechtwinklig zu seiner 
Längsrichtung um eine in der Plattenebene ge- 
legene Achse aufgedreht werden konnte. Der 
Winkel, um den aufgedreht werden mußte, um 
die Linien des Mittelstreifens mit denen der 
Seitenstreifen zur Deckung zu bringen, gab ein 
Maß für die Verschiebung. Um die persönlichen 
Fehler auszuschließen, wurde auch das selbst- 
registrierende Photometer von Koch angewandt. 
In seiner damaligen Ausführung zeigte es sich 
diesem Plattenmikrometer nicht überlegen. 
Wie schon bemerkt, entspricht 4,9 mm Ab- 
stand auf der Platte 1 A; 0,001 mm also 0,0002 A; 
die größten zu erwartenden Verschiebungen be- 
trugen 0,003—0,004 mm; es mußten zur Bestim- 
mung der Lage der Achse schließlich noch Ver- 
schiebungen von etwa 0,0005 mm ermittelt wer- 
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